Формальное введение

Cтраница 3

При наличии энергетического барьера между частицами уменьшается возможность их столкновения. Смолуховский рассмотрел этот случай путем формального введения параметра а - доли броуновских столкновений, вызывающих слипание частиц. В результате время коагуляции тк увеличивается в 1 / а раз. Однако этот формализм не раскрывает связь а с энергией взаимодействия частиц. Следует отметить, что эта зависимость не выражается, как в химической кинетике, простым коэффициентом Максвелла - Больцмана аехр ( - & U / kT), где AU - потенциальный энергетический барьер ( Лоуренс и Майлс, 1954), так как концентрация частиц в активированном состоянии является также функцией потока частиц. Другими словами, это есть случай диффузии через относительно высокий потенциальный энергетический барьер. [31]

При наличии энергетического барьера между частицами уменьшается возможность их столкновения. Смолуховский рассмотрел этот случай путем формального введения параметра ос - доли броуновских столкновений, вызывающих слипание частиц. В результате время коагуляции тк увеличивается в 1 / ос раз. Однако этот формализм не раскрывает связь а с энергией взаимодействия частиц. Следует отметить, что эта зависимость не выражается, как в химической кинетике, простым коэффициентом Максвелла - Больцмана ос ехр ( - & U / kT), где АС / - потенциальный энергетический барьер ( Лоуренс и Майлс, 1954), так как концентрация частиц в активированном состоянии является также функцией потока частиц. Другими словами, это есть случай диффузии через относительно высокий потенциальный энергетический барьер. [32]

Введенный здесь чисто формальным образом комплексный коэффициент у имеет глубокий физический смысл. Запись равенства (22.9) является формальным введением той обратной связи, о которой говорилось в начале настоящего параграфа. [33]

Так, для ферромагнетика ( вблизи его точки Кюри-точки перехода в парамагнитную фазу) параметром т ] является макроскопический магнитный момент ( отнесенный к единице объема), а полем h - магнитное поле; для сегнетоэлектрика параметр т ] есть электрический дипольный момент единицы объема тела, а h - электрическое поле. В других случаях поле h может и не иметь прямого физического смысла, но его формальное введение помогает более глубокому уяснению свойств фазового перехода. [34]

Так, для ферромагнетика ( вблизи его точки Кюри-точки перехода в парамагнитную фазу) параметром Г [ являются макроскопический магнитный момент ( отнесенный к единице объема), а полем h - магнитное поле; для сегнето-электрика параметр т ] есть электрический днпольный момент единицы объема тела, a h - электрическое поле. В других случаях поле h может и не иметь прямого физического смысла, но его формальное введение помогает более глубокому уяснению свойств фазового перехода. [35]

Первая из них, охватывающая главы с 1 - й по 14 - ю, содержит очень подробное изложение языка С, включая формальное введение в структурное программирование. [36]

Процесс теплонасыщения и выравнивания температуры тела от действия подвижных источников теплоты. [37]

Вместе с ним движется фиктивный сток теплоты такой же мощности, как источник. Очевидно, что источник и сток теплоты будут взаимно уничтожаться. Формальное введение фиктивных источника и стока теплоты необходимо лишь для удобства численного определения температуры в период ее выравнивания. Допустим, что спустя время ф после прекращения действия источника теплоты, требуется определить температуру в неподвижной точке пластины А ( х, у), координаты которой записаны в подвижной системе координат. [38]

В статьях [55, 56] предлагается новый вариант теории трехслойных пластин с несжимаемым в поперечном направлении заполнителем, основанный на гипотезе ломаной нормали. Уравнения равновесия в перемещениях получены с помощью принципа Лагранжа. Формальным введением малого параметра в дифференциальные уравнения решение исходной задачи сведено к итерационному процессу, содержащему решение задачи об изгибе пластины на упругом основании и плоской задачи теории упругости. Точное решение получено для прямоугольной шарнирно-опертой по контуру пластины, найдена оценка погрешности приближенного решения, получаемого после произвольного числа итераций. Этими же авторами предложен метод расчета осесим-метричных круглых трехслойных пластин с легким сжимаемым заполнителем на действие нагрузок, симметричных и обратно-симметричных относительно срединной плоскости. Разложение нагрузок на составляющие позволяет упростить определение постоянных, входящих в общее решение задачи. [39]

Энергетический спектр совокупности квазичастиц совпадает со спектром реальной системы. Все эти квазичастицы не являются реально существующими частицами. Однако их формальное введение отражает характер процессов, происходящих в системах многих частиц, и позволяет пользоваться удобным и хорошо разработанным расчетным аппаратом. [40]

Здесь ж - у - расстояние между точками на прямой с координатами ж и у. Свойствами 1 - 3 обладает также обычное расстояние в трехмерном пространстве. Оказывается, что формальное введение расстояния со свойствами 1 - 3 на множестве элементов произвольной природы приводит к возможности построения ряда понятий и фактов анализа на этом множестве. При этом в качестве конкретных случаев охватывается широкий круг различных известных математических ситуаций. [41]

Перечисленные выше категории ограничений слабо связаны с физической природой исследуемых систем и обладают поэтому известной степенью общности. Многие из таких ограничений ослабяются путем искусственного увеличения числа / f, формального введения фиктивных операций, установления дополнительных приоритетов. Эти меры оказываются полезными и в случаях, когда на вход системы поступает поток заказов. Их источник может рассматриваться как своеобразная подсистема, работа которой регламентируется директивными сроками. [42]

Но если даже оно конечно, но содержит много элементов, определение всех вероятностей Рг может быть невозможно. Желательно поэтому охарактеризовать распределение несколькими параметрами, которые затем можно было бы определять экспериментально. Эта задача чрезвычайно важна и будет изучаться на протяжении всего курса, а сейчас мы займемся формальным введением важнейших параметров. [43]

Исключением является учебник [13], выпущенный в русском переводе в 2001 г. и предназначенный для студентов первого курса. Поскольку мы готовили его перевод, то можем с полной определенностью сказать, что эти две книги ни в чем существенно не пересекаются - ни в подборе материала, ни в методике его изложения. Изданные у нас пособия [4; 5; 14-20] в основном следуют фирменным руководствам, тогда как нам представляется полезным дать менее формальное введение в предмет, опираясь прежде всего на интуицию читателя. [44]

Для нуклонов взаимодействие с виртуальным я-мезонным полем играет весьма существенную роль. Поэтому при исследовании их движения во внешнем поле нео б-ходимо учитывать их взаимодействие с этим полем и через виртуальное мезонное поле. На самом же деле, как, показывает опыт, магнитный момент протона равен цр fv 2 79 Мя, а магнитный момент нейтрона ци - 1 91, Мя-Строгая теория учета влияния л-мезонного поля на взаимодействие нуклонов с электромагнитным полем в настоящее время еще отсутствует, поэтому приходится учитывать такое взаимодействие феноменологически путем формального введения экспериментальных значений магнитных моментов в нерелятивистское уравнение типа Паули и в операторы, определяющие спин-орбитальное взаимодействие нуклонов с электрическим полем. [45]

Страницы: 1 2 3 4