Идеальная пружина

Cтраница 1

Идеальная пружина имеет строгую линейную зависимость между усилием и деформацией, которая не изменяется с температурой, нагрузкой и временем. Поскольку идеальной пружины не существует, конструирование и применение ее должно ставить целью получение результатов, максимально приближающихся к идеальным. [1]

Под идеальной пружиной в этой главе мы подразумеваем пружину, для которой потери на трение очень малы и которая является достаточно гибкой, так что принцип суперпозиции как смещении, так и скоростей справедлив с высокой степенью точности. [2]

Схема инерционной колебательной системы ( а, последовательного ( б и параллельного ( в колебательных контуров. [3]

Например, любая идеальная пружина, обладая определенной величиной упругости, одновременно обладает и распределенной массой: нельзя построить пружину с массой, равной нулю. Та же пружина в рабочих условиях встречает при своем перемещении сопротивление воздушной среды и испытывает воздействие сил успокоения со стороны этой среды. [4]

Случай нагрузки идеальной пружиной интересен с теоретической точки зрения и практически для тех устройств на искусственных мышцах, которые работают не в двигательном, а лишь в измерительном режиме. [5]

Способы крепления фужи-иы на барабане. [6]

Выражение (4.86) называется уравнением характеристики идеальной пружины. [7]

Таким образом, при возбуждении идеальной пружины силой f ( t) работа не производится и, следовательно, потерь энергии в ней не происходит. [8]

При 60 соотношение (8.9) соответствует характеристике виброизолятора с идеальной пружиной, при с0 - характеристике вязкого демпфера. [9]

Более сложные модели упругой среды могут быть сформированы с помощью различных соединений идеальных пружин и демпферов. [10]

Анализ рассмотренных типов деформаций приводит к концепции реологических моделей, в которых различные деформации моделируются с помощью идеальных пружин и амортизаторов, а иногда с помощью тормоза и клапана. [11]

Проведенный анализ зависимостей Со ( со) и TJ ( CO) для моделей, состоящих из идеальных пружин и вязких демпферов ( см. рис. 7.2), показал, что эти модели адекватны реальным материалам во многих практических случаях: модель Фохта правильно описывает демпфирующие свойства материалов с преобладающим вязким трением ( см. формулы (7.9) и рис. 7.4); модель Максвелла объясняет явление пластического течения на низких частотах ( формула (7.10)); модели на рис. 7.2, в, г дают максимум в зависимости т) ( ю), обусловленный релаксационными явлениями ( см. формулы (7.11), (7.12) и рис. 7.5); модели на рис. 7.2, д, е могут учесть наличие в моделируемой среде нескольких релаксационных механизмов. [12]

В первой включен источник силы / ( t), во второй - масса т, в третьей - идеальная пружина упругости 5, в четвертой - сопротивление трения гтр. [13]

Тем не менее реальные упругие среды и тела в широкой полосе частот колебаний имеют гораздо более сложные зависимости Со ( со) и г) ( со), которые не всегда удается адекватно описать с помощью моделей, составленных из идеальных пружин и демпферов. Так, большинство металлов в широком диапазоне частот имеют почти независящие от частоты модули упругости и коэффициенты потерь. Сталь, медь, алюминий, свинец и многие другие материалы имеют примерно постоянный коэффициент потерь, т) ( со) const, на частотах от сотен герц до десятков и сотен килогерц [282], и ни одна из рассмотренных выше моделей не может считаться удовлетворительной в этом практически важном диапазоне частот. [14]

Влияние последовательных нагружений на напряжение сдвига ( v const. [15]

Страницы: 1 2 3