Cтраница 2
Примеры предыдущего пункта служат иллюстрацией также к следующей теореме, которая основывается на представлении единицы в виде суммы попарно ортогональных элементов. [16]
Утверждения предыдущего пункта перестают быть верными, когда речь идет о задаче Коши и о характеристической задаче Гурса для уравнения колебаний струны. [17]
Из предыдущего пункта следует простой способ отыскания элементов Cks матрицы С. [18]
Утверждения предыдущего пункта могут быть наглядно проиллюстрированы на примере линейных однородных дифференциальных систем с постоянными коэффициентами. [19]
Теоремы предыдущих пунктов, относившиеся лишь к первым производным, могут быть перенесены на более общий случай. [20]
Данные предыдущего пункта относятся к искусственным условиям дуги, подвергнутой действию магнитного поля. Как уже отмечалось, наблюдения при таких условиях опыта представляют интерес в связи с тем, что отличаются значительной полнотой учета автономных пятен и допускают количественное исследование взаимодействия между ними. Вместе с тем употребляемое в ходе этих наблюдений вспомогательное магнитное поле способно внести искажения в исследуемый процесс деления пятна и непрерывного перераспределения тока между возникающими автономными пятнами. Чтобы убедиться в том, что те же явления имеют место в отсутствие поля, и установить степень и характер вносимых полем искажений, требуется рассмотреть поведение пятна в естественных условиях дуги, не возмущенной магнитным полем стороннего происхождения. [21]
Из предыдущего пункта вытекает вывод о том, что произвольное задание дебитов по эксплуатационным скважинам приводит к значительному снижению коэффициента допрорывной конденсатоотдачи. Однако произвольное задание расходов газа по нагнетательным скважинам характеризуется большим снижением эффективности процесса обратной закачки сухого газа в пласт. [22]
Из предыдущего пункта ясно, что для этого надо перевести действительную ось, ограничивающую верхнйю полуплоскость, самой в себя. [23]
Требования предыдущего пункта не применимы, если другая сторона заявила, что она не будет исполнять своих обязательств. [24]
Положения предыдущего пункта не препятствуют пересмотру дела в соответствии с законом и уголовно-процессуальным правом соответствующего государства, если имеются сведения о новых или вновь открывшихся обстоятельствах или в предыдущем разбирательстве имел место существенный дефект, которые могли повлиять на его результат. [25]
Выводы предыдущего пункта часто используются для определения статистик. Статистика Ферми - Дирака определяется как такая, в которой в каждом состоянии может находиться не более одной частицы, а статистика Бозе - Эйнштейна как такая, в которой в одном и том же состоянии может находиться любое число частиц. В отношении статистики Ферми - Дирака такое определение является полным. Однако для статистики Бозе - Эйнштейна такое определение недостаточно, так как в нем не отражен тот факт, что в этом случае запрещены, состояния, антисимметричные по частицам. [26]
Теоремы предыдущего пункта позволяют вычислять пределы многочленов, а при некоторых ограничениях и пределы дробно-рациональных функций. [27]
Из предыдущего пункта следует, что быстрота убывания коэффициентов Фурье периодической функции f ( t) определяется дифференциальными свойствами этой функции. [28]
Результаты предыдущего пункта позволяют понять, как происходит передача сил посредством нитей, блоков и грузов, к которым мы уже обращались несколько раз, допуская, что в первом приближении натяжение нити на одном конце равно весу груза, подвешенного к другому концу ( гл. Теперь мы можем сказать, что это было бы строго справедливо в идеальном случае свободной или расположенной на гладкой поверхности нити, на которую не действуют другие активные силы. [29]
Из предыдущего пункта ясно, что для этого надо перевести действительную ось, ограничивающую верхнюю полуплоскость, самое в себя. [30]