Cтраница 3
Вектор ъо вращается с постоянной угловой скоростью вокруг вектора момента количества движения. [31]
Вектор ядерного магнитного момента частиц должен быть коллинеарен вектору момента количества движения ( механического момента), и величины этих векторов должны быть связаны между собой. Можно, например, вычислить магнитный момент макроскопической модели ядра - вращающейся сферической оболочки массы М, заряд которой е равномерно распределен по поверхности сферы. [32]
Магнитный момент считается положительным, если его направление относительно вектора момента количества движения соответствует вращению положительного электрического заряда. [33]
Полученная формула представляет собой теорему Резаля: скорость конца вектора момента количеств движения ( кинетического момента) равна главному моменту всех внешних сил. [34]
Из последнего уравнения следует г2ф - С - модуль вектора неизменного момента количества движения г х г С. [35]
В этой модели состояние атома характеризуется величиной и ориентацией различных квантовомеханических векторов моментов количества движения и соответствующих им магнитных моментов, и все вычисления сводятся к простым операциям над этими векторами. [36]
При движении по инерции ось прецессии совпадает с неизменным направлением вектора момента количеств движения, а в случае Лагранжа ось прецессии вертикальна. [37]
Эти три косинуса определяют также положение плоскости, перпендикулярной к вектору момента количества движения и проходящей через начало координат. Эта плоскость есть не что иное, как неизменная плоскость системы. [38]
Согласно закону динамики, dLjdt - M, где L - вектор момента количества движения, а М - момент силы, действующей на тело. В рассматриваемом случае момент силы, действующей на планету ( рассчитанный относительно Солнца), M [ rF ], где г - радиус-вектор планеты, а F - сила тяготения, действующая со стороны Солнца на планету. Так как векторы г и F направлены по одной прямой, то И1 0 и, следовательно, L - const. Это утверждение справедливо для всех движений под действием центральных сил. [39]
Согласно квантовой механике, существует 2 / 1 различных независимых ориентации вектора момента количества движения и, таким образом, каждому значению / отвечает 2 / 1 различных состояний молекулы. [40]
Рассмотрим систему, в которой Jj и Ja суть два коммутирующих вектора момента количества движения. Два вектора считаются коммутирующими, когда каждая компонента одного коммутирует с каждой компонентой другого. [41]
Рассмотрим теперь влияние слабого магнитного поля, не нарушающего связи между векторами момента количества движения для молекулы, на энергетические уровни для таких состояний молекул, в которых орбитальный момент электронов равен нулю, а спиновый отличен от нуля. [42]
Здесь б есть угол, который составляет ось собственного вращения с вектором момента количества движения. [43]
Это означает, что если вектор момента сил равен нулю, то вектор момента количества движения системы остается постоянным. Эта теорема называется законом сохранения момента количества движения. [44]
Как известно), движение точки под действием центральной силы происходит в плоскости, перпендикулярной к вектору момента количества движения. Это движение происходит в плоскости, проходящей через центр шара. Обозначим через Q угол между линией узлов и осью х, через i - угол между экваториальной плоскостью и плоскостью движения точки. [45]