Аксиального вектор

Cтраница 1

Определение аксиального вектора зависит обычнЬ от соглашения относительно положительного направления вращения или направлений, приписываемых некоторым циркуляциям. Например, векторный момент SG1 некоторого полярного скользящего вектора А1В1 относительно какой-нибудь точки В есть аксиальный вектор. Действительно, физическая величина, которую должен представлять вектор BGlt характеризуется: 1) плоскостью, проходящей через точку В и через ось вектора А В 2) площадью треугольника ВА В Но оба эти элемента симметричны относительно плоскости ВА В Направление, приписываемое вектору ВОг относительно этой плоскости, зависит от соглашения о выборе положительного направления вращения. Этот вектор является, следовательно, аксиальным. Представление момента при помощи вектора обладает, таким образом, некоторым несовершенством, так как оно вводит, вследствие произвольности выбора положительного направления вращения, диссимметрию, которой не имеет представляемый объект. Можно избежать этой диссим-метрии, условившись, например, изображать момент полярного вектора А1В1 относительно точки В при помощи некоторого круга, описанного в плоскости ВА1В1 с центром в точке В, причем радиус этого круга равен величине момента и на контуре круга при помощи стрелки указано направление, в котором точка, перемещаясь вдоль АгВ, вращается вокруг центра В. [1]

Компоненты аксиального вектора S равны площадям, ограниченным проекциями петли D на плоскости, перпендикулярные соответствующим координатным осям; тензор dik естественно назвать тензором дислокационного момента. [2]

Компоненты аксиального вектора S равны площадям, ограничен-ным проекциями петли Z на плоскости, перпендикулярные соответствующим координатным осям; тензор d естественно назвать тензором дислокационного момента. [3]

Изменение знака у проекции аксиального вектора спина при переходе от правой системы кординат к левой было бы неправильно толковать как изменение самой спиральности. [4]

Операция инверсии не меняет знака аксиального вектора, каковым является вектор спина. [5]

Операции симметрии для аксиальных векторов. [6]

На рис. III-2 показано поведение аксиального вектора при некоторых операциях симметрии. [7]

Вектор магнитного поля обладает свойствами аксиального вектора, или псевдовектора. Обращение направления магнитного поля приводит к обращению направления силовых линий. Рассматривая симметрию магнитного поля, можно видеть, что отражение в плоскости, перпендикулярной направлению поля, не изменяет направления силовых линий, а отражение в плоскости, параллельной направлению поля, приводит к изменению направления силовых линий. Магнитное поле ведет себя как вращение вокруг вектора, а не как сам вектор. [8]

Некоторые авторы описывают поляризацию с помощью аксиального вектора, который перпендикулярен плоскости вращения и имеет различное направление в правой и левой системах координат ( см. фиг. [9]

Легко видеть, что направленный отрезок, проекции которого на оси координат равны компонентам аксиального вектора, перпендикулярен площадке, изображающей аксиальный вектор. [10]

Речь идет, конечно, о тех правилах отбора, которые связаны с симметрией, а не с конкретным видом аксиального вектора в случае излучения: вектор магнитного момента содержит спиновую часть, между тем как при рассеянии рассматриваются матричные элементы от величин орбитальной ( координатной) природы. [11]

Если физический закон симметрии относительно отражения правилен, то уравнения дожны быть устроены так, чтобы при изменении знака каждого аксиального вектора и каждого векторного произведения ( что соответствует отражению) ничего не произошло. [12]

Речь идет, конечно, о тех правилах отбора, которые связаны с симметрией, а не с конкретным видом аксиального вектора в случае излучения; вектор магнитного момента содержит спиновую часть, между тем как при рассеянии рассматриваются матричные элементы от величин орбитальной ( координатной) природы. [13]

Alft составляют по отношению к чисто пространственным преобразованиям трехмерный антисимметричный тензор; согласно сказанному выше его компоненты выражаются через компоненты трехмерного аксиального вектора. Компоненты же Л01, Л02, Л03 составляют, по отношению к тем же преобразованиям, трехмерный полярный вектор. [14]

Величины YiYs ПРИ отражении не меняют знак, а при преобразованиях поворота и лоренцевых преобразованиях преобразуются как компоненты вектора Следовательно, мы можем утверждать, что эти величины являются компонентами четырехмерного аксиального вектора или псевдовектора. [15]

Страницы: 1 2 3