Cтраница 2
АВ в виде произведения транспозиции мы получим, записав соответствующие разложения для А и В одно за другим. [16]
Краута обладает такой же численной устойчивостью, как и соответствующее разложение Дулиттла. [17]
Руководствуясь этим, мы обозначаем ps через i, а соответствующее разложение С Cv 8 Сц называем максимальным разложением кода С. [18]
Очевидно, что канонические формы можно рассматривать как предельные случаи соответствующих разложений. Если в разложении участвуют все переменные, то остаточные функции становятся константами. Однако при таком подходе получения канонических форм возникают некоторые затруднения. [19]
Тогда при 0х1 раз-ложение ( 30) имеет место одновременно с соответствующим разложением в обычный ряд Фурье. [20]
Интегрирование по К в (VI.34) каждого из четырех членов легко выполняется после соответствующего разложения на слагаемые в зависимости от соотношения между LAB, LG и К. [21]
Таким образом, связи между характером точки по отношению к функции и соответствующим разложением в ряд Лорана получаются здесь такие же, как и в случае конечной точки, только роли членоь с положительными и отрицательными степенями меняются между собой. В соответствии с этим главной частью лорановского разложения в окрестности бесконечно удаленной точки является совокупность членов с положительными степенями, а правильной частью - совокупность членов с неположительными степенями. [22]
Заметим, что ряд (1.80) и ему аналогичные, так же как и соответствующие разложения в классической теории функций, входят как часть в разложение типа Лорана. [23]
Отметим, что эти равенства были получены в начале этого параграфа непосредственно из соответствующих разложений в ряды Эрмита. [24]
В случае малой интенсивности теплоотдачи или, наоборот, весьма интенсивной теплоотдачи в соответствующих разложениях ( 31) и ( 35) сохраняется только один член. Величина т / 0) вычислена Пэем ( см. стр. Функции т / 0) и / ( 0 для случая интенсивной теплоотдачи находятся с помощью метода, изложенного в разд. [25]
Как было выяснено в разделе 3.3, для того чтобы из разложения (4.1.43) получить соответствующее разложение весовой функции gi ( t), необходимо убедиться, что ряд (4.1.43) хорошо аппроксимирует WU ( P) при р - - оо. [26]
Как было выяснено в разделе 3.3, для того чтобы из разложения (4.1.43) получить соответствующее разложение весовой функции gn ( t), необходимо убедиться, что ряд (4.1.43) хорошо аппроксимирует Wn ( p) при р - оо. [27]
Таким путем оказывается возможным для волновой функции и собственной энергии построить разложения, аналогичные соответствующим разложениям теории возмущений Релея - Шредингера. [28]
Мы приходим к такому же результату из уравнений (8.35) и (8.40), используя первые члены соответствующего разложения в ряд Тейлора. Интересно заметить, что для малых возбуждений реальная и асимптотическая оптические силы совпадают друг с другом до членов третьего порядка разложения в ряд Тейлора. Затем реальные значения становятся больше асимптотических. Выражение для тонкой линзы является весьма грубым приближением. Естественно, это приводит к завышенным значениям. Поэтому приближение тонкой линзы может быть использовано только при крайне низких возбуждениях. [29]
Первая из этих формул получается из разложения ( 7), а остальные - из соответствующих разложений функций Бесселя второго рода. Тогда в этой формуле можно положить XQ О, и при х 0 интеграл ( 15) будет существовать в крайнем случае как несобственный. [30]