Разность - энергия - основное
Cтраница 3
Большая диэлектрическая постоянная твердого или жидкого тела ослабляет в нем все электрические силы взаимодействия. Кроме того, дискретные уровни атома превращаются в широкие энергетические полосы. Поэтому запретная энергетическая зона между полосами не равна и всегда значительно меньше разности энергий основного и возбужденного состояний электрона в атоме. Однако как для отдельного атома, так и для твердого тела остается справедливым основное требование: электрон может находиться стационарно только в одном из незанятых другим электроном квантовых состояний и не может пребывать ни в каких промежуточных состояниях. [31]
Наряду с основным состоянием каждый атом обладает большим набором различных возбужденных состояний. Для перехода в возбужденное состояние атому необходимо сообщить некоторую энергию, равную разности энергий основного и возбужденного состояний. [32]
Несравненно чаще приходится иметь дело с такими молекулами, у которых основное состояние является синглетным. Очевидно, что концентрация получаемых таким способом бирадикалов будет в большой степени зависеть от разности энергии основного синглетного и возбужденного триплетного состояний. [33]
В отличие от описанного выше поведения я-л - переходы характеризуются высокой интенсивностью. В растворителях с большой диэлектрической проницаемостью и при введении элек-тронодонорных групп у этих переходов наблюдается небольшое красное ( батохромное) смещение. Следует подчеркнуть еще раз, что в описанных выше системах по частоте переходов можно найти только разности энергий основного и возбужденного состояний, так что измерить можно только относительные энергии двух уровней. Для определения истинного изменения энергии отдельного состояния необходимо использовать другие пути. [34]
Однако возбужденная молекула может перейти в одно из высших ( возбужденных) колебательных состояний. На рис. 13.31, а показан переход в колебательное состояние с квантовым числом v 1, а также случай, когда молекула возбуждается с этого колебательного состояния в метастабильное состояние, а из него переходит в основное колебательное состояние. Очевидно, в первом случае энергия рассеянного фотона меньше, а во втором случае больше, чем энергия возбуждающего излучения, причем как раз на величину разности энергии основного и первого возбужденного ( вообще говоря, высшего) колебательного состояний. [35]
 |
Схематическое изображение соотношения между стабилизацией основного и возбужденного состояний системы с сопряженными двойными связями. [36] |
В общем, чем более протяженной является плоская система сопряженных связей, тем меньше разность между энергиями основного и возбужденного состояний. При рассмотрении предпочтительной геометрии резонансных структур с формальными связями и ( или) разделением зарядов становится очевидным важное значение копланарного расположения связей. Вклад таких структур в стабилизацию основного состояния должен повышаться с увеличением длины сопряженной системы. Однако стабилизация возбужденного состояния должна возрастать еще быстрее и в результате разность энергий основного и переходного состояний должна уменьшаться, а следовательно, длина волны, необходимая для возбуждения, будет сдвигаться в сторону больших длин волн. [37]
В общем чем более протяженной является плоская система сопряженных связей, тем меньше разность между энергиями основного и возбужденного состояний. При рассмотрении предпочтительной геометрии резонансных структур с формальными связями и ( или) разделением зарядов становится очевидным важное значение копланарного расположения связей. Вклад таких структур в стабилизацию основного состояния должен повышаться с увеличением длины сопряженной системы. Однако стабилизация возбужденного состояния должна возрастать еще быстрее и в результате разность энергий основного и переходного состояний должна уменьшаться, а следовательно, длина волны, необходимая для возбуждения, будет сдвигаться в сторону больших длин волн. [38]
Уровни энергии измеряли также в экспериментах с передачей энергии, описанных в разд. Столкновительная камера была наполнена газообразным гелием, и измерялась интенсивность тока электронов как функция потерь энергии на столкновения с атомами гелия. В соответствии с интерпретацией этого эксперимента в разд. S в возбужденное; поэтому интенсивность максимальна при потерях энергии, равных разности энергий основного и одного из возбужденных в этом эксперименте состояний. Энергии возбуждения, обнаруженные в этом эксперименте, приведены в табл. 4.1 ( третий столбец) и сравниваются с энергией п - уровней, измеренных при помощи оптической спектроскопии ( второй столбец); первый столбец дает уровни энергии, участвующие в переходе. [39]
Энергия у-лучей от ядра, движущегося в том же направлении, как и испускаемый луч, отличается от энергии у-лучей от ядра, движущегося в противоположном направлении. Распределение энергий, обусловленное поступательным движением ядер источника во многих направлениях, называется допплеровским уширением. Y) обусловленное допплеровским уширением. Если принять пунктирную линию на рис. 11 - 1 за Ег - разность энергий основного и возбужденного состояний источника, то ширина пика обусловлена допплеровским уширением, и разность энергий R между пунктирной линией и средней энергией левой кривой равна энергии отдачи, передаваемой ядру источника при испускании у-луча. [40]
Если на пути гамма-квантов поместить ядра того же изотопа, но в основном состоянии, то они могут поглотить гамма-кванты - и тогда поглотившее ядро переходит в возбужденное состояние. Для того чтобы это могло произойти, необходимо, чтобы падающий гамма-квант мог передать ядру энергию, точно равную разности энергий ядра в основном и возбужденном состояниях, не больше и ре меньше. Подобный процесс избирательного поглощения гамма-квантов называется резонансным. И казалось бы, что такое поглощение происходит очень часто, так как энергия испускаемого гамма-кванта должна быть равна разности энергий основного и возбужденного состояний. [41]
Страницы: 1 2 3