Cтраница 3
Если считать, что взаимодействие р-поля со всеми барио-нами осуществляется с одной и той же константой универсального взаимодействия Ферми ( 2 10 - - 49 эрг / см), то для распадов частиц Л, Hi, S - - типа Y - - n - - e - - v получаются соответственно времена жизни [172]: AO - / 2 10 - 8 сек, 3 - Ю-9 сек, а 10 - 1 сек. При истолковании последнего распада как гс-распада должны получаться аномальные гиперфрагменты с некоторым превышением над обычным энерговыделением. Очень интересно обнаружить распад Л - р е - v, если подобный распад существует. [31]
Следовательно, с увеличением давления скорость реакции увеличивается. Однако при увеличении общего давления возрастает продолжительность пребывания парогазов в аппарате, где, в соприкосновении с накаленным углем, металлическими стенками реторты или калориферов при высокой температуре, они подвергаются распаду. Наоборот, при разрежении пары быстро уходят из аппарата и слабее подвергаются подобному распаду. [32]
Чрезвычайно интересной задачей, стоящей перед исследователями, является задача вычисления периодов жизни минералов, которые мы можем находить в земной коре. Имеется определенное соотношение между радиоактивными элементами и между конечными продуктами их распада - свинцом. Это позволяет установить с достаточной степенью точности продолжительность тех эпох, в течение которых подобный распад происходил, п мы можем, таким образом, создавать, изучая радиоактивные явления, картину прошлого Земли, жизнь которой должна по этим измерениям исчисляться миллиардами лет. Так мы получаем представление о таких периодах, перед которыми совершенно стушевываются периоды отдельных человеческих жизней или даже периоды жизни целого большого народа. Физика, давая ясное представление о современном строении Земли, позволяет проникать все глубже и глубже в прошлое Земли, и наряду с объясненными процессами чисто физического характера, протекающими в глубоких частях земного шара, мы все ближе и ближе подходим к истории самой Земли, к тем периодам, в течение которых совершались те или другие явления на поверхности Земли. [33]
Существование такой характеристики, которую условно можно также назвать некоторым зарядом - барионным зарядом В - следует уже из стабильности нуклонов. Действительно, нуклоны, несмотря на свою большую массу, не распадаются очень быстро на легкие частицы ( электроны, у-кванты, я-мезоны), хотя из энергетических соображений подобные распады, казалось, могли бы идти. Такая стабильность нуклонов и заставила предположить, что у них есть какое-то сохраняющееся квантовое число, получившее название барионного заряда, которого нет у легких частиц. Поэтому распад нуклонов на легкие частицы оказывается запрещенным. [34]
Дальнейшее увеличение температуры усиливает извилистость торца ступени, которая затем распадается на множество островков и отдельных молекул кристаллизанта, разбросанных на поверхности плотноупаковашюго слоя S. Поверхность при этом превращается в молекулярно-шероховатую, на которой расстояние между молекулами в слое А соизмеримо с межмолекулярным расстоянием в кристалле. Степень извилистости ступени согласно расчетам [41] увеличивается с повышением температуры немонотонно вследствие коллективного взаимодействия молекул. Подобный распад ступеней происходит и на неравновесной поверхности. Однако в этом случае температура Гс зависит от пересыщения среды. [35]
При нагревании соли аммония довольно легко разлагаются. Характер разложения определяется свойствами образующей анион кислоты. Если кислота окислителем не является, характер распада определяется ее летучестью при температуре разложения. Результат подобного распада и последующего обратного соединения сводится практически к тому, что рассматриваемая соль ( например, NH4C1) возгоняется. [36]
Испускание протона или нейтрона никогда не может сопровождаться выигрышем энергии, так как кривая дефектов масс нигде не поднимается с ростом атомного веса. Наоборот, энергетический баланс был бы еще более благоприятен, чем при испускании а-частицы, если бы откололась такая тяжелая составляющая часть ядра, которая, как например ядро С12, также имеет большую энергию связи. Здесь, однако, мешает потенциальный барьер ядра, который делает энергетически возможный вылет тяжелой частицы практически нереальным. Мы видим, что в отрицательном показателе стоят корень из массы и высота потенциального барьера, которая в основном определяется величиной кулоновских сил. Поэтому вероятность вылета так мала, что подобный распад никогда не может быть наблюден. Следовательно, испускание сложного ядра может произойти лишь вследствие случайного совпадения вылета нескольких элементарных частей ядра. Такое совпадение тем менее вероятно и, следовательно, происходит тем реже, чем больше элементарных составных частей нужно для образования нового ядра. Поэтому нет ничего удивительного в том, что а-ча-стица является единственной тяжелой частицей, которая может вылететь из ядра при радиоактивном распаде. [37]