Распределение - перемещение
Cтраница 3
В упругой области ( z z r) распределение перемещений в волокнах с точностью до постоянных интегрирования описывается выражениями ( 34) разд. [31]
Для подсчета слагаемых, учитывающих инерционные свойства системы, представим распределение перемещений по слоям еле дующим образом. [32]
Как говорилось выше, в методе Ритца задаются приближенным характером распределения перемещений внутри тела. Входящие в аппроксимирующие функции постоянные подбираются из условия минимума полкой энергии системы. Подобная схема используется и в методе Канторовича-Власова, ио здесь вместо постоянных а вводятся неизвестные функции, зависящие от одной из координат. Минимизация полной энергии относительно этих функций приводит к системе обыкновенных дифференциальных уравнений, последующее интегрирование которых позволяет получить приближенное поле перемещений. [33]
К - го слоя, считают искомыми, а функции распределения перемещений по глубине Н - го слоя ( ц) задают исходя из физического содер - жания задачи. [34]
Под формой нормального колебания ( как и колебания вообще) понимают распределение перемещений в какой-нибудь момент колебания, например, распределение амплитуд. [35]
На основании сказанного можно считать, что формулами ( 16) определяется распределение перемещений в одной нижней половине конструкции, если в них вместо 5 и сп соответственно положить 5 / 2 и с / 2, а коэффициент жесткости dn принять равным бесконечности. [36]
Погрешности уравнений теории оболочек в основном связаны с принятием предположений о законах распределения перемещений и напряжений по толщине оболочки, приводящих к тому или иному варианту соотношений упругости. Выражения же для деформаций и уравнения равновесия могут, вообще говоря, быть записаны точно. [37]
Скорость течения влияет не только на общий расход донных наносов, но и на распределение перемещения донных наносов по ширине береговой отмели. В тех случаях, когда скорость течения в пределах береговой отмели практически одинакова, обычно отмечается плавное увеличение переноса донных наносов по направлению от зоны забуру-нивания волн к урезу, что обусловливается, по-видимому, увеличением скорости волновых движений и переносного течения в придонном слое в связи с уменьшением глубины. [38]
Величина коэффициента приведения зависит от особенностей системы и в небольшой мере от принятого закона распределения перемещений в упругом элементе. [39]
Анализ зависимостей, изображенных на рис. 11.27, показывает, что в целом характер распределения перемещений внутренней поверхности и поперечных удельных усилий вдоль образующей не изменился. Однако в зоне окончания брекера и на боковине теория типа Тимошенко количественно неверно описывает упомянутые выше характеристики напряженно-деформированного состояния шины. Существенным является всплеск меридиональных перемещений на боковине, не попадающий в поле зрения при использовании теории оболочек типа Тимошенко. В результате значения меридиональных перемещений отличаются друг от друга более чем в 2 5 раза. [40]
Здесь с - матрица-столбец некоторых постоянных, а матрица а0 содержит выбранные заранее функции, определяющие дополнительное распределение перемещений внутри конечного элемента при отсутствии узловых перемещений. Каждая из этих функций, следовательно, должна обращаться в нуль во всех узлах конечного элемента. Дополнительные параметры ( неузловые степени свободы) с не имеют здесь ясного физического смысла. [41]
 |
Треугольный элемент, полученный вырожде - Заменив здесь параметр р на рх нием четырехугольного. [42] |
Совмещение узлов 1 и 4 четырехугольного элемента дает треугольник, изображенный на рис. 13.2, для которого распределение перемещений при условии ( /, q t будет / У У. [43]
В простейшем варианте МКЭ осевое сечение тела представим совокупностью треугольных элементов с линейным в пределах каждого элемента распределением перемещений, которое однозначно выражается через узловые значения uzj и arj - перемещений в вершинах треугольников. [44]
Все представленные выше аппроксимирующие функции в силу непрерывности по г обеспечивают сопряжение отдельных слоев по напряжениям сдвига, а функции распределения перемещений (4.197) - геометрические условия стыковки отдельных слоев. Порядок разрешающей системы дифференциальных уравнений не зависит от числа слоев оболочки, а также от числа коэффициентов, аппроксимирующих напряжения. [45]
Страницы: 1 2 3 4