Распределение - сегмент
Cтраница 2
Выбрав эту закладку, можно посмотреть внешний вид в трехмерном пространстве антенны и распределение сегментов и токов по ней. На рис. 2.2.2 показано окно этой закладки. [16]
Типы ориентации, рассмотренные выше, можно было полностью охарактеризовать только одной функцией распределения сегментов цепи. Достаточно было двух параметров ф и у или ф и у, так как было принято случайное распределение цепей относительно вращения вокруг их собственной оси. В случае одноосной и одноплоскостной ориентации это условие больше не выполняется и цепи поворачиваются преимущественно в каком-либо определенном направлении. Сначала мы в общем виде кратко опишем, как можно получить такую ориентацию, и затем покажем, как рассчитать ожидаемую интенсивность поглощения. [17]
Леннарда - Джонса для низкомолекулярных веществ в основном благодаря наличию экспоненциального члена, описывающего распределение сегментов относительно центра тяжести цепи. Обычно предполагается, что распределение сегментов изолированной макромолекулы относительно ее центра тяжести описывается гауссовой статистикой, однако гораздо более серьезное значение имеет гипотеза относительно того, что потенциал взаимодействия между двумя молекулами может аппроксимироваться суммой потенциалов взаимодействия между сегментами различных молекул. Эта теория описывает наиболее общие свойства полимерных молекул, однако совершенно не учитывает их химическую индивидуальность. Поэтому фундаментальное значение приобретает вопрос о том, что же все-таки следует понимать под взаимодействием между сегментами. Наиболее простое решение состоит в том, чтобы учесть это взаимодействие с помощью соответствующего параметра, как это было сделано в уравнении ( III. В этом случае, естественно, возникает новая проблема - строгое определение понятия сегмента. Однако, как будет показано ниже, в приближенных расчетах это ограничение играет сравнительно малую роль. [18]
Как следствие гребнеобразного строения наблюдается еще одна характерная особенность конформации молекулы привитого со-по-лимера - высокая плотность распределения сегментов в области объема, смежной с ее основной цепью. Это приводит к осуществлению редкой молекулярной структуры цепной молекулы, имеющей большую равновесную жесткость и в то же время образующей статистический клубок, практически не протекаемый растворителем. Последнее свойство при моделировании молекулы червеобразной цепью диаметром d выражается в большой величине ее диаметра. [20]
Как следствие гребнеобразного строения наблюдается еще одна характерная особенность конформации молекулы привитого сополимера - высокая плотность распределения сегментов в области объема, смежной с ее основной цепью. Это приводит к осуществлению редкой молекулярной структуры цепной молекулы, имеющей большую равновесную жесткость и в то же время образующей статистический клубок, практически не протекаемый растворителем. Последнее свойство при моделировании молекулы червеобразной цепью диаметром d выражается в большой величине ее диаметра. [22]
В современных теориях адсорбции одним из важных теоретических результатов является установление толщины адсорбционного слоя и функции распределения сегментов вблизи границы раздела с твердым телом. Эти характеристики очень важны для понимания свойств поверхностных слоев в наполненных полимерных композитах. При рассмотрении конформаций адсорбированных цепей основным вопросом является независимость от энергии адсорбции и конформаций петель и хвостов, простирающихся от поверхности в раствор. Именно они определяют толщину адсорбционного слоя. [23]
Одно из основных принятых им допущений состоит в том, что при достижении критической концентрации плотность распределения сегментов макромолекул в растворе становится однородной по всему объему. [24]
Основным отличием этой теории от теории Дебая - Бюхе является использование в ней более адекватной молекулярной модели: авторы учитывают гауссово распределение сегментов внутри молекулярного клубка ( см. гл. [25]
 |
Зависимость молекулярного.| Зависимость молекулярного веса от продолжительности реакции. [26] |
Так, мы считаем, что b 2 5 для нашей системы соответствует высокомолекулярным частицам, представляющим собой плотно переплетенные клубки с распределением сегментов более упорядоченным, чем статистическое распределение. Мы пришли к выводу, что этот метод прнбли зительного определения типа частиц лучше, чем анализ угловой зависимости интенсивности рассеянного света, на результаты которого влияет полидисперсность. [27]
Дебай и Бьюки21 с помощью точного математического расчета показали, что уравнение ( 10 - 21) является, хотя и не строго, очень хорошим приближением для распределения сегментов полимерной цепи относительно центра массы в случае идеальных растворов. Если же оно является хорошим приближением для идеальных растворов, оно будет хорошим приближением и для всех растворов полимеров с гибкими макромолекулами, поскольку параметр неидеальности а ( как это было показано на стр. [28]
Теоретически рассчитанные а выше наблюдаемых, что отчасти определяется связыванием ионов, а при больших зарядах полииона и низкой ионной силе клубок становится сильно асимметричным, изменяется вид функции распределения сегментов внутри полииона, к тому же его нельзя рассматривать как пепротекаемый, а значит нельзя использовать теорию Флори - Фокса. [29]
Теоретически рассчитанные а выше наблюдаемых, что отчасти определяется связыванием ионов, а при больших зарядах полииона и низкой ионной силе клубок становится сильно асимметричным, изменяется вид функции распределения сегментов внутри полииона, к тому же его нельзя рассматривать как непротекаемый, а значит нельзя использовать теорию Флори - Фокса. [30]
Страницы: 1 2 3 4