Распределение - гиббс
Cтраница 3
Распределение (14.2) совпадает с распределением Гиббса в статистической физике. В то же время распределение (14.2) может быть обосновано лишь при весьма частных предположениях о характере внешних случайных сил и диссипации в системе. [31]
В применении к изолированному телу распределение Гиббса полностью описывает его статистические свойства с той лишь неточностью, что оно дает весьма малые, но все же отличные от нуля флуктуации полной энергии тела, которых в действительности не должно быть ( см. стр. Напротив, если считать энергию величиной заданной, то нельзя приписывать телу вполне определенную температуру, и надо считать, что последняя испытывает флуктуации, определяющиеся формулой (112.6), в которой Cv будет теплоемкостью тела в целом. Эта величина, очевидно, характеризует точность, с которой может быть дано определение температуры изолированного тела. [32]
Распределение (34.3), как и обычное распределение Гиббса, находится в полном соответствии с результатом, полученным еще в § 4 с помощью теоремы Лиувилля ( формула (4.2)): логарифм функции распределения является линейной функцией энергии и момента тела. [33]
Усреднение в (6.7) проводится по распределению Гиббса невозмущенной системы. [34]
Для подсистем с большим числом частиц распределение Гиббса имеет резкий максимум при некотором значении энергии. Состояние, отвечающее этому максимуму, является наиболее вероятным, и именно оно будет вносить основной вклад в среднее значение любого параметра. [35]
В каноническом ансамбле температура является параметром распределения Гиббса, поэтому она не определена для изолированных систем с фиксированной энергией. Различные определения, которые предлагались для обобщения понятия температуры на случай изолированных систем, согласуются между собой только для очень больших систем, точнее в термодинамическом пределе ( разд. Для малых систем понятие температуры математически определено неоднозначно, а с физической точки зрения оно бессмысленно. [36]
С помощью канонического и большого канонического распределений Гиббса и изотермическо-изобарического распределения (17.1) нетрудно найти выражения для квадратичных корреляторов в этих ансамблях. [37]
Таким же образом может быть получено и распределение Гиббса с переменным числом частиц. Если рассматривать число частиц как динамическую переменную, то ясно, что оно тоже будет ( для замкнутой системы) интегралом движения и к тому же аддитивным. [38]
Эта формула является основой для термодинамических применений распределения Гиббса. Она дает в принципе возможность вычислить термодинамические функции любого тела, если известен его энергетический спектр. [39]
Таким образом, возникает вопрос об обобщении распределения Гиббса на тела с переменным числом частиц. [40]
Распределение Больцмана, подобно второй форме записи распределения Гиббса [ см. (91.17) 1, также может быть записано в виде распределения частиц по уровням энергии. [41]
Эта формула является основой для термодинамических применений распределения Гиббса. Она дает в принципе возможность вычислить термодинамические функции любого тела, если известен его энергетический спектр. [42]
Таким образом, возникает вопрос об обобщении распределения Гиббса на тела с переменным числом частиц. [43]
Распределение Больцмана, подобно второй форме записи распределения Гиббса [ см. (91.17) 1, также может быть записано в виде распределения частиц по уровням энергии. [44]
 |
Топологические изомеры одинаковой конфигурации с различными кон-форм ациоппыми наборами. [45] |
Страницы: 1 2 3 4