Пространственное распределение - нейтрон
Cтраница 2
Если бы был известен конкретный вид ядра Рц ( г; г), то решения этого уравнения дало бы пространственное распределение нейтронов г - й группы. [16]
В физике нейтронов имеется две основные проблемы: 1) получение распределения нейтронов по энерпзям ( если энергия нейтронов, поступающих из источников, известна) и 2) нахождение пространственного распределения нейтронов с данной энергией. [17]
Вторым методом при решении многозонных задач является использование двугрупповой модели, которая описывает пространственно-энергетическое распределение нейтронов разделением с помощью двух энергетических групп: тепловой и быстрой. Пространственное распределение нейтронов в каждой группе описывается односкоростным диффузионным приближением во многом так же, как и при многогрупповой трактовке; однако развиваемая здесь двугрупповая модель имеет, в отличие от общей многогрушювой модели, одну существенную особенность. Хотя двугрупповая модель кажется на первый взгляд очень грубой, доказано, что она чрезвычайно полезна и эффективна для предварительного анализа сложных систем. [18]
Полная мощность, развивающаяся в котле однородного строения, пропорциональна нейтронной плотности, просуммированной по объему котла. Пространственное распределение нейтронов в котле с хорошим приближением определяется только геометрией котла. Следовательно, чтобы найти мощность, развивающуюся в котле, достаточно измерить плотность нейтронов в одном месте котла. [19]
Резонансный детектор помещается на одной из осей куба, При этом справедливы формулы, полученные в предыдущем разделе. Пространственное распределение нейтронов будет в обоях случаях одним и тем же, с той только разницей, что в кубе с замедлителем будет существовать только доля нейтронов, равная р, с энергией меньшей резонансной. [20]
Более точной является двухгрупповая диффузионная модель реактора. Она позволяет приближенно учесть различие пространственного распределения нейтронов разных энергий. [21]
Нас не интересует здесь формальное доказательство этого утверждения. Так, если г зп описывает пространственное распределение нейтронов в некоторой конкретной системе, то vn можно интерпретировать как средний выход нейтронов на одно деление, необходимый для сохранения этого распределения в течение неограниченного промежутка времени. Можно себе представить, что эти области заполнены некими частицами, присутствие которых равноценно уничтожению равного количества реальных нейтронов. [22]
Опыт показывает, что это соотношение дает удовлетворительные результаты для систем, которые будут рассматриваться. Уравнение ( 6.54 в) описывает пространственное распределение нейтронов в тепловой области в одногрупповой модели. [23]
 |
Бесконечный плоский реактор. [24] |
Величина потока в бесконечной среде, пространственное распределение нейтронов в которой зависит от одной переменной х и поэтому от одного угла 6, была найдена Вильсоном. [25]
В случае слабого поглотителя, помещенного внутрь котла, картина изменений уже не столь проста. Мы вправе ожидать, однако, что при этом пространственное распределение нейтронов нарушается лишь слегка, и тогда поглощение нейтронов в указанном добавочном поглотителе может быть выражено величиной l nvcC ( NedV, где nv есть плотность потока нейтронов в невозмущенном котле, а асе и Ne относятся к внесенному поглощающему телу. [26]
При решении нестационарных задач реакторной физики в большинстве случаев можно исходить из того, что пространственное распределение нейтронов практически не меняется со временем и, следовательно, временную зависимость мощности можно находить для реактора в целом ( точечная модель Я. [27]
Например, если гетерогенная активная зона составлена из цилиндрических стержней горючего, размещенных в квадратной решетке размерами а, то элементарная ячейка выбирается в виде круга радиусом а / У я, концентричного стержню. При проведении расчетов, основанных на этой модели, обычно полагают, что плотность потока нейтронов, на границе ячейки равна нулю. Определив энергетический спектр и пространственное распределение нейтронов в ячейке, можно подсчитать коэффициент теплового использования и вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, а следовательно, и коэффициент размножения для реактора. Большинство расчетов гетерогенных систем, проведенных в настоящей книге, основано именно на этом методе. [28]
Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФН2, в котором Ф - плотность потока нейтронов, а 2 - макроскопическое сечение соответствующей реакции. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [29]
Основа последующей теории состоит в односкоростном приближении. Эта модель введена в гл. В данной же главе будет подробнб изложена теория пространственного распределения нейтронов в конечных системах различных геометрических форм и, кроме того, рассмотрены размножающая и неразмножающая среды. [30]
Страницы: 1 2 3