Электронное распределение

Cтраница 2

Можно допустить, что электронное распределение никеля плавно переходит в распределение меди при изменении относительного содержа - ния / меди от пуля до единицы. [16]

Иногда указанная форма изображения электронного распределения излишне подробна. В таких случаях возникает естественное требование сжать имеющуюся информацию до указания зарядов, локализованных на атомах, а также данных о плотности электронов в отдельных связях. Наиболее распространенным способом вычисления атомных зарядов по волновой функции МО ЛКАО, бесспорно, является анализ заселенностей по Малликену [20], который лучше всего проиллюстрировать на примере двухцентровой одноэлектронной ( или двухэлектронной) системы. [17]

Рельефная карта распределения валентного электронного облака в молекуле бериллоцена. [18]

Своеобразие их обусловлено особенностями электронного распределения, поэтому и описание соответствующего типа связи может быть сделано наиболее полно на основе анализа электронного распределения - его пространственной конфигурации и участия отдельных областей электронного облака в стягивании ядер. Подробный анализ может быть проведен на основе расчета сил, действующих на ядра со стороны различных участков электронного облака молекулы. Ниже рассмотрены электронное строение и формирование электронных сил в молекуле бериллоцена как модели сэндвичевых комплексов. [19]

Анализ волновых функций и электронных распределений широкого круга органических и неорганических соединений показывает, что как для насыщенных, так и для ненасыщенных и сопряженных органических соединений, а также и для координационных соединений металлов делокализованные МО могут быть построены из небольшого числа локализованных и переносимых ( трансферабель-ных) от одной системы к другой орбиталей отдельных связей и групп. [20]

Кулоновское взаимодействие между двумя электронными распределениями является отталкива-тельным; его величину можно рассчитать, разделив обе области распределений на крошечные заряженные объемы, вычислив ку-лоновскую энергию взаимодействия между каждыми заряженными элементами объема и просуммировав по всем элементам. Результат обозначим как / ( см. разд. К сожалению, эта процедура дает неправильный ответ, так как о а не учитывает эффекта спиновой корреляции, который заставляет электроны с одинаковым направлением спинов держаться поодаль друг от друга, а электроны с противоположными спинами находиться поблизости. Так, если два электрона имеют одинаковое направление спинов, истинная энергия отталкивания меньше / из-за присущей таким электронам тенденции избегать друг друга. Поправка, которую необходимо внести, меняет среднюю энергию отталкивания на / - К, где поправочный член К называется обменной энергией. Это название отражает происхождение поправки, которая возникает в соответствии с принципом Паули, и обусловлена поведением волновых функций при перестановке ( обмене) электронов. [21]

Учитывая, однако, что электронное распределение не имеет, вообще говоря, формы сферы, все три компоненты ( х2, ( у2 и ( г2), описываемые уравнениями ( 4) и ( 5), должны быть различными. Фактически три указанные величины определяют некоторый эллипсоид; одна из них соответствует большой, а две другие - малым его осям. Такая ситуация, строго говоря, будет иметь место в случае, когда недиагональные элементы тензора второго порядка ( 4) пренебрежимо малы. [22]

Это слово означает, что истинное электронное распределение является промежуточным между электронными распределениями, соответствующими приведенным предельным формулам. [23]

Однако не во всех случаях истинное электронное распределение возможно описать наглядной формулой, как у бензола, поэтому приходится описывать молекулы несколькими предельными формулами с разделенными кратными связями в виде валентных штрихов. [24]

Распределение электронов в частично заполненной зоне ( а и функция вероятности заполнения электронных уровней ( б. [25]

Эта энергия соответствует верхней границе электронного распределения при Т 0, а также средней энергии размытой верхней границы распределения при любой другой температуре. [26]

АЕ, зависят от деформации электронного распределения одной системы под влиянием другой и являются поэтому аналогом индукционного взаимодействия Дебая. А Ев зависит от взаимного возмущения обеих систем. Применяя метод возмущения для определения бТг и 6Т2, можно выделить ъ АЕв слагаемые, соответствующие дисперсионным силам Лондона. [27]

Зависимость атомного. [28]

Подобное допущение хорошо передает особенности электронного распределения свободного атома. [29]

Другие химические эффекты вытекают из измененного электронного распределения возбужденного состояния молекул. [30]

Страницы: 1 2 3 4