Каноническое распределение

Cтраница 2

Свойство устойчивости канонического распределения задается следующим постулатом. [16]

Система в термостате.| Уровни энергии и соответствующие квантовые состояния системы в термостате. [17]

Средние для канонического распределения рассчитываются значительно проще; каноническое распределение весьма полезно при решении ряда физических и физико-химических задач. [18]

С помощью канонического распределения вероятности в принципе можно вычислить статистическое среднее любой функции G ( q p), характеризующей состояние термодинамического равновесия, если зависимость этой функции от координат и импульсов известна в явном виде. [19]

Удобнее пользоваться большим каноническим распределением, для которого это условие отсутствует. [20]

Оно называется каноническим распределением Тиббса. [21]

Но ai - каноническое распределение с индексом п, следовательно, в силу теоремы 3.1 с есть граничная точка тела & ( ф, - ф) и допускает только одно распределение. [22]

Это и есть каноническое распределение для квантовой системы. Теперь для расчета вероятностей необходимо знать допустимые квантовые состояния и уровни энергии одной исследуемой системы. Взаимодействие с термостатом проявляется лишь в наличии постоянного параметра в, называемого статистической температурой. [23]

Очевидно, что каноническое распределение вполне определено модулем ( рассматриваемым как количество энергии) и природой рассматриваемой системы, ибо когда уравнение ( 92) удовлетворено, то значение кратного интеграла ( 93) не зависит от употребляемых единиц и координат и от нуля, выбранного для энергии системы. [24]

Это и есть классическое каноническое распределение. [25]

Потенциал твердой стенки. [26]

В настоящем исследовании канонического распределения остается найти выражение для энтропии. Постулат S k In Q относится к микроканоническому ансамблю. Однако меньшая из Двух подсистем, описанных выше ( подсистема ( 1)), несомненно, не является изолированной. Существуют два подхода к решению этой проблемы. [27]

Гиббс называет модулем канонического распределения. Физический смысл этой величины будет выяснен позднее. Пока следует отметить, что принятие обратной константы 1 / 0 является целесообразным потому, что в экспоненте показатель степени всегда должен быть безразмерным, а между тем в ( 4 5) в него входит размерная величина энергии. Для получения безразмерной величины показателя при любых единицах энергии необходимо ввести делитель с принятой размерностью энергии. [28]

Учитывая остроту пика канонического распределения, замечаем, что. [29]

Для вывода формулы канонического распределения систем в фазовом пространстве следует рассмотреть систему, состоящую из почти независимых подсистем, каждая из которых находится в термостате. [30]

Страницы: 1 2 3 4