Каноническое распределение - гиббс
Cтраница 1
Каноническое распределение Гиббса ( см. § 7) обобщается на системы с переменным числом частиц. Оба вида взаимодействия происходят одновременно и имеют неупорядоченный, хаотический характер. Весь комплекс в целом считается замкнутым и находящимся в состоянии термодинамического равновесия. [1]
Каноническое распределение Гиббса в форме (91.14), (91.16) или (91.17) позволяет получить достаточно общие формулы, выражающие термодинамические функции системы через так называемую сумму по состояниям. [2]
Каноническое распределение Гиббса (12.19) в принципе позволяет находить энергию Гельмгольца (12.25), а следовательно, и любые термодинамические величины. Однако во многих случаях эти величины можно вычислить, опираясь не на функцию всех координат, а на функции распределения для одной, двух или трех частиц, что благодаря относительной простоте их приближенного определения сильно облегчает исследование термодинамически равновесных систем. [3]
Каноническое распределение Гиббса в форме (91.14), (91.16) или (91.17) позволяет получить достаточно общие формулы, выражающие термодинамические функции системы через так называемую сумму по состояниям. [4]
Каноническое распределение Гиббса - статистическое ние для систем, имеющих заданное число частиц N, заданный объем V и способных обмениваться энергией с окружением. На возможные значения энергии системы не наложено никаких ограничений, и в этом отличие системы канонического ансамбля от системы микроканонического ансамбля. [5]
Используя каноническое распределение Гиббса, доказать, что распределение Максвелла по компонентам импульса ( а следовательно, и по скоростям) справедливо для любых систем. [6]
Из канонического распределения Гиббса для любых классических систем вытекает важное следствие, которое называется ( не совсем точно) теоремой о равномерном распределении энергии по степеням свободы. На ней базируется классическая теория теплоемкостей газов, жидкостей и твердых тел. [7]
Важным свойством канонического распределения Гиббса является его достаточная общность. Покажем сначала, что из него вытекает распределение частиц по квантовым состояниям, которое справедливо для полной квантовой статистики. [8]
Из вывода канонического распределения Гиббса (7.5) ясно, что оно применимо к совокупности из N точечных частиц. [9]
Важным свойством канонического распределения Гиббса является его достаточная общность. Покажем сначала, что из него вытекает распределение частиц по квантовым состояниям, которое справедливо для полной квантовой статистики. [10]
Оно называется каноническим распределением Гиббса. [11]
 |
Условный график. [12] |
Эта формула выражает классическое каноническое распределение Гиббса. [13]
 |
Сферическая модель молекулы Онсагера. [14] |
Это достигается применением канонического распределения Гиббса. [15]
Страницы: 1 2 3 4