Cтраница 2
Рассмотренный на примере классического канонического распределения Гиббса метод термодинамической теории возмущений аналогичным образом используется и в большом каноническом ансамбле. При этом в приведенных выше - формулах достаточно лроизвести формальную замену Н - - Нл - цЛ и использовать большой термодинамический потенциал Q вместо энергии Гельм-гольца F. Изложенный метод допускает очевидное квантовое обобщение и широко применяется для приближенного расчета термодинамических свойств статистических систем. [16]
Выражение (11.27) называется каноническим распределением Гиббса. [17]
Распределение (VII.22) называют каноническим распределением Гиббса. Оно было постулировано Гиббсом как обобщение на макроскопические системы распределения Максвелла - Больцмана для идеальных газов. [18]
Полученное распределение носит название канонического распределения Гиббса. [19]
Ill) представляет запись канонического распределения Гиббса. [20]
Соотношение ( 1) аналогично обычному каноническому распределению Гиббса, однако i - лишь часть полной энергии системы, зависящая от стеновых переменных. Предполагается, что локальное ваутр. Примером может служить система ядер, обладающих спином / 0 и гиромагн. [21]
Формулы (63.13) и (63.20) выражают каноническое распределение Гиббса. Мы указали явно аргументы свободной энергии F ( T, V, N), чтобы подчеркнуть, что собственные аргументы свободной энергии - это как раз те параметры, которые являются фиксированными для канонического ансамбля Гиббса. [22]
Исходным положением статистики жидкостей является каноническое распределение Гиббса, которое дает общее выражение для вероятности данного состояния ( формула ( 4 7) на стр. [23]
Формулы (63.13) и (63.20) выражают каноническое распределение Гиббса. Мы указали явно аргументы свободной энергии F ( T, V, N), чтобы подчеркнуть, что собственные аргументы свободной энергии - это как раз те параметры, которые являются фиксированными для канонического ансамбля Гиббса. [24]
Мы получим ее, используя каноническое распределение Гиббса для систем с переменным числом частиц. [25]
Легко видеть, что в каноническом распределении Гиббса для идеального газа содержится распределение Максвелла - Больцмана. [26]
Для подсистемы с большим чдслом частиц каноническое распределение Гиббса имеет резкий максимум. [27]
Микроканоническое распределение Гиббса лежит в основе канонического распределения Гиббса. [28]
Распределение ( 111 22) называют каноническим распределением Гиббса. Оно было постулировано Гиббсом как обобщение на макроскопические системы распределения Максвелла - Больцмана для идеальных газов. [29]
Действительно, выражение (78.8) учитывает в форме канонического распределения Гиббса взаимодействие между частицами самой группы. [30]