Кривое распределение - интенсивность
Cтраница 3
Физическая природа рассматриваемого явления заключается в различном характере взаимодействия волн с поверхностью решетки. Создавая на дне штрихов плоскую площадку шириной от 1 / 6 до 1 / 3 постоянной и уравнивая тем самым условия отражения для обоих компонентов, можно в основном устранить относительное смещение кривых распределения интенсивности, во при этом несколько уменьшается коэффициент отражения в максимуме. [31]
В первом порядке спектра обнаруживается интересная особенность распределения интенсивности, связанная с проявлением соотношений взаимности в теории дифракции [22], согласно которым коэффициент отражения в нулевом порядке не должен зависеть от знака угла падения волны на решетку. Отсюда следует, что в области 2 / 3 h / d; 2, где существует только один спектральный порядок, на основании закона сохранения энергии коэффициент отражения в первом порядке также не зависит от знака угла падения, и кривые распределения интенсивности с двух сторон от нормали идентичны. [32]
Программа, составленная для ЭВМ М-222 ( язык АЛГОЛ-60, транслятор ТА 1М; время трансляции программы 7 мин), реализует алгоритм построения МИМС гетероорганических соединений. В табл. 3.4 приведен также рассчитанный по программе МИМС серусодержащих органических соединений. На кривых распределения интенсивностей для 14 различных гомологических рядов ионов, нормированных к максимальной интенсивности ( рис. 3.4), четко просматриваются границы полученного моноизотопного масс-спектра. [34]
Положив ширину щели равной постоянной решетки и учитывая изменение длины волны с углом дифракции согласно ( 1), получим зависимости, показанные на рис. 3, а. По оси абсцисс отложена длина волны, отнесенная к длине волны в максимуме для первого порядка Кг, а по оси ординат - относительная интенсивность. Как видно, кривые распределения интенсивности в пределах одного порядка имеют асимметричный вид. Крутая часть кривой лежит с коротковолновой стороны от максимума. По мере увеличения порядка асимметрия уменьшается. Кривые всех соседних порядков пересекаются в точках, где интенсивность составляет приблизительно 0 4 максимального значения. Спектральный интервал между точками пересечения кривых для данного порядка с соседними обычно принимается за область высокой концентрации света. [35]
Следует отметить, что на величину принятого сигнала оказывает влияние ориентация трещины относительно плоскости поляризации приемно-излучающих антенн. Наибольший сигнал получается при расположении трещины ( геометрической длины) под углом 45 по отношению к вектору напряженности электрического поля Е приемной антенны. На рис. 2.16 представлены кривые распределения интенсивностей для трещины длиной 10 мм и с раскрытием 0 2 мм для случаев, когда вектор В параллелен, перпендикулярен и расположен под углом 45 по отношению к трещине. Из рисунка видно, что максимальная интенсивность получается для случая, когда вектор Е расположен под углом 45 к трещине. В дефектоскопе СФ-27 предусмотрена возможность установления плоскостей поляризации антенн под любым углом. [36]
Исследование кристаллических полимеров при температурах выше и ниже температур плавления их кристаллов было проведено нами совместно с А. В. Ермолиной на примере терилена и политрифторхлорэтилена. В этом исследовании электронографическим методом было показано, что интерференционные картины, полученные от образцов при температурах выше и ниже температур плавления их кристаллов, имеют между собой много общего. Совпадение основных максимумов на кривых распределения интенсивности когерентного рассеяния по углам для обоих полимеров дает возможность считать, что исследованные нами полимеры и в аморфном состоянии являются упорядоченными системами. Действительно, при построении кривых радиального распределения нами было обнаружено, что первые максимумы на кривых соответствуют расстояниям между атомами в молекуле полимера и являются следствием регулярного строения цепных молекул. [37]
Сравнительные исследования широты рентгеновских рефлексов на рентгенограммах волокон с тонкой и толстой оболочкой показали, что величина боковой упорядоченности у волокон с толстой оболочкой значительно ниже, чем у волокон с тонкой оболочкой. Это значит, что волокна с толстой оболочкой имеют кристаллиты меньших размеров, чем волокна с тонкой оболочкой. Однако кривые распределения интенсивности вдоль дуг рефлексов, полученные при этих же исследованиях, вновь подтвердили, что волокна с более толстой оболочкой обладают более высокой осевой ориентацией, что также следует из данных по определению индексов двойного лучепреломления. Хотя в этих работах оболочка и ядро исследовались не раздельно, все же можно сделать вывод, что обнаруженные различия в структуре волокна можно отнести за счет особой структуры оболочки. [38]
 |
Схема установки с эталоном Фабри и Перо. [39] |
Обработка полученной интерферограммы заключается в измерении на негативах диаметров изображений интерференционных колец с помощью измерительного микроскопа. Для построения контура линии измеряют распределение плотности почернения в направлении диаметра на специальных приборах - микрофотометрах. В результате получают кривые распределения интенсивности в интерференционной картине, подобные контуру спектральной линии источника. [40]
 |
Распределение интенсивности в спектре сернокислого хинина. [41] |
При измерениях были использованы три проградуированные ленточные лампы. Результаты, полученные с каждой из ламп, заметно не отличаются друг от друга. Окончательные данные получены усреднением результатов измерений с каждой из трех ламп. Следует отметить, что кривые распределения интенсивности в спектре хинина, полученные фотографическим и фотоэлектрическим методом, несколько различаются между собой, возможно из-за различного влияния рассеянного света в каждом из этих случаев. [42]
Интенсивность ионообразования в свободной атмосфере зависит не только от интенсивности космических лучей, но и от плотности воздуха на данной высоте. В свою очередь интенсивность космических лучей зависит от широты: с увеличением широты она увеличивается. Это так называемый широтный эффект, обязанный своим возникновением отклоняющему действию магнитного поля Земли на космические лучи. На рис. 2 приведены кривые распределения интенсивности ионообразования с высотой в результате действия космического излучения. Как следует из этих кривых, интенсивность ионообразования растет до высоты 12 - 13 км, а затем уменьшается. [43]
 |
Схематическое изображение рентгенограмм и экваториального распределения интенсивности рефлексов волокон. [44] |
При анализе рентгенограмм ( рассеяние под большими углами) легко определяется аморфное состояние полимера. В этом случае наблюдаются диффузные гало и отсутствуют дискретные рефлексы. На рис. 10.1 схематически показаны эти виды рентгенограмм. Как видно из рисунка, для аморфного полимера характерно диффузное гало; для кристаллического неориентированного полимера - концентрические рефлексы и диффузное гало; для ориентированного кристаллического полимера - дискретные рефлексы. Под рентгенограммами приведены кривые распределения интенсивности, снятые по экватору. [45]
Страницы: 1 2 3 4