Cтраница 1
Распространение ударной волны в воде может быть описано в рамках энергетического подобия. [1]
Распространение ударных волн в твердых телах по сравнению с газами имеет свои особенности, которые обусловлены различиями во внутреннем строении твердых тел, с одной стороны, и газов - с другой. Силы взаимодействия между атомами и молекулами твердых тел в отличие от газов велики. Сжимаемость твердых тел мала. [2]
Распространение ударных волн в смесях твердых веществ сопровождается процессами, ускоряющим. В ходе ударного сжатия в реакционно-способной смеси могут протекать экзотермические реакции со значительнып. В результате такой реакции возможно образование сильно нагретых продуктов, которые могут стать своеобразным рабочим телом для дальнейшего самоподдерживающегося распространения хи мической реакции в смеси. Если скорость реакции будет достаточно высокой, то могут быть созданы услови для осуществления твердофазной ( или тепловой) детонации, когда процесс распространяется со сверхзвуке вой стационарной скоростью на неограниченное расстояние. Данная работа посвящена исследованию воз можности твердофазной детонации в реакционно-способных смесях серы с металлами. [3]
Рассмотрим распространение ударной волны по среде, заполняющей длинную трубку с переменным сечением. [4]
Рассмотрим распространение ударной волны по среде, заполняющей длинную трубку с переменным сечением. Наша цель состоит при этом в выяснении влияния, оказываемого изменением площади ударной волны на ее скорость ( G. [5]
Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при Низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания. [6]
Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3 R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания. [7]
Рассмотрим распространение ударных волн в идеальном газе с постоянной теплоемкостью. Известно, что одноатомные газы имеют действительно постоянную теплоемкость с 2 / 3R на моль ( R - газовая постоянная, равная 8.31 10 эрг / моль С), начиная от конденсации и вплоть до температур порядка 10000 С, при которых начинается ионизация. Двухатомные газы имеют теплоемкость 3 / 2R при низких температурах, когда вращательные состояния еще не возбуждены. Поэтому практически у двухатомных газов теплоемкость равна 5 / 2R до тех температур, при которых возбуждаются колебания. [8]
На распространение ударной волны и ее поражающее действие существенное влияние могут оказать рельеф местности, городская застройка, лесные массивы, метеорологические условия, мощность и вид ядерного взрыва. [9]
На распространение ударной волны, ее разрушающее и поражающее действие существенное влияние оказывает рельеф местности. Он может усилить или ослабить действие ударной волны. [10]
Исследуем распространение ударной волны по трехфазной среде в рамках описания алгебраическими соотношениями на поверхности сильного разрыва, не определяя структуру ударной волны. [11]
Уравнения распространения ударной волны в деформированной среде при изэнтропической аппроксимации получаются, если положить 5 в уравнениях (5.19) постоянной. [12]
Скорость распространения ударной волны зависит от свойств жидкости, материала и размеров трубопровода. [13]
Скорость распространения ударной волны при однородной жидкости и в однородном трубопроводе постоянна и составляет для водопровода около 1000 м / сек. Направление ударной волны противоположно направлению движения жидкости перед ее остановкой. Когда волна достигает начала трубопровода жидкость остановится. [14]
Скорость распространения ударной волны зависит от упругих свойств жидкости и упругости стенок трубопровода. В момент удара жидкость сжимается, а диаметр трубы несколько увеличивается. В этот дополнительный объем вмещается сжатая жидкость. [15]