Cтраница 2
Скорость распространения ударной волны не зависит от рода движения той среды, в которой распространяется волна. Как известно, подобное лее заключение может быть сделано и по поводу звуковой волны на основании формулы Гюгонио. Выражение для скорости распространения волны второго порядка может быть получено как следствие уравнения ( 12), если считать, что Ар и Аг; стремятся к нулю. [16]
Скорость распространения ударной волны зависит от свойств жидкости и материала трубы, ее. [17]
Скорость распространения ударной волны будет равна скорости распространения звука в жидкости. [18]
Скорость распространения ударной волны в силу аналогичного соотношения будет равна DF - U00nx voon скорости втекания газа в скачок уплотнения в исходном стационарном течении. Соотношения же на скачке в виде (8.1.3) в общем случае одинаковы для стационарных и нестационарных течений. [19]
Расчет распространения ударной волны, возбужденной детонацией ВВ, прост до тех пор, пока амплитуда волны велика настолько, что уплотнение газа можно считать равным предельному. Если при этом расстояние s велико по сравнению с размерами заряда ВВ, получается автомодельное решение: поле давлений ударной волны в газе с возрастанием радиуса фронта s увеличивается подобно самому себе. [20]
Схема распространения ударных волн в среде с неодно-родностями плотности - плот-ными конденсациями в около-авездном газе или плотными облаками в межзвездной среде: А - неоднородности плотности; О У - основная ударная волна, бегущая по невозмущенной среде между неоднородностями плотности; а - вторичная ударная волна, распространяющаяся внутрь неодно родностей плотности; б - отраженная ударная волна. [21]
Скорость распространения ударной волны обычно значительно превышает скорость звука. По мере распространения эта скорость уменьшается и принимает характеристику обычной звуковой волны. [22]
Скорость распространения ударных волн в воде в этом интервале давлений постоянна и близка к скорости звука. [24]
Процесс распространения ударной волны и изменения давления в системе происходит во всех случаях прямого удара и поэтому важно определить параметры нестационарного режима во времени по стволу скважины. [25]
Условия распространения ударных волн и продуктов взрыва в грунте резко отличается от условий распространения волн в жидких средах, что обусловлено пористостью пород. Ударная волна и давление расширяющихся продуктов взрыва вызывают в породе напряжения сжатия, растяжения и сдвига, значительно превышающие допустимые, вследствие чего в породе возникают необратимые разрушения и уплотнения. [26]
Условия распространения ударных волн и продуктов взрыва в грунте резко отличаются от условий распространения волн в жидких средах, что обусловлено пористостью пород. Ударная волна и давление расширяющихся продуктов взрыва вызывают в породе напряжения сжатия, растяжения и сдвига, значительно превышающие допустимые, вследствие чего в ней возникают необратимые разрушения и уплотнения. [27]
Фронт распространения ударной волны движется с той же скорстью, как и тело. Поток, обтекающий тело, движется со скоростью, большей скорости звука, до фронта ударной волны, за фронтом ударной волны наблюдается резкое изменение параметров потока. Скорость становится меньше звуковой, давление, плотность газа и его температура возрастают. Параметры адиабатически заторможенного потока, обтекающего рассматриваемое тело, а именно температура Го, давление РО и плотность газа ро, когда скорость потока УО становится равной нулю, известны. [28]
Скорость распространения ударной волны для гидрогенератора давления диаметром 0 0886 м была бы равна 1460 м / с, что, в свою очередь, приводило бы к получению более высоких давлений гидравлического удара. [29]
Условия распространения ударных волн и продуктов детонации в породе ( пористая среда) отличаются от условий в жидкой среде. Ударная волна и давление расширяющихся продуктов детонации вызывают в породе напряжения сжатия, растяжения и сдвига, значительно превышающие допустимые, вследствие чего в породе возникают необратимые разрушения и уплотнения. [30]