Cтраница 3
Условия распространения ударных волн и продуктов взрыва в грунте резко отличаются от условий распространения волн в жидких средах, что обусловлено пористостью пород. Ударная волна и давление расширяющихся продуктов взрыва вызывают в породе напряжения сжатия, растяжения и сдвига, значительно превышающие допустимые, вследствие чего в ней возникают необратимые разрушения и уплотнения. [31]
Скорость распространения ударной волны относительно невозмущенной среды перед скачком уплотнения обозначим через U; скорости uz и U будут совпадать по направлению. Как и в § 2.1 и 12.6, полезно определить скорость потока v в системе координат, неподвижной относительно скачка уплотнения. [32]
При распространении ударных волн в качестве уравнения состояния оказывается справедливой адиабата Гюгонио, согласно которой плотность газа возрастает лишь до определенной конечной величины даже при неограниченном увеличении давления, но при этом может неограниченно возрастать температура газа. [33]
О распространении ударных волн в упругопластиче-ских средах, Прикл. [34]
При распространении ударной волны по грунту параметры волны уменьшаются и, начиная с некоторого расстояния, существенным становится влияние прочностных свойств породы. Для скальной породы заметное влияние свойств среды, как твердого тела, начинает проявляться, когда давление на фронте волны составляет приблизительно от 20 до 40 ГПа. Примерно этому же уровню давления соответствует зона полиморфных фазовых переходов. Фазовые переходы и характерная для твердой среды связь между напряженным и деформированным состояниями приводят к тому, что ударный фронт расстраивается и ударная волна вырождается в волну сжатия с непрерывным распределением параметров. [35]
При распространении ударной волны довольно быстро устанавливается такой режим, при котором скорость течения газа в волне почти линейно увеличивается от границы раздела до фронта. [36]
При распространении ударных волн по различным пузырьковым средам ряд авторов [200, 201] регистрировали так называемое усиление, сводящееся к аномальному повышению давления в волне по сравнению с инициирующим импульсом и связанное с неравновесностью волнового процесса. [37]
При распространении ударных волн к центру звезды в момент отражения от центра возможно возникновение движений, рассмотренных в § 7 главы IV при фокусировании потокя газа в точке. [38]
При распространении ударной волны по неподвижному газу вдоль твердой поверхности вязкий пограничный слой впереди фронта отсутствует. Однако при условиях, когда на твердой поверхности впереди ударного фронта имеется слой нагретого газа ( в течении относительно фронта), давление торможения потока в нагретом слое уменьшается вследствие увеличения скорости звука. При достаточно высокой температуре в нагретом слое, когда давление торможения оказывается ниже давления за фронтом ударной волны, возникает явление отрыва, аналогично тому, как это происходит при взаимодействии ударной волны с вязким пограничным слоем. Отметим, что температура в нагретом слое, необходимая для возникновения отрыва, уменьшается но мере увеличения амплитуды ударной волны. [39]
При распространении ударной волны по трубопроводу величина ЬР постепенно уменьшается вследствие трения жидкости о стенки трубы. [40]
При распространении ударной волны по пересеченной местности может наблюдаться как усиление, так и ослабление ее действия. [41]
При распространении ударных волн в неравновесной слабоионизированной плазме наблюдается расплывание фронта ударной волны на теневых и интерференционных снимках. Возможное объяснение этого эффекта заключается в том, что перед фронтом ударной волны газ сильно турбулизован. [42]
При распространении ударных волн к центру звезды, в момент отражения от центра возможно возникновение движений, рассмотренных в § 4 главы IV при фокусировании потока газа в точке. [43]
При распространении ударной волны довольно быстро устанавливается такой режим, при котором скорость течения газа в волне почти линейно увеличивается от границы раздела до фронта. Принимая, что при расширении продуктов взрыва скорость фронта волны в ( 7 1) / 2 раз больше скорости границы раздела, найдем расстояние, пройденное фронтом ударной волны, которое будет меньше, чем действительное, т.е. несколько уменьшим действительные размеры области, занятой ударной волной, так как скорость фронта ударной волны превосходит скорость границы раздела более чем в ( 7 1) / 2 раз. Это уменьшенное расстояние, как очевидно, будет также в ( 7 1) / 2 раз больше расстояния, пройденного границей раздела. [44]
При распространении ударной волны малой интенсивности в газожидкостной смеси пузырьковой структуры ее энергия переходит в энергию молекул газовых пузырьков, которые, взаимодействуя с жидкостью, рассеивают эту энергию в дисперсионных и диссипативных процессах, при этом влияние последних может оказаться существенным. В том случае, когда волна распространяется в среде, в которой возможен переход газа из свободного в растворенное состояние ( фазовый переход в парожидкостной среде), кинетическая энергия газовых молекул переходит в потенциальную энергию давления за время, существенно меньшее времени релаксации диссипативных процессов. [45]