Многократное рассеяние

Cтраница 2

При этом многократное рассеяние приводит к расстройке фазовых соотношений полей в результате искривления траектории заряженной частицы внутри вещества. Это влияние проявляется в сглаживании интерференционных максимумов и минимумов в частотном спектре рентгеновского переходного излучения. [16]

Большую роль многократные рассеяния в линии играют тогда, когда среда оптически толстая, р мало, а А близко к единице. Именно такое по-дожение чаще всего осуществляется на практике для достаточно сильных линий в спектрах астрофизических объектов. В противном случае фотоны в основном гибнут, т.е. либо не переизлуча-яотся в линии вследствие тушащих ударов или ионизации, либо поглощаются в полете другими составляющими среды, либо быстро выходят из тонкой среды и выбывают из процесса рассеяния. [17]

Ошибка в угле погружения и импульсе протона при учете многократного рассеяния ( / и без него ( 2. Двадцать четыре случайные реализации для каждого значения энергии протона. Начало трека - в центре камеры. Угол погружения а 0 3 рад. [18]

Учет явления многократного рассеяния несколько усложняет обработку экспериментальных данных. Поэтому возникает вопрос, нельзя ли пренебречь многократным рассеянием. Ответ на этот вопрос может дать моделирование. На рис. 16, а показано, что дополнительная относительная погрешность в определении энергии, возникающая из-за пренебрежения влиянием многократного рассеяния, почти не зависит от энергии частицы ( в рассмотренном диапазоне энергий) и составляет 40 % основной погрешности. [19]

Рассматривается влияние многократного рассеяния на ионизационный пробег. [20]

Методы теории многократного рассеяния ( диаграммный метод ила метод ф-ций Грина) позволяют получить замкнутые ур-ния для моментов поля. В частности, с этих позиций удается обосновать результаты феномене-логич. Кроме того, для расчета флуктуации волновых полей в случайных средах используют Кирхгофа метод г метод интерфереяц. [21]

Для области многократного рассеяния, где происходит большое число последовательных отклонений на малые углы, симметрично распределенные относительно направления падения, важнейший характеристикой является среднеквадратичное значение угла рассеяния для одного соударения. [22]

Результаты исследования многократного рассеяния могут быть почти непосредственно применены к совершенно отличной на первый взгляд проблеме определения электропроводности плазмы. Для простоты мы будем рассматривать так называемый газ Лоренца, содержащий в единице объема N фиксированных ионов с зарядом Ze и NZ свободных электронов. [23]

В результате многократного рассеяния происходит деградация энергии у-квантов до тех пор, пока их энергия не уменьшится настолько, что фотоэлектрическое поглощение станет преобладающим процессом. [24]

Устранение эффекта многократного рассеяния осуществлено посредством последовательного разбавления латексной системы. Неопределенность значений величины m не оказывает столь большого влияния на результаты оценки размеров частиц, как в методах рассеяния света. [25]

Учет эффектов многократного рассеяния приводит к матричному ур-нию, методам решения к-рого посвящен обширный раздел математич. [26]

В теории многократного рассеяния света излучение рассматривается как совокупность отдельных квантов, образующих фотонный газ. [27]

Для моделирования многократного рассеяния электронов в слое вещества толщиной х используются распределения Гаусса, Мольера ( см. разд. [28]

Иллюстрация Д - резонансного фотон-ядерного рассеяния в Д - дыроч. [29]

Ввиду подавления когерентного многократного рассеяния в полном уЛ - сечении поучительно исследовать свойства изобары А ( 123 2) в ядре при этих условиях и провести сравнение со случаем пион-ядерного взаимодействия. [30]

Страницы: 1 2 3 4