Анизотропное рассеяние

Cтраница 2

Изотермы вязкости водных растворов. [16]

На рис. 3 приведены изотермы интенсивности изотропного и анизотропного рассеяния света в этиловом и бутиловом спиртах. В рассматриваемых растворах концентрационное рассеяние отсутствует, рассеяние на флюктуациях плотности и анизотропии растет с увеличением концентрации, причем эффект в бутиловом спирте значительно больше, чем в этиловом. [17]

Это заставляет предполагать, что отклонение интенсивности анизотропного рассеяния от теоретической величины, изображенной формулой ( 43), обязано ориентационному взаимодействию молекул в жидкости, или другими словами - ближнему ориентационному порядку. [18]

Следует отметить, что в этом случае должно наблюдаться анизотропное рассеяние на дислокационных дефектах. [19]

Величина во втором столбце при J J дает интенсивность анизотропного рассеяния ( раздел II, Б) для релеевской линии, в третьем столбце при J / - г 1 - интенсивность R-ветви, которая в данном случае равна нулю, в четвертом столбце при J J - f 2 - интенсивность S-ветви. Эти соотношения применимы также и к полосе полносимметричного колебания ( / 0), в этом случае значение множителя при J J дает анизотропное рассеяние для Q-ветви. Для того чтобы получить общую интенсивность Q-ветви, необходимо прибавить изотропное рассеяние ( раздел II, Б) или след тензора. [20]

Сплошными линиями проведены зависимости, рассчитанные по соответствующим формулам теории анизотропного рассеяния. [21]

При степени деполяризации этих линий р - 0 05 вклад анизотропного рассеяния в Q-ветвь очень мал и не может привести к заметному уширению линий. [22]

Приведенный метод решения кинетического уравнения, предложенный Кейзом, можно обобщить на случай анизотропного рассеяния и других геометрий [ 18, с. Однако, обладая большой общностью, этот метод в ряде конкретных задач более громоздок, чем другие методы, разработанные специально для этих задач с учетом их осо. [23]

Напомним еще раз, что рассмотренный метод основан на предположении, что интенсивность анизотропного рассеяния света от раствора аддитивно складывается из рассеяния от молекул растворителя и растворенного вещества. Это предположение в общем хорошо оправдывается. Но встречаются случаи, когда оно не оправдывается. Так, например, для раствора анилина в ацетоне интенсивность анизотропного рассеяния раствора оказалась значительно больше аддитивной величины. Некоторое отступление от аддитивности было обнаружено также у раствора анилина в эфире, а также у некоторых других растворов. Подобные отступления следует приписать, по-видимому, влиянию таких взаимодействий молекул, которые можно назвать ассоциацией. Изучение подобных случаев представляет несомненный интерес для теории растворов. [24]

Спектр / ZA - компоненты света, рассеянного хино-лином при 20 С.| Спектр релеевского триплета в пиридине при 25 С. о - ширина компоненты Гросса. Ь - ширина компонент Мандельштама - Бриллюэна. с - смещение компонент Мандельштама - Бриллюэна относительно частоты падающего света. [25]

Если в результате какой-либо реакции величина у 2; не меняется, в анизотропном рассеянии света никаких изменений, связанных с этой реакцией, не будет наблюдаться. [26]

Для раствора малой концентрации при отсутствии сильного взаимодействия между молекулами растворенного вещества и растворителя интенсивность анизотропного рассеяния от растворенных молекул должна выражаться такой же формулой ( 1), как для газа. [27]

Задача о прохождении заряженных частиц через вещество сводится часто к решению линейного уравнения переноса при анизотропном рассеянии или к решению линеаризованного уравнения Ландау ( напр. [28]

Все вычисления, будучи принципиально весьма простыми, оказываются очень трудоемкими, так как включают интегрирование вероятностей анизотропного рассеяния по эллипсоидальным изоэноргетическим поверхностям. В § 6 мы сравним с опытом теоретические значения подвижности, изменения сопротивления с давлением и другие величины для случая кремния и германия тг-типа. [29]

СССР была выполнена работа по обобщению результатов, полученных в [6], - решению уравнения переноса при анизотропном рассеянии. В [11, 12] представлены результаты численного решения методом последовательных приближений уравнения переноса излучения в двухслойной атмосфере с параметрами, характерными для видимой области спектра. Интенсивность рассеянного света подробно протабулирована в зависимости от уровня в атмосфере, направления наблюдения, полной оптической толщины атмосферы, высоты Солнца, а также степени вытянутости индикатрисы рассеяния в нижнем слое. На основании полученных обширных таблиц в [11, 12] рассмотрен ряд методических и практических вопросов: оценка погрешности приближенных методов теории переноса, оценка вклада в интенсивность света различных порядков рассеяния и влияния вида индикатрисы рассеяния, вычисление яркости неба на разных высотах, видимости воздушных объектов, интенсивности уходящей радиации и альбедо системы Земля-атмосфера. [30]

Страницы: 1 2 3 4