Cтраница 1
Упругое рассеяние вполне удовлетворительно описывается в рамках оптической модели ( см. предыдущий раздел), исключая рассеяние нейтронов очень низких энергий. Компаунд-ядро, образовавшееся при захвате такого нейтрона, может с значительной вероятностью испарить нейтрон со всей его начальной энергией; таким образом, составное ядро также даст вклад в упругое рассеяние низкоэнергетических нейтронов. [1]
Упругое рассеяние на ядрах является наиболее вероятным механизмом рассеяния на большие углы. Кроме того, может происходить и многократное рассеяние на малые углы. Многократное рассеяние также приводит к значительному изменению направления первичного пучка. При этом первичные электроны вновь достигают поверхности объекта и выходят обратно. Такие электроны называются отраженными. [2]
Упругое рассеяние - взаимодействие, при котором частица и ядро сохраняют - свою индивидуальность и происходит только перераспределение их кинетической энергии. Движение частиц после взаимодействия подчиняется законам упругого удара. [3]
Упругое рассеяние в случае быстрых нейтронов также имеет эффективное сечение порядка геометрических размеров ядра. [4]
Упругое рассеяние - наиболее вероятный процесс для быстрых нейтронов; он также имеет большое значение при взаимодействии промежуточных нейтронов с веществом. При столкновении с ядрами энергия нейтронов распределяется согласно законам сохранения момента количества движения и энергии между рассеянными нейтронами и ядрами отдачи. [5]
Упругое рассеяние характерно для быстрых нейтронов и сред с малым атомным номером. Процесс аналогичен столкновению двух упругих шаров: кинетическая энергия нейтрона после столкновения с ядром-мишенью перераспределяется обратно пропорционально их массам. Ядро при этом не возбуждается, а лишь претерпевает отдачу ( ядро отдачи), нейтрон изменяет направление и скорость своего движения. Поскольку ядра отдачи являются заряженными частицами, они способны ионизировать газ или вызывать световые вспышки в сцинтилляторе и могут регистрироваться с помощью детекторов излучений. [6]
Упругое рассеяние черным телом, появление которого выглядит неожиданным в простой картине этого процесса, следует представлять себе как обычную оптическую дифракцию. [7]
Упругое рассеяние зависит от взаимной ориентации спинов взаимодействующих частиц. Спин - и только он - может задавать выделенную ориентацию в частице, даже точечной. Исследование процессов, зависящих от ориентации спина, помогает понять природу спина, еще не до конца ясную. Но если в ферромагнетиках такая поляризация может происходить при любой температуре, при которой сохраняются ферромагнитные свойства, то для подавления деполя-ризационного влияния теплового движения в других веществах требуются сверхнизкие температуры. [8]
Упругое рассеяние - процесс столкновения двух частиц, в результате которого меняются только их импульсы и не происходит изменения их внутреннего состояния и рождения новых частиц. [9]
Упругое рассеяние ( канал упругого рассеяния) - канал реакции, в котором вид, внутреннее состояние и число частиц совпадают с исходными. [10]
Упругое рассеяние на ядре нуклонов, как и электронов, дает дифракционную картину. Положение 1-го дифракционного минимума в угловом распределении определяется радиусом ядра, а глубина этого минимума характеризует размытость ядерной поверхности. Однако, в отличие от рассеяния электронов, интерпретация результатов по рассеянию нуклонов основана на модельных представлениях. Строго говоря, рассеяние налетающего протона или нейтрона определяется не распределением нуклонов ядра, а эффективным ядерным потенциалом. Соответ-стгующие им области в основном совпадают вследствие короткодействующего характера ядерных сил. Однако радиус области взаимодействия зависит не только от радиуса ядра, но и от радиуса налетающей частицы. Потенциал ядра спадает медленнее, чем плотность ядерного вещества. [11]
Упругое рассеяние адронов при высоких энергиях составляет ок. [12]
Упругое рассеяние а-частиц происходит при столкновениях с атомом в целом - его электронными оболочками или ядром. Неупругие столкновения, когда а-частицы воздействуют на внешние электроны атомов, молекул и электрическое поле а-частицы ускоряет их, приводят к ионизации вещества, возбуждению атомов и молекул, а в некоторых случаях и к диссоциации молекул, причем а-частицы теряют часть своей энергии. [13]
Упругое рассеяние заряженных частиц с энергиями ниже кулоновского барьера ядра-мишени представляет собой описанное в гл. По мере возрастания энергии бомбардирующей частицы последняя может преодолевать кулоновский барьер, достигая поверхности ядра, и, таким образом, в упругое рассеяние будут давать вклад и ядерные силы. У нейтронов, естественно, упругое рассеяние обусловлено ядерными силами при всех энергиях. [14]
Упругое рассеяние тяжелых заряженных частиц происходит в результате их взаимодействия с атомом как с целым. Потенциал взаимодействия зависит от расстояния сближения частицы с атомным ядром. [15]