Упругое рассеяние

Cтраница 3

Для упругого рассеяния т п, р р0, и формула (112.16) в точности совпадает с выведенной в § 78 методом стационарных состояний. Кроме того, в q входит множитель р / р0, смысл которого легко уяснить. В это отношение потоков входит отношение скоростей, которое как раз равно р / р0 и выпадает для упругого рассеяния. [31]

Коэффициент упругого рассеяния на волнах ионнозвуковой турбулентности всегда спадает с частотой. [32]

Фазы упругого рассеяния в поле этого потенциала не входят в полуклассическую матрицу рассеяния. [33]

Вероятность упругого рассеяния примесями пропорциональна о4, если длина волны значительно больше, чем размеры рассеивающего центра. [34]

Примером упругого рассеяния служит рассеяние нейтронов углеродом ( графитом) или тяжелой водой, которое используется в реакторах для замедления нейтронов. [35]

Сечение упругого рассеяния те, ( а Ь - а Ь) падает с ростом энергии ( вввиду открытия неупругих каналов), приближаясь, по-видимому, к постоянному пределу при высоких энергиях. [36]

Процесс упругого рассеяния через составное ядро не рассматривается. [37]

Полные сечения рассеянии я - - и я - ыезо-нов на протонах. [38]

Случай упругого рассеяния я - - мезона с кн-петпч. ЛЛЛаб 807 Мзв на протоне, аа-1) егистр 1рованный в водородной пузырысопой камере, помещенной в магнитное поле. [39]

Для чисто упругого рассеяния необходимо учитывать только одну частоту со. Как мы увидим ниже, если имеется несколько частот, то интенсивность можно рассчитывать для каждой длины волны отдельно, а затем складывать полученные значения. [40]

Изучение упругого рассеяния нуклонов дает информацию о ядерном поле, действующем на нуклон внутри ядра, позволяет судить о размерах ядер. С ростом энергии ( 50 Мэв), согласно экспериментальным данным, поле, действующее на нуклон, уменьшается и ядро становится все более прозрачным. [41]

При упругом рассеянии на ядрах кислорода нейтрон теряет только 10 % своей энергии, поэтому основная доля энергии нейтронов передается ядрам водорода с образованием протонов отдачи, обладающих сильным ионизирующим действием. [42]

При упругом рассеянии vb va и формула ( 108 5) переходит в формулу ( 106 14а), полученную в первом борновском приближении. [43]

При упругом рассеянии vb va и формула ( 108 5) переходит в формулу ( 106 14а), полученную в первом борновском прибли-жении. [44]

При упругом рассеянии между нейтроном и ядром происходит перераспределение кинетической энергии без изменения внутреннего состояния ядра, в результате чего быстрый нейтрон теряет свою энергию и рассеивается под некотрым углом к первоначальному направлению своего движения. Если кинетическая энергия нейтрона больше кинетической энергии ядра, то рассеянный нейтрон замедляется, а ядро ускоряется, и наоборот. Сечение упругого рассеяния большей части веществ зависит от энергии нейтрона только в быстрой области, а в тепловой и промежуточных областях почти постоянно. Величина потери энергии нейтроном зависит от типа столкновения нейтрона и ядра, а также от массы бомбардируемого ядра. Максимальная потеря энергии нейтроном происходит при центральном столкновении его с ядром и особенно если ядро имеет малое массовое число А. Так, при центральном столкновении нейтрона с ядром водорода ( А 1) нейтрон теряет всю энергию, поскольку массы ядра водорода и нейтрона равны. Меньше энергии нейтроны теряют при нецентральных столкновениях их с ядрами других элементов. [45]

Страницы: 1 2 3 4