Упругое рассеяние

Cтраница 2

Упругим рассеянием называется рассеяние, при котором не меняются внутренние состояния и состав сталкивающихся частиц. При их сближении взаимодействие между частицами меняет состояние их движения, затем частицы разлетаются. Конечной стадией процесса рассеяния является движение частиц друг от друга. [16]

Дифракционным упругим рассеянием не исчерпываются явления, связанные с поглощением частиц. Такое дифракционное излучение фотона может иметь место, например, в случае протонов, поглощаемых ядрами. Но гораздо более важное значение имеет это явление для заряженных я-мезонов, рассеиваемых ядрами или отдельными нуклонами, ввиду сравнительно небольшой массы я-мезонов. [17]

Рассмотрим упругое рассеяние, когда в результате столкновения энергия частиц не изменяется. В этом случае можно не принимать во внимание внутреннюю структуру атома и считать его точечным силовым центром, в поле которого происходит движение рассеиваемых частиц. Пусть это поле является сферически-симметричным. [18]

Различают упругое рассеяние, когда изменяется только направление движения ( импульс) носителей, а энергия остается неизменной, и неупругое рассеяние, при котором изменяется энергия носителей. В отсутствие электрического поля рассеяние носит случайный характер и направленного перемещения всего электронного потока не происходит. В электрическом поле электроны перемещаются вдоль поля. [19]

Рассмотрим упругое рассеяние л - мезонов на неполяризованной протонной мишени. Мезоны имеют спин 0; четность сохраняется. Предполагается, что в рассеянии доминирует процесс, при котором протон переходит в возбужденное состояние с / 3 / 2, поглощая мезон. Момент / 3 / 2 получается за счет сложения спина протона и орбитального момента. Затем мезон испускается снова, а протон переходит в основное состояние. [20]

Рассмотрим упругое рассеяние л - мезонов на неполяризованной протонной мишени. Мезоны имеют спин 0; четность сохраняется. Предполагается, что в рассеянии доминирует процесс, при котором протон переходит в возбужденное состояние с / 8 / s, поглощая мезон. Момент / 8 / 2 получается за счет сложения спина протона и орбитального момента. Затем мезон испускается снова, а протон переходит в основное состояние. [21]

Хотя упругое рассеяние не уменьшает энергию нейтрино, оно мешает нейтрино ускользать сразу же после излучения. Нейтрино многократно рассеивается нейтронами в недрах звезды пока, наконец, не столкнется с электроном ( или мюоном) и не рассеется неупруго или в процессе случайного блуждания не подойдет к поверхности и не освободится с неизменившейся энергией. [22]

Рассмотрим упругое рассеяние сталкивающихся частиц в классическом пределе, когда движение частиц описывается классическими законами. В системе центра инерции эта задача сводится к исследованию движения одной частицы с массой, равной приведенной массе сталкивающихся частиц. [23]

Примером упругого рассеяния служит рассеяние нейтронов углеродом ( графитом) или тяжелой водой, которое используется в реакторах для замедления нейтронов. [24]

Зависимость сечений. [25]

Процесс упругого рассеяния происходит на всех ядрах и при всех энергиях нейтронов. В результате упругого рассеяния нейтрон изменяет направление движения и теряет часть своей энергии если она выше тепловой), передавая ее ядру отдачи. [26]

Процессы упругого рассеяния не имеют подобных недостатков. Упругое соударение нейтрона с ядром независимо от энергии падающего нейтрона может привести к уменьшению энергии последнего. Однако величина потери энергии зависит от энергии падающего нейтрона и массы бомбардируемого ядра. Дальше будет показано, что легкие ядра представляют собой наиболее эффективные замедлители в отношении процессов упругого рассеяния. [27]

Сечение упругого рассеяния пропорционально Z2 атомов мишени. [28]

Картина упругого рассеяния при этом близка к картине дифракции на черном шарике. [29]

Зависимость эффективного сечения ( Qmn Для возбуждения ударами электронов от энергии электронов Е. [30]

Страницы: 1 2 3 4