Упругое рассеяние - электрон
Cтраница 1
Упругое рассеяние электронов на молекулах определяет коэффициенты переноса электронов в молекулярных газах - подвижность, коэффициент диффузии. Основной вклад в транспортное сечение, определяющее эти величины-вносят малые углы рассеяния, соответствующие взаимодействию электронов с молекулами на больших расстояниях, значительно превышающих размер молекул. [1]
Сечение упругого рассеяния электронов на малые углы в системе центра инерции в ультрарелятивистском случае совпадает с ( 4) ( ср. В отличие от ( 1) сечение ( 6) ведет себя при 0 - 0 как 0d0, так что интеграл сходится. [2]
Сечение упругого рассеяния электронов на малые углы в системе центра инерции в ультрарелятивистском случае совпадает с ( 4) ( ср. В отличие от ( 1) сечение ( 6) ведет себя при 9 - 0 как 9d9, так что интеграл сходится. [3]
По упругому рассеянию электронов были также измерены формфак-торы, а соответственно, и среднеквадратичные радиусы заряженных тг-и Jf-мезонов. Однако в этом случае постановку эксперимента пришлось обратить: поскольку пионы и каоны не могут быть использованы в качестве мишеней, их пучки рассеивали на электронах в атоме, которые в данном случае можно считать свободными. Установки регистрировали как рассеявшиеся тг ( или) - мезоны, так и выбитые из атома электроны. Отбирались события, соответствующие кинематике упругого рассеяния пионов ( или каонов) заданной энергии на электронах. [4]
Определим амплитуду упругого рассеяния электрона на атоме щелочного металла, при котором проекция спина атома щелочного металла изменяет знак. [5]
Поскольку сечение упругого рассеяния электрона на атомах инертного газа а а меньше сечения упругого рассеяния на атомах щелочного металла а р примерно на два порядка, то при оптимальных условиях процентное содержание щелочного металла мало. [6]
Расчеты эффективного сечения упругого рассеяния электрона на атоме водорода при &0 показывают, что поляризационный потенциал играет существенную роль вплоть до энергий порядка 6 - 8 эв. [7]
Систематическое экспериментальное изучение упругого рассеяния электронов атомами было начато Рамзауэром в начале 20 - х годов и уже в ближайшее десятилетие были установлены основные закономерности в поведении сечений. [8]
Экспериментальные данные об упругом рассеянии электронов на нуклонах могли быть сопоставлены с теоретическим рассмотрением рассеяния электронов на точечном протоне. Опытные данные, конечно, расходились с теоретическими и для их согласования необходимо было ввести некоторое распределение электрического заряда внутри нуклона. Из опытов по упругому рассеянию я-мезонов и электронов на протонах и сопоставления этих опытов с теорией были сделаны следующие выводы о. В нуклоне имеется центральная часть ( керн) с радиусом гк я 0 2 10 - 15 м, в котором сосредоточен положительный заряд ек, равный приблизительно 0 35 е, где е - величина элементарного заряда. [9]
Как отмечалось выше, упругое рассеяние электронов на нейтральных частицах можно описать теоретически лишь с помощью квантовомеханического аппарата. [10]
Задача 3.33. Вычислить сечение упругого рассеяния электрона на двухатомной молекуле, применяя к молекуле, как и в задаче 3.32, модель дельта-функций. [11]
 |
Сечения упругого. [12] |
Теперь обсудим другие закономерности упругого рассеяния электронов. [13]
В частности, при упругом рассеянии электронов на ядрах при наименьших переданных импульсах процесс происходит на ядре как целом, при больших - на отдельных нуклонах в ядре. [14]
В § 139 было рассмотрено упругое рассеяние электронов адронами. Аналогичным образом может быть поставлена задача о неупругом рассеянии. Отличие состоит в том, что конечное ад-ронное состояние будет теперь отвечать другому адрону или же совокупности адронов. [15]
Страницы: 1 2 3 4