Упругое рассеяние - электрон
Cтраница 2
В § 139 было рассмотрено упругое рассеяние электронов адронами. Аналогичным образом может быть поставлена задача о неупругом рассеянии. Отличие состоит в том, что конечное адронное состояние будет теперь отвечать другому адрону или же совокупности адронов. [16]
Эти величины были измерены при упругом рассеянии электронов на протонах. [17]
При прохождении бета-излучения через вещество происходит упругое рассеяние электронов ( или позитронов) на атомных ядрах и электронных оболочках, а также неупругие столкновения с атомными ядрами. [18]
Применим полученные формулы прежде всего для исследования упругого рассеяния электрона. [19]
 |
Зависимость эффективного сечения упругого рассеяния электронов as для различных газов от энергии электронов. [20] |
На рис. 35 показана зависимость эффективного сечения упругого рассеяния электронов as в водороде, гелии, аргоне и криптоне от энергии электронов. [21]
 |
Резонанс в сечении резонансного рассеяния, однако выяв. [22] |
Таким образом, предварительный анализ поведения сечений упругого рассеяния электронов атомами указывает на то, что классическая зависимость сечений от энергии проявляется, как и должно быть, при относительно больших скоростях, а аномалии - при малых. [23]
Применим полученные в предыдущем параграфе формулы к упругому рассеянию электрона на адроне. [24]
Кроме того, при низких значениях энергии необходимо учитывать упругое рассеяние электронов, при котором происходит изменение направления их движения с потерей определенного количества энергии. Заряженные частицы с высокой энергией могут тормозиться вблизи атомных ядер среды с одновременной эмиссией тормозного электромагнитного излучения. Энергия частиц при этом постепенно уменьшается пропорционально z2Z2 / m2, где г - заряд частицы; Z - атомный номер элемента ( заряд ядра); т - масса частицы. Из этого следует, что в веществе, содержащем элемент с высоким атомным номером, в большей степени происходит потеря энергии на излучение; она преобладает при энергии электронов выше 10 МэВ, если же энергия ниже 100 кэВ, то тормозным излучением пренебрегают. В этом случае энергия заряженных частиц может теряться при взаимодействии с электронами среды, в результате возникают возбужденные и ионизированные атомы и молекулы. [25]
Кроме того, при низких значениях энергии необходимо учитывать упругое рассеяние электронов, при котором происходит изменение направления их движения с потерей определенного количества энергии. Заряженные частицы с высокой энергией могут тормозиться вблизи атомных ядер среды с одновременной эмиссией тормозного электромагнитного излучения. Энергия частиц при этом постепенно уменьшается пропорционально z2Z2 / m2, где z - заряд частицы; Z - атомный номер элемента ( заряд ядра); т - - масса частицы. Из этого следует, что в веществе, содержащем элемент с высоким атомным номером, в большей степени происходит потеря энергии на излучение; она преобладает при энергии электронов выше 10 МэВ, если же энергия ниже 100 кэВ, то тормозным излучением пренебрегают. В этом случае энергия заряженных частиц может теряться при взаимодействии с электронами среды, в результате возникают возбужденные и ионизированные атомы и молекулы. [26]
Среднеквадратичный радиус R3Jl ядра может быть определен из опытов по упругому рассеянию электронов ядрами, а также из спектров мезоатомов. [27]
Среднеквадратичный радиус R31I ядра может быть определен из опытов по упругому рассеянию электронов ядрами, а также из спектров мезоатомов. [28]
Взаимодействие между зарядом электрона и электрическим полем, создаваемым ядром, приводит к упругому рассеянию электрона. [29]
Здесь va - относительная скорость ядер, v - скорость электрона, da - сечение упругого рассеяния электрона на атоме, причем интеграл по da отвечает передачам энергии от атома электрону, превышающим энергию связи электрона /, dz - элемент траектории атома, ф 2 - плотность электрона в данной точке на траектории, так что ф 2 v - va fdo представляет собой вероятность ионизации возбужденного атома в единицу времени, если налетающий атом находится в данной точке пространства. [30]
Страницы: 1 2 3 4