Неупругое рассеяние
Cтраница 2
 |
Сечения ядра для нейтронного рассеяния. [16] |
Неупругое рассеяние ( неупругое столкновение) предполагает потери суммарной энергии сталкивающихся частиц. [17]
Неупругое рассеяние фотонов на тепловых фононах в жидкости дает сдвиг по частоте оптических линий ( стоксовские и антистоксовские линии), отстоящих от рэлеевской линии ( упругое рассеяние) на частоту фононов. Классическая интерпретация бриллюэ-новского рассеяния основывается на дифракции света на тепловых акустических волнах. Так как дифракционная решетка перемещается, частота света получает доплеровский сдвиг, который численно соответствует частоте фононов, ответственных за рассеяние при определенном оптическом угле. [18]
Неупругое рассеяние света электронными возбуждениями и колебаниями решетки описывается последним членом в выражении (2.6), содержащем электрон-излучательное взаимодействие У6А во втором порядке. Такие двухступенчатые процессы схематически представлены на фиг. Рассеяние света электронными возбуждениями описывается этим членом, когда состояния () и ] f, рассматриваемые в рамках приближения Борпа - Оп-пенгеймера, имеют одинаковые числа заполнения фононов и различаются только своими электронными состояниями. [19]
Неупругое рассеяние нейтрино на протон. [20]
Рассмотрим неупругое рассеяние с большой передачей энергии. Соответствующие энергетические спектры конечных пионов ( так называемые инклюзивные спектры) систематически по всей периодической таблице элементов показывают широкий квазисвободный пик вблизи потери энергии ДЕсвоб Q2 / 2M, что отвечает энергии отдачи свободного нуклона при заданном переданном импульсе Q. Из рис. 7.22 очевидно, что неупругое рассеяние является главной составной частью сечения реакции на легких ядрах даже в сильно абсорбтивной резонансной области. [21]
Если неупругое рассеяние мало, то для протекания цепной реакции необходимо, чтобы v было больше единицы. Это же условие должно выполняться также и в том случае, когда неупругое рассеяние нейтронов не мало, но неупруго рассеянные нейтроны способны вызывать деление ядер. [22]
Рассмотрим неупругое рассеяние с образованием в конечном состоянии двух частиц, по крайней мере одна из которых нестабильна. Будем считать, что несмотря на наличие в конечном состоянии нестабильной частицы, модифицирующей представление Мандельстама, поведение амплитуд при больших энергиях по-прежнему определяется крайним правым полюсом в / - плоскости. Среди этих состояний есть такое состояние, движущийся полюс которого 10 ( t) определяет полное и упругое сечения при больших энергиях. [23]
Если неупругое рассеяние мало, то для протекания цепной реакции необходимо, чтобы v было больше единицы. Это же условие должно выполняться также и в том случае, когда неупругое рассеяние нейтронов не мало, но неупруго рассеянные нейтроны способны вызывать деление ядер. [24]
 |
Распределение энергии деления по отдельным составляющим, МэВ.| Замедляющие и поглощающие свойства некоторых веществ. [25] |
Вероятность неупругого рассеяния увеличивается с ростом энергии нейтрона и увеличением массового числа. [26]
Гамма-излучение неупругого рассеяния возникает при взаимодействии быстрых нейтронов с такими породообразующими элементами, как углерод, кислород, кремний, магний и сера. Аппаратура для регистрации гамма-излучения неупругого рассеяния состоит из импульсного скважинного генератора нейтронов и сочлененного с ним гамма-спектрометра. Для определения нефтенасыщенности регистрация гамма-излучения неупругого рассеяния проводится в интервалах энергией 4 25 - 4 75 и 4 75 - 5 25 МэВ, соответствующих излучению углерода и кислорода. Измеряется амплитуда характерных максимумов и интегральная интенсивность в этих интервалах. [27]
Сечение неупругого рассеяния тоже зависит от атомного номера ядра и энергии нейтронов. Оно возрастает при переходе от легких ядер к тяжелым и с ростом энергии нейтронов. При этом сечение неупругого рассеяния меняется не очень сильно - в пределах 0 6 - 3 барн. [28]
Механизм неупругого рассеяния состоит в следующем. [29]
Учет неупругого рассеяния при построении квантовой теории электропроводности полупроводников в поперечных квантующих Я проведен в работах [1493-1496], в которых тензор а ( Я) представлен в виде, пригодном как для классической, так и для вырожденной статистики, при анализе магнитосопротивления в квантовой области Я. [30]
Страницы: 1 2 3 4