Неупругое рассеяние

Cтраница 3

Сечение неупругого рассеяния тоже зависит от атомного номера ядра и энергии нейтронов. Оно возрастает при переходе от легких ядер к тяжелым и с ростом энергии нейтронов. При этом сечение неупругого рассеяния меняется не очень сильно - в пределах 0 6 - 3 барн. [31]

Порог неупругого рассеяния, как правило, лежит не ниже неск. [32]

Зависимость сечений. [33]

Процесс неупругого рассеяния состоит в том, что нейтрон в общем случае теряет значит, часть своей энергии, к-рая идет на возбуждение ядра, а затем излучается в виде у-квантов. Часть энергии, как и в случае упругого рассеяния, передается ядру отдачи. В табл. 6 приводятся значения первого уровня для нек-рых ядер. [34]

Замедляющие и поглощающие свойства некоторых веществ.| Некоторые фундаментальные физические константы. [35]

Вероятность неупругого рассеяния увеличивается с ростом энергии нейтрона и увеличением массового числа. [36]

Кинематика неупругого рассеяния света определяется законами сохранения энергии и импульса. Из свойств матричных элементов в выражении (2.6) следует, что в случае среды с трансляционной симметрией условия сохранения могут быть выражены через волновые векторы и частоты фотонов и других возбуждений кристалла, участвующих в рассеянии. [37]

Сечение неупругого рассеяния ст ( сначала растет с ростом энергии падающего нейтрона выше порога, затем выходит на плато, достигая величины порядка геом. Наиб, вклад в смягчение нейтронного спектра за счет неупругого рассеяния дают тяжелые ядра, включая 238U и 2 Th, для к-рых ст ( велико, а порог реакции низок. Для ядер 2Э U, 239Pu, 233U ст ( мало из-за большой конкуренции реакции деления. [38]

Процесс неупругого рассеяния пучка падающих частиц ( обычно нейтронов) на жидкости служит микроскопическим негодом изучения динамики многочастичных систем. [39]

К неупругому рассеянию относят и та кие реакции, при которых энергия ядра А не изменяется, но меняется его внутреннее состояние. [40]

При неупругом рассеянии захват ядром N нейтрона приводит к образованию составного ядра N, которое впоследствии испускает нейтрон с меньшей энергией, чем первоначальный. После эмиссии нейтрона ядро остается в возбужденном состоянии, переход из которого на основное состояние возможен путем испускания одного или нескольких уквантов - Неупругое рассеяние нейтронов возможно только в том случае, если энергия нейтрона в ( А) 1А раз превышает энергию первого ( низшего) возбужденного состояния ядра-мишени. Как правило, энергия порога с увеличением массового числа А уменьшается. [41]

При неупругом рассеянии часть энергии тратится на возбуждение ядра. Из возбужденного состояния ядро через непродолжительное время переходит в основное состояние, испуская у-квант. Энергия, теряемая нейтроном при одном неупругом столкновении, не может быть меньшей, чем энергия первого возбужденного состояния ядра, которая, как правило, не меньше сотен килоэлектронвольт, а для легких ядер достигает миллионов электронвольт. При энергиях нейтронов меньших, чем энергия возбуждения, неупругое рассеяние становится невозможным. [42]

Зависимость эффективного сечения процесса. [43]

При неупругом рассеянии возникает ядро отдачи, находящееся в возбужденном состоянии. Переход его в основное состояние сопровождается испусканием одного или нескольких у-ивантов. [44]

Зависимость сечения неупругого рассеяния нейтронов а ( п, п для различных ядер. [45]

Страницы: 1 2 3 4