Неупругое рассеяние

Cтраница 4

При неупругом рассеянии захват ядром N нейтрона приводит к образованию составного ядра N которое впоследствии испускает нейтрон с меньшей энергией, чем первоначальный. После эмиссии нейтрона ядро остается в возбужденном состоянии, переход из которого иа основное состояние возможен путем испускания одного или нескольких укваитов - Неупругое рассеяние нейтронов возможно только в том случае, если энергия нейтрона в ( А 4 - 1) / Л раз превышает энергию первого ( низшего) возбужденного состояния ядра-мишенн. Как правило, энергия порога с увеличением массового числа А уменьшается. [46]

При неупругом рассеянии происходит ионизация и возбуждение атомов; такие потери называются ионизационными потерями. [47]

При неупругом рассеянии часть кинетической энергии переходит во внутреннюю энергию или, наоборот, внутренняя энергия переходит в кинетическую энергию. Столкновения последнего типа называют ударами второго рода. [48]

Начальные значения ЛПЭ для различного рода излучения. [49]

При неупругом рассеянии образуется возбужденное ядро отдачи, стабилизация которого происходит путем испускания у-кванта. [50]

При неупругом рассеянии происходят ионизация и возбуждение атомов, вследствие чего уменьшается энергия частиц; такие изменения энергии называются ионизационными потерями. [51]

При неупругом рассеянии изучается обмен энергий между постулат. [52]

При неупругом рассеянии света уничтожается квант падающего излучения и рождается квант рассеянного излучения. Такой процесс происходит с рождением ( в стоксовом процессе) или уничтожением ( в антистоксовом процессе) возбуждения кристалла. Антистоксов процесс может иметь место только в том случае, если кристалл вначале находится в возбужденном состоянии. Рассеяние света может являться результатом взаимодействия световых волн с электрическим или магнитным моментом кристалла. Теоретические оценки, а также результаты экспериментов показали, что даже в случае магнитных возбуждений для процессов рассеяния света, связанных с магнитным моментом электронных переходов кристалла, поперечное сечение рассеяния мало. При обычных экспериментальных условиях имеющие наиболее важное значение вклады в электронную поляризуемость перехода обусловлены взаимодействием света с электрическим моментом электронного возбуждения. Недавние расчеты [2-3] показывают, что процессы комбинационного рассеяния света, связанные с взаимодействием света с электрическим моментом ионных возбуждений ( ионное комбинационное рассеяние), возможно наблюдать только в том случае, когда падающий свет находится в резонансе с колебательными возбуждениями решетки. [53]

В процессе неупругого рассеяния реально могут возбуждаться только состояния, отвечающие открытым каналам. Сужение и расширение волновода создает эффективные потенциальный барьер или ямку для продольного движения. [54]

В случае неупругого рассеяния значительно лучше использовать третье представление, которое можно назвать представлением двух состояний ( ср. [55]

В случае неупругого рассеяния, когда число каналов больше единицы, но относительно невелико, решение уравнения для матрицы рассеяния также не связано с серьезными затруднениями. Это означает, что и матрица рассеяния на каждом этапе итераций будет, в отличие от обычной теории возмущений, унитарной и причинной. Первое, наиболее важное для нас свойство особенно наглядно в квазидвухчастичной задаче, где дело сводится к итерационному ряду не для амплитуды, а для фазы рассеяния. [56]

Зависимость сечений различных цессов от энергии. [57]

В случае неупругого рассеяния ( п, п) кинетическая энергия испускаемого нейтрона всегда меньше кинетической энергии бомбардирующего, а ядро - продукт образуется в возбужденном состоянии. Этот процесс успешно конкурирует с реакциями ( п, 2п) только в случае тяжелых ядер и всегда эндотермичен на величину энергии, равной энергии возбуждения ядра в конечном состоянии. Неупругое рассеяние является основным методом замедления быстрых нейтронов с кинетической энергией в несколько Мэв до значений энергии ниже 1 Мэв. Реакция п, 2п происходит также и на некоторых легких ядрах, однако в этом случае она протекает без образования составного ядра. Реакция по-прежнему должна быть эндотермичной. [58]

Если из-за большого неупругого рассеяния, выводящего нейтроны из области энергии, в которой они способны делить ядра, а также из-за радиационного захвата нейтронов, роль которого возрастает с уменьшением энергии нейтронов, цепная реакция на быстрых нейтронах невозможна, то можно создать условия, благоприятствующие протеканию цепной реакции на медленных ( тепловых) нейтронах. Для этой цели в систему необходимо ввести замедлитель - легкий элемент, ядра которого эффективно замедляют нейтроны при упругих столкновениях. [59]

Страницы: 1 2 3 4