Cтраница 2
Отображение потенциалов уравнения ( 65) в данные рассеяния ( 70) однозначно и обратимо. Процедура восстановления f ( x) по заданным S составляет предмет обратной задачи рассеяния. Ниже приведены итоговые результаты исследования этой задачи. [16]
Из результатов предыдущего параграфа следует, что данные рассеяния всегда удовлетворяют таким условиям. [17]
В уравнениях обратной задачи встречаются специальные комбинации данных рассеяния. Эти комбинации мы получим исследуя аналитические свойства решений Йоста, действуя ими на полный набор состояний. [18]
Выражения полей ( Ь ( х) через квантовые данные рассеяния полезны для вычисления функпий Грина. [19]
Но значение ПСКЭ состоит не только в корреляции данных рассеяния. Картины рассеяния при низких и при высоких энергиях существенно различны. При низких энергиях полные сечения выказывают резонансно подобное поведение, так что характерные черты мнимой части амплитуды при низких энергиях определяются ре-зонансами. При высоких энергиях основные черты рассеяния описываются на языке полюсов Редже. Если заменить Im F в подынтегральном выражении вкладом от резонансов, то ПСКЭ будут представлять собой приближенные соотношения между проинтегрированным вкладом резонансов ( в s - и н-каналах), расположенных в области от 0 до v А, и вкладом в Im F от полюсов Редже a ( t) при v А. В силу аналитичности можно продолжить функции а ( /) и 6 ( t) из области / - 0 в область t 4m2, где t имеет смысл энергетической переменной / - канала. [20]
В упомянутых работах С 4 - 9 ] выбираются различные данные рассеяния, что затрудняет сравнение результатов. [21]
ИК-спектров; 3 - параметр S, определяемый из данных рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами. [22]
Факт, что в системе имеется три набора операторов типа квантовых данных рассеяния для N 5, позволяет сделать вывод о наличии для каждого набора соответствующей последовательности связанных состояний. В классическом пределе им отвечают солитоны. [23]
V а ( х) ( / 1, 2), данные рассеяния которых S / ( Я); Kk ( /); mk ( /) совпадают при А. [24]
Обычно кинетическое уравнение выводят путем нахождения рассеянных волн с последующей интерпретацией ф 2 как вероятности данного рассеяния. [25]
Таким образом, эволюция от t данных рассеяния очень проста и составляет содержание первого из свойств данных рассеяния, формулируемых ниже. [26]
Функция / о ( т) имеет универсальный характер, поскольку может быть построена на основе всех данных рассеяния, соответствующих широкому интервалу энергий. Определяя функцию т ( Ь), обратную (11.17), из (11.16) найдем потенциальную энергию взаимодействия частиц. [27]
Уравнения (5.2.6) и (5.2.7) используются, чтобы для данного начального условия w ( 0, т) получить начальные данные рассеяния. [28]
Уравнения (5.2.6) и (5.2.7) используются, чтобы для данного начального условия и ( 0, т) получить начальные данные рассеяния. [29]
Формулировка Ландауэра ( Landauer, 1957, 1970, 1975, 1985), выражающая кондактанс в терминах данных рассеяния системы, особенно подходит для определения кондактанса сегмента ( возможно, неупорядоченной) системы, к которой присоединены два подходящих контакта. Она была полезна не только как способ вычисления, но также, что возможно даже более важно, как наглядная картина, из которой можно было получить физическое понимание новых явлений. Она относится к отдельной конкретной системе и не использует усреднения по ансамблю. Поэтому в ней мезоскопические эффекты проявляются очень естественно. В 1957 г. Landauer впервые ввел одномерную версию, которая состояла из заданного барьера, связанного идеальными одномерными проводами ( плоские потенциалы) с некоторым внешним источником ( например, парой электронных резервуаров с разными значениями химического потенциала), который производит ток / через одномерную систему. [30]