Рассмотрение - рассеяние
Cтраница 2
Приемлемость этого подхода к рассмотрению рассеяния электронов в кристаллах была подтверждена массой данных, свидетельствующих о том, что для очень тонких монокристаллов могут возникать одновременно сотни дифракционных пучков и дифракционные условия более близки к условиям для двумерной фазовой решетки, чем к условиям для неограниченной периодической структуры, являющейся отправной точкой теории Бете. [16]
В частности, при рассмотрении рассеяния частиц такая симметризация автоматически учтет вклады в амплитуду, соответствующие обеим фейнмановским диаграммам. [17]
Выше мы обсуждали условие применимости стационарного рассмотрения рассеяния Бриллюэна. Это условие нарушается уже при длительностях импульсов порядка 10 - 8 с, поскольку процесс рассеяния устанавливается относительно медленно. Поэтому для описания экспериментов с короткими импульсами должна применяться нестационарная теория. [18]
Если мы теперь вернемся к рассмотрению рассеяния света в атмосфере, то все рассуждения, проведенные для ограниченного объема газа, останутся справедливыми. Кроме того, так как воздух является смесью различных газов, различие в тепловом движении молекул разных газов приводит к дополнительным возможностям появления неоднородностей коэффициента преломления света в пространстве, обусловленных флукту-ациями. [19]
Такая физическая ситуация встречается при рассмотрении рассеяния света молекулой, атомом или ионом. Если такие частицы помещены в статическое электрическое поле Е, то в местах расположения электронов создается потенциал. [20]
Эти решения весьма существенны при рассмотрении рассеяния пучка частиц силовыми центрами, взаимодействующими с частицами. Наиболее важным примером является рассеяние частиц с большой энергией на атомных ядрах. Большая часть сведений о ядрах получена на основании анализа опытов по рассеянию с использованием приведенных выше волновых функций. [21]
Применим теперь эту общую формулу к рассмотрению рассеяния медленных нейтронов в молекулярном водороде. [22]
Приведенные выше формулы могут быть использованы при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами, если предполагать, что силы, действующие между ними, являются центральными. [23]
В последующих двух параграфах мы увидим, что рассмотрение рассеяния нуклон - нуклон при низких энергиях не намного увеличит наши знания о ядерных силах. [24]
Число парциальных волн, вклад которых надо учитывать при рассмотрении рассеяния, определяется энергией частицы. [25]
Явление, получившее название парадокса Клейна [135, 136] возникает при рассмотрении рассеяния квантовой частицы на потенциальном барьере высотой, превосходящей 2т, создаваемым статическим электрическим полем. Дирака применимо лишь для значительно более слабых полей. [26]
Различие между этими задачами заключается лишь в том, что при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами система нейтрон. J - протон имеет положительную энергию, в то время как при рассмотрении задачи об основном состоянии дейтрона мы имеем дело с отрицательной энергией. С этим связано различное асимптотическое поведение волновых функций обеих задач. В задаче о рассеяния волновая функция на бесконечности осциллирует и отлична от нуля, в задаче же об основном состоянии дейтрона она обращается в нуль. [27]
Различие между этими задачами заключается лишь в том, что при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами система нейтрон - j - протон имеет положительную энергию, в то время как при рассмотрении задачи об основном состоянии дейтрона мы имеем дело с отрицательной энергией. С этим связано различное асимптотическое поведение волновых функций обеих задач. В задаче о рассеянии волновая функция на бесконечности осциллирует и отлична от нуля, в задаче же об основном состоянии дейтрона она обращается в нуль. [28]
 |
Рассеяние дейтрона на дейтроне. [29] |
Значительно более наглядная физическая интерпретация этого результата может быть получена при рассмотрении рассеяния составных частиц, например дейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3 4