Математическое рассмотрение

Cтраница 1

Математическое рассмотрение этого случая показывает, что для него скорость горения не зависит от давления и обратно пропорциональна дисперсности. В том случае, когда отношение скоростей диффузии к скорости химической реакции велико и лимитирующим процессом является химическая реакция, скорость горения пропорциональна давлению и ( если реакция бимолекулярна) не зависит от дисперсности. [1]

Математическое рассмотрение, из которого следует приведенное выше уравнение, дает слишком упрощенную картину условий работы умножителя. Хорошо известно, что чем выше энергия бомбардирующих электронов, тем больше эмиссия вторичных электронов. Можно представить себе, что энергия бомбардирующих электронов постоянна безотносительно к числу электронов, образующихся на предшествующих динодах на каждую первичную частицу. Если, например, одна частица дает количество электронов меньше среднего то можно ожидать, что их средняя энергия будет выше обычного значения или что они не все образуются с одинаковой энергией. Полагают, что такие колебания энергии незначительны по сравнению с напряжением на каждой ступени умножителя, но для полноты теории следует принимать во внимание возрастание флуктуации, ожидаемое по этой причине. Измерения, проведенные Коллатом [1151], показали, что для всех бомбардируемых поверхностей энергия большинства эмитируемых электронов лежит в диапазоне 2 - 6 эв и наблюдается максвелловскоераспределениеэнергиивэтой области. На кривой распределения имеется длинный хвост, распространяющийся в область очень высоких энергий; результаты также усложняются благодаря отражению первичных частиц. Некоторая часть электронов, особенно образующихся с высокой энергией, может даже не попасть в мишень и достигнуть последующих динодов с той энергией, которой они будут обладать после прохождения нескольких ступеней. Наблюдаемое уменьшение числа частиц в выходных импульсах позволяет объяснить высокий уровень флуктуации интенсивности импульсов. Эффективность счета отдельных первичных частиц характеризует степень влияния дискриминаций на точность получаемых результатов. [2]

Математическое рассмотрение этих процессов сильно затруднено, поэтому обычно полагают, что одна или в крайнем случае две стадии являются медленными по сравнению с другими, и, следовательно, лимитируют ход всего процесса деструкции. Первая и пятая стадии обычно протекают быстрее, чем вторая, третья и четвертая стадии. [3]

Зависимость W ОТ Т ].| Зависимость т от t. [4]

Математическое рассмотрение [3] показывает, что при этом расход альдегида оказывается пропорциональным второй или даже третьей степени концентрации альдегида. В результате этого иногда уже при не очень глубоких степенях превращения углеводорода концентрация альдегида достигает предельного максимального значения. При этом скорость реакции ( пропорциональная концентрации альдегида) также достигает максимального значения при глубинах превращения, меньших половины, а затем падает из-за израсходования исходных веществ. Такого рода кривые нередко встречаются на практике. [5]

Математическое рассмотрение этого вопроса приводит к следующим результатам. Если изменение частоты за время одного качания много больше, чем полоса пропускания, то сигнал на выходе состоит из двух компонент: колебания на резонансной частоте и колебания, соответствующего мгновенно приложенной частоте. На рис. 17 - 1 - 5 показано влияние добротности цепи Q на выходной сигнал. Если значение Q достаточно велико, колебания будут нарастать после прохождения резонансной частоты. Это объясняется биениями между собственными и навязанными колебаниями. Кроме того, при увеличении Q максимальная амплитуда уменьшается по сравнению со статическим сигналом. При положительном изменении частоты максимум сдвигается от резонанса в сторону высшей частоты, при отрицательном - в сторону низшей. [6]

Математическое рассмотрение вопроса об интерференции двух ( в более общем случае нескольких) волн приводит к уже знакомым нам формулам сложения колебаний. [7]

Более полное математическое рассмотрение, чем у Стрэттона. [8]

Математическое рассмотрение метода повторных ступенек потенциала было проведено Смитом и Вийненом [539] для случая квадратных волн. Однако, чтобы получить решение этой сложной задачи хотя бы в простейшем случае переноса заряда, Смит и Вийнен ограничили выбор верхнего и нижнего потенциалов электрода такими значениями, при которых положительные и отрицательные участки кривых ток - время совмещались бы по знаку с зарядом. [9]

Диэлектрическая пластина над идеально проводящей плоскостью. [10]

Цель дальнейшего математического рассмотрения состоит в нахождении структуры электромагнитного поля замедленной волны, а также в определении коэффициента замедления системы. Будем решать задачу, рассматривая отдельно пространство, представляющее вакуум ( область /) и пространство внутри пластины ( область 2); соответствующие индексы будут поставлены при составляющих электромагнитного поля. [11]

Упрощенная схема электромагнита переменного тока.| К расчету температуры катушки переменного тока с ферромагнитным сердечником. [12]

Для математического рассмотрения распределения температуры вдоль магнитопровода целесообразно разделить магнитопровод на две зоны: зона I - покрыта обмоткой и отвод тепла от нее возможен только теплопроводностью к частям магнитопровода, не покрытым обмоткой; в зоне II - отвод тепла осуществляется с боковой поверхности в окружающую среду. Очевидно, математическое описание изменения температуры вдоль оси в обеих зонах будет различным. [13]

В математических рассмотрениях [15] свойств ортогональности полиномов Якоби предполагается, что - I j3 - 1, для того чтобы весовая функция ( 1 - х) а ( 1 x f не имела отрицательных степеней и была интегрируемой. Такие ограничения не представляют прямого интереса для приложений группы вращений в физике по двум причинам: а) любые свойства ортогональности следуют из самих матриц вращений и б) более общие, отрицательные, индексы, которые допускаются формулой (3.69), естественно возникают в физических приложениях. [14]

При математическом рассмотрении нужно решить уравнения диффузии для газа и для кислорода при определенных начальных и граничных условиях, дополненных условием, что во фронте пламени молекулы газа и кислорода соединяются, образуя инертные продукты сгорания. Но, пока положение фронта пламени не определено, одно из граничных условий остается неопределенным. Это затруднение, однако, легко обойти с помощью следующего простого приема: так как кислород, соединяясь с горючим газом, образует инертные продукты сгорания, то для целей математического анализа кислород можно рассматривать как отрицательный горючий газ. Таким образом, концентрация с2 кислорода будет эквивалентна концентрации - c2 / i горючего газа. Мы можем теперь рассматривать наш процесс как диффузию положительного газа в отрицательный газ, а фронт пламени будет представлять собой поверхность, где концентрация горючего газа равна нулю. Вопрос сводится, таким образом, к задаче о диффузии одного газа при определенном начальном распределении и определенных граничных условиях. [15]

Страницы: 1 2 3 4