Классическое рассмотрение

Cтраница 1

Классическое рассмотрение возможно и законно в области достаточно низких частот и высоких плотностей излучения. При этом числа заполнения ( см. § 101 ч, V) фотонов n ( k) достаточно велики и в квантовомеханических формулах можно перейти к классическому пределу, как это всегда можно сделать при больших квантовых числах. [1]

Приведенное классическое рассмотрение второй части контактной разности потенциалов в значительной мере имеет Иллюстративное значение и в строгой теории должно быть заменено квантовомеханическим, однако физическая сторона процесса в классическом рассмотрений очень ясно выражена, хотя количественно результаты даются этим рассмотрением не точно. [2]

Классическое рассмотрение рассеяния дает только приближенно правильные результаты. Согласно волновой механике, длина волны электрона при энергиях, меньших потенциала ионизации, сравнима с диаметром атома. В результате дифракции зависимость сечения столкновения от скорости электрона приобретает довольно сложный характер. Эту зависимость вычисляют всегда методами квантовой механики, во многих случаях с применением цифровых вычислительных машин. [3]

Классическое рассмотрение проблемы диффузии в растворах основывается на уравнении Вант-Гоффа P cRT, связывающем осмотическое давление Р с концентрацией с, причем предполагается, что движущей силой диффузии является осмотическое давление, а движение молекул растворенного вещества подчиняется закону Стокса. Первые два допущения, вероятно, оправдываются только в очень разбавленных растворах, а последнее может быть справедливо только в том случае, когда диффундирующие молекулы значительно больше молекул окружающей среды. [4]

Краткое классическое рассмотрение тормозного излучения проведено в курсах Ландау и Лифшица [63], гл. [5]

Такое классическое рассмотрение позволяет понять, что интенсивности комбинационных и инфракрасных линий данной частоты могут значительно отличаться друг от друга. Действительно, интенсивность комбинационной линии частоты v определяется тем, насколько значительно меняется поляризуемость молекулы а при колебании молекулы, соответствующем этой частоте. Интенсивность же инфракрасной линии абсорбции той же частоты будет зависеть от того, насколько хорошо способно возбуждаться это колебание под действием инфракрасного света подходящей частоты, т.е. насколько хорошо реагирует молекула на электромагнитное поле приходящей волны. [6]

Это классическое рассмотрение требует видоизменения в случае релятивистского уравнения состояния среды, когда ее давление не мало по сравнению с плотностью энергии, даже если макроскопические скорости по-прежнему малы по сравнению со скоростью света. [7]

Такое классическое рассмотрение позволяет понять, что интенсивности комбинационных и инфракрасных линий данной частоты могут значительно отличаться друг от друга. Действительно, интенсивность комбинационной линии частоты v определяется тем, насколько значительно меняется поляризуемость молекулы а при колебании молекулы, соответствующем этой частоте. Такая ее реакция определяется изменениями электрического момента молекулы при соответствующем колебании. Эти два изменения - изменение поляризуемости и изменение электрического момента - могут быть по-разному выражены при различных колебаниях. Поэуому одни из этих колебаний будут лучше представлены в инфракрасных спектрах, другие - в комбинационных. [8]

В классическом рассмотрении и 2 соответствует изменению дипольного момента, связанного с данным видом колебаний. [9]

Область интегрирования по угловым моментам в статистической модели. [10]

В классическом рассмотрении т является временем классического движения внутри заданного объема и может быть найдено из рассмотрения траекторий движения, лежащих внутри этого объема. [11]

При классическом рассмотрении мы вычисляли энергию d &, поглощенную в интервале частот v, v - f - rfv, так как считали энергию непрерывно распределенной по частотам. [12]

При классическом рассмотрении предполагается также, что квантовые, релятивистские и коллективные эффекты ( экранировка) пренебрежимо малы. [13]

При классическом рассмотрении мы можем ожидать, что теплоемкость двухатомной молекулыJ) складывается из величины 3& / 2, связанной с трансляционным движением центра масс, величины k, связанной с вращательным движением, величины k / 2, связанной с кинетической энергией колебательного движения, и, наконец, величины k / 2, связанной с потенциальной энергией колебательного движения, если это последнее можно апроксимировать линейным гармоническим осциллятором. При этом предполагается, что колебательное и вращательное движения не связаны между собой. [14]

При классическом рассмотрении задачи данный процесс происходит, если налетающий электрон передаст валентному электрону энергию, превышающую кинетическую энергию е, которой налетающий электрон обладал до столкновения. [15]

Страницы: 1 2 3 4