Классическое рассмотрение

Cтраница 3

Одним из недостатков приведенного выше классического рассмотрения рассеяния света является то, что в нем не проводилось точного квантования поля излучения в фотоны. [31]

Отметим, что при классическом рассмотрении вопроса с учетом механической и электрической ангармоничности, как сразу же видно из изложенного выше, амплитуды изменения дипольного момента и, следовательно, интенсивности инфракрасных полос поглощения получаются одинаковыми для частот ч - и v - - vft и аналогично для других случаев. [32]

Известно, что при классическом рассмотрении амплитуды как электрического Е, так и магнитного Я полей могут быть равными нулю. Эти предельные значения называются нулевыми флуктуациями вакуума. Поэтому мы можем рассматривать эти флуктуации как возмущения, которые устраняют неустойчивое равновесие, предсказанное полуклассической теорией. [33]

Как известно, при классическом рассмотрении плоского движения электрона в постоянном магнитном поле траектория электрона всегда должна оставаться круговой. На языке квантовой механики это означает, что жз состояния s 0 возможны только такие переходы, для которых также равняется нулю. [34]

Вероятностный характер предсказаний позволяет сблизить классическое рассмотрение с квантовым, в котором вероятность лежит в природе вещей. В результате многие выводы и утверждения классической и квантовой статистик легко переводятся простыми правилами соответствия с классического языка на квантовый и наоборот. В этом смысле они оказываются едиными для обеих статистик. В условиях, требующих квантового рассмотрения макроскопического тела, конкретные вычисления, разумеется, должны проводиться методами квантовой статистики. [35]

По принципу соответствия, результаты квантовомеханического и классического рассмотрения должны при этом совпадать. [36]

Слагаемое с h исчезает при классическом рассмотрении. Для планковского спектра снова получается тождество TeTv. Очевидно, что электронные столкновения ничему не повредят. [37]

Сравнение с экспериментом показывает, что классическое рассмотрение оказывается слишком грубым для описания спектральной зависимости коэффициента поглощения свободными носителями. [38]

Такое определение nD справедливо только для классического рассмотрения. Когда квантовое выражение для nD достаточно велико, оказывается возможным провести более или менее классическое рассмотрение ( с эффективной массой) и получить для квантовой плазмы разультаты, очень схожие с выводами классической теории. [39]

По принципу соответствия результаты квантово - механического и классического рассмотрения должны при этом совпадать. [40]

Было проанализировано рассеяние на ионах в классическом рассмотрении. [41]

В радиотехнике, а также при классическом рассмотрении излучения атома нужно считать, что заряды и токи, создающие излучение, сосредоточены в каком-то фиксированном объеме. [42]

Сравнение с экспериментом показывает, что такое классическое рассмотрение оказывается слишком грубым для описания спектральной зависимости коэффициента поглощения свободными носителями. [43]

Это и есть искомое условие, допускающее классическое рассмотрение усредненного ( по промежуткам времени At) поля. Мы видим, что поле должно быть достаточно сильным - тем большим, чем меньше интервал усреднения At. Для переменных полей этот интервал не должен, разумеется, превышать периодов времени, в течение которых поле заметно меняется. Поэтому достаточно слабые переменные поля во всяком случае не могут быть квазиклассичны. Лишь в случае статических ( постоянных во времени) полей можно положить At - оо, так что правая сторона неравенства (5.2) обращается в нуль. Это значит, что статическое поле всегда классично. [44]

Кривые для GaAs, подобные приведенным на. [45]

Страницы: 1 2 3 4