Cтраница 2
При классическом рассмотрении статистической системы потенциал эф-фективно учитывает и вклады, обусловленные квантовыми эффектами. [16]
При классическом рассмотрении активных вращений необходимые в теории РРКМ выражения для плотности и числа состояний получаются теперь подстановкой выражений (5.17) и (5.15) ( с учетом различия в обозначениях в гл. [17]
При классическом рассмотрении процесса кулоновского возбуждения считается, что частица движется по гиперболической траектории в кулоновском поле отталкивания ядра ( фиг. [18]
Она соответствует чисто классическому рассмотрению электромагнитного излучения. Но тогда на элементарный объем d3f приходится число 2Fd3f / ( 2it) 3 собственных колебаний, где дополнительный множитель 2 учитывает две независимых поляризации в поперечной электромагнитной волне. [19]
Согласно Бьерруму, классическое рассмотрение взаимодействия ионов в ионных парах базируется на основных законах электростатики и энергия взаимодействия вычисляется на основании значений диэлектрической проницаемости и обратных величин радиусов ионов. Так как энергия образования ионных пар в воде представляет собой небольшую разность больших чисел, неудивительно, что возникают большие трудности при таком рассмотрении ионных взаимодействий в воде. Действительно, тенденция к образованию ионных пар в водном растворе у больших ионов часто бывает эквивалентна или даже больше, чем у ионов меньших размеров [35], и соотношения Бьеррума чаще бы нарушались, чем выполнялись, если бы не использование переменных параметров, таких, как эффективные ионные радиусы или области диэлектрического насыщения, которые вводят для улучшения получаемых результатов. Энергия взаимодействия двух ионов обратно пропорциональна сумме эффективных радиусов PI и г2, так что, как и в случае энергии кристаллической решетки, изменение г2 в ряду анионов с постоянным катионом в зависимости от радиуса катиона ri может более сильно или более слабо влиять на энергию образования ионных пар, чем на энергию гидратации. Для больших катионов, таких, как алкиламмониевые группы ионообменных смол, возрастание энергии взаимодействия катиона с анионом при уменьшении размеров анионов в ряду I -, Br -, C1, F - происходит медленнее, чем возрастание энергии взаимодействия этих анионов с водой. [20]
Вообще говоря, классическое рассмотрение кулоновской системы наталкивается на принципиальные трудности при любом значении у, поскольку координатная часть гиббсовской вероятности расходится при сближении разноименных зарядов. В квантовой теории эта расходимость отсутствует, так как локализация зарядов приводит к росту неопределенности импульса, а значит и к возрастанию средней кинетической энергии, что сводит к нулю соответствующую гиббсовскую вероятность. В разреженной плазме конфигурации со сблизившимися свободными частицами маловероятны и их вклад в A. F может быть отброшен, что позволяет рассматривать такую плазму классически, выделив отдельно связанные состояния - атомы. [21]
Более наглядным будет классическое рассмотрение явления ЯМР, которое позволит более четко представить поведение ядерных спинов как в стационарном, так и в импульсном эксперименте но наблюдению ЯМР. [22]
Более наглядным будет классическое рассмотрение явления ЯМР, которое позволит более четко представить поведение ядерных спинов как в стационарном, так и в импульсном эксперименте: по наблюдению ЯМР. [23]
В согласии с предыдущим классическим рассмотрением взаимодействия вращения и колебания колебательный момент количества движения возникает вследствие корио-лисова взаимодействия двух нормальных колебаний. Как обычно, учет такого возмущения в волновом уравнении приводит к взаимному отталкиванию двух первоначальных колебательных уровней, которое при увеличении вращательного квантового числа J возрастает в рассматриваемом случае по квадратичному закону. [24]
Как и при классическом рассмотрении, введем потенциал У, который представляет собой сумму всех существенных потенциалов, соответствующих перечисленным в конце предыдущего параграфа силам. Таким образом, V есть потенциальная энергия электрона в поле атома. [25]
Установленные правила соответствия сближают классическое рассмотрение с квантовым и делают во многом схожим общий Характер закономерностей классической и квантовой статистик. [26]
Однако в отличие от классического рассмотрения теперь в квантовой теории вращательные и колебательные составляющие теплоемкости зависят от температуры ( уменьшаются с ее понижением) и от природы молекул газа. [27]
По принципу соответствия результаты квантово-механи-ческого и классического рассмотрения должны при этом совпадать. Частота, соответствующая этому переходу. [28]
Установим границы проведенного выше чисто классического рассмотрения газов. [29]
По принципу соответствия результаты квантовомеханиче-ского и классического рассмотрения должны при этом совпадать. [30]