Среднее межатомное расстояние

Cтраница 3

Все упругие свойства данного материала меняются с температурой. При нагревании материал расширяется, средние межатомные расстояния растут, а межатомные силы уменьшаются. Этот процесс, приводящий к уменьшению модулей упругости, не зависит от времени. Вместе с тем приток теплоты при повышенных температурах вызывает релаксационные процессы, которые вносят нестационарный вклад в деформацию. В силу этого динамические свойства слабее зависят от температуры, чем квазистатические. [31]

Ридберговским кристаллом ( РК) принято называть решетку в узлах которой помешены атомы ( молекулы), находящиеся в высоковозбужденных, ридберговских состояниях. Такая совокупность ридберговских атомов характеризуется средним межатомным расстоянием порядка их размеров. Благодаря коллективизации движения валентных электронов РК обладает металлическими свойствами вещества с плотностью разреженного газа и плотностью запасенной энергии порядка 10 эВ / атом. С повышением температуры РК трансформируется в аморфное состояние или в жидкую фазу. [32]

Твердые тела, как известно, разделяются на аморфные и кристаллические. Характерным линейным размером аморфного вещества является среднее межатомное расстояние. Кристаллические тела, типичными представителями которых являются металлы, напротив, имеют правильную структуру, элементарные частицы их ( атомы, ионы) расположены в определенном порядке. Например, железо имеет кубическую решетку. [33]

Последний структурный тип кристаллов АВ2, который мы здесь рассмотрим-это PbFCl, где атом металла окружен девятью галогенами. В этом типе кристаллизуются галогениды бария, средние межатомные расстояния у которых равны: 3 24 А у ВаС12; 3 38 А у ВаВг2; 3 67 А у Ва12, а также PbF2, РЬС12 и SnCl2 со средними длинами связей соответственно 2 65; 3 14 и 3 24 А. Такую же структуру имеет P - US2, где nj s - 2 68 А. [34]

Значения г, и / V, для жидкого Ag из ФРР. [35]

Эти расстояния соответствуют двум кратчайшим расстояниям в твердых аллотропических видах Hga и Hg / З с г 3 005 и 2 825 А соответственно. Предполагаются группировки атомов, существующие, вероятно, кратковременно со средним межатомным расстоянием 2 85 А и находящиеся в динамическом равновесии с соседними атомами, где кратчайшее расстояние равно 3 07 А. Васеда и др. [21] измеряли температурную зависимость СФ жидкой Hg между - 35 и 250 С и установили, что СФ не чувствителен к изменениям температуры в этой области. [36]

В некоторых структурах в зависимости от положения атомов в решетке и кристаллографического направления имеется значительное различие в действительных расстояниях между парами атомов по сравнению с минимально возможными расстояниями между ними. Для изучения этого необходим более сложный анализ, включающий определение всех средних межатомных расстояний. Хорошим примером может служить структура цементита, представленная на фиг. В элементарной ячейке этой структуры имеются различные расстояния между атомами железа и углерода. Для определения этих расстояний, помимо расчета рентгенограммы, снятой по методу Дебая - Шеррера, и определения периодов решетки, необходимо изучить также интенсивности линий на рентгенограмме. [37]

В отличие от диэлектриков, где длина свободного пробега фононов при низких температурах, в основном, определяется размерами образца, в металлах длина свободного пробега электронов при этих температурах определяется дефектами и примесями. Длина волны де Бройля Kn / ( mvF) таких электронов - порядка средних межатомных расстояний, поэтому электроны сильно рассеиваются на дефектах атомных размеров и средняя длина свободного пробега ЯЭЛ ограничена этими размерами. [38]

Полинг и Брокуэй исследовали фтористый нитроксил методом электронной дифракции. Для обеих связей N - О, где кислород не связан с фтором, среднее межатомное расстояние составляло 1 29 А. Связь N - О, кислород которой соединен с фтором, имела среднюю длину 1 39 А, а связь О - F - 1 42 А. Предполагалось, что между обеими связями N O, но не со связью О - F, существует резонансное взаимодействие. [39]

В основе теплового расширения лежит несимметричность тепловых колебаний атомов, поэтому при повышении температуры увеличиваются средние межатомные расстояния. [40]

Как отмечалось в предыдущем разделе, термореактивные пластмассы относятся к материалам с сетчатым строением макромолекул. Характеризовать структуру полимера с таким каркасом валентных связей общими категориями, за исключением условной величины среднего межатомного расстояния, не представляется возможным. Следовательно, при хаотическом расположении молекул структурная проблема, по сути дела, снимается. В работах А. И. Китайгородского отмечается, что не существует структурной проблемы, которую можно было бы поставить в отношении таких веществ, как, например, формальдегидные смолы. Алфрей [16] подкрепляет это положение, указывая, что в случае фенопластов сопоставлять какие-либо физические свойства с молекулярной структурой гораздо труднее, чем для термопластов, и что подобное изучение не представляет первоочередной практической проблемы. [41]

Процесс плавления кристалла можно рассматривать как накопление в нем вакансий. С повышением температуры возрастает амплитуда колебаний ионов в решетке вокруг положения равновесия и, когда величина ее превысит среднее межатомное расстояние, начинается переход тела в новое агрегатное состояние - жидкость, пар. В стадии предплавления кристалл испытывает сильное термическое расширение, обусловленное большими амплитудами колебания ионов и разрывом части химических связей. Возникающие в кристалле вакансии склонны к флуктуационному слиянию и при их скоплении образуются линии и поверхности разрыва, которые обособляют друг от друга группировки ионов различного, но небольшого размера. [42]

Тепловым расширением называется эффект изменения размеров тела с изменением температуры при постоянном давлении. Тепловое расширение обусловлено асимметрией кривой потенциальной энергии межатомного взаимодействия относительно равновесного положения, вследствие чего при изменении температур происходит изменение среднего межатомного расстояния. Оно определяется химическим составом, структурой тела, а также давлением, температурой и другими термодинамическими параметрами. [43]

В процессе образования твердого тела или жидкости атомы переходят из фазы с более интенсивным поступательным движением в фазу с более ограниченным движением. И хотя уровень кинетической энергии и там, и здесь одинаков ( Е 3 / 2RT0 для поступательной энергии 1 моля вещества), в низкотемпературной фазе движение сопоставимо с потенциальной энергией взаимодействия, которая обусловливает среднее межатомное расстояние. Как только атом присоединяется к поверхности ( рис. 16, о), он теряет часть энергии поступательного движения и начинает совершать колебания под воздействием сил межатомного взаимодействия. Избыток кинетической энергии передается частицам окружающей фазы и ее атомы приобретают допол-1 нительный стимул и большую интенсивность поступательного движения. Одновременно на поверхность раздела обрушивается град ударов, которые могут снова оторвать присоединившийся к поверхности атом. Если температура близка к температуре плавления, то так и происходит. Некоторые атомы присоединяются к поверхности, но такое же количество под воздействием окружающих атомов снова отрывается и уходит в среду с меньшей энергией взаимодействия. [44]

Кривая Кондона - Морса, изображающая зависимость потенциальной энергии V от межатомного расстояния г при различных температурах. ( Из работы. перепечатано с разрешения John Wiley & Sons, Inc. [45]

Страницы: 1 2 3 4