Предыдущее рассуждение

Cтраница 3

Все предыдущее рассуждение основано на рассмотрении теплообмена только теплопроводностью в ламинарном подслое у стенки. Область применения критерия Nu для определения коэффициента теплоотдачи а ограничивается этим условием. [31]

Обобщая предыдущее рассуждение, придем к тому, что отыскание на основании п пар измерений параметров параболы га-го порядка, выражающей связь между этими двумя величинами, формально тождественно с нахождением координат точки в / n - мерном пространстве. [32]

Поэтому предыдущее рассуждение полностью применимо и в данном случае, если вначале граница области состоит из двух поверхностей GX и о2 и в пределе остается только интеграл по поверхности olf совпадающей с экраном. Нужно еще учесть, что в приведенных выше формулах положительным направлением нормали считается направление из области / / в область /, в соответствии с обычным выбором его при использовании теоремы Гаусса и ее следствий. С физической точки зрения естественно изменить этот выбор на обратный. [33]

Повторяя предыдущее рассуждение, мы сможем при помощи некоторого унитарного преобразования 72, произведенного над ортами, кроме первого орта, привести матрицу С, к такому виду, при котором все элементы ее первой строки и первого столбца будут нули, кроме элемента, стоящего на их пересечении. [34]

Повторяя предыдущее рассуждение, мы сможем при помощи некоторого унитарного преобразования и. [35]

Два образца, используемые для сравнительной оценки влияния формы образца при статическом и ударном нагружениях. [36]

Из предыдущих рассуждений следует, что любое изменение формы, профиля или свойств материала стержня, приводящее к уменьшению общей площади О ABC под диаграммой сила - перемещение, неблагоприятно скажется на способности стержня, выдерживать ударные, или импульсные, нагрузки. Для дополнительной иллюстрации этого сравним поведение при статическом и динамическом нагружениях двух образцов, показанных на рис. 15.3. Отметим, что оба образца имеют одинаковую длину, одинаковую минимальную площадь поперечного сечения и изготовлены из одного материала. [37]

Из предыдущих рассуждений можно видеть, что правая часть соотношения (2.63) не имеет смысла удельной высвобожденной энергии даже в тех ограниченных случаях, когда справедливо (2.60), поскольку в (2.63) появляется только односторонний предел интегрирования. Далее, так как tij ( duLi / dx и ( tiidui / dxi) могут включать в себя сингулярности, порядок которых превышает г - 1, предел интеграла по Fr должен рассматриваться отдельно. Таким образом, хотя F из (2.63) не зависит от пути интегрирования, значение его неясно. [38]

Из предыдущих рассуждений относительно величины / с2 делаем вывод о том, что dw / dt - Q и что равенство dw / dtQ справедливо тогда и только тогда, когда мате риал движется квазитвердым образом. [39]

Из предыдущих рассуждений следует, что время движения от положения - х0 до х - 0 ( до точки О) равно четверти периода. [40]

Из предыдущих рассуждений следует, что между моментами инерции изотопных молекул существует определенная связь, поскольку геометрическое расположение атомных ядер в них одно и то же. Кроме того, благодаря инвариантности силовых констант, имеет место также связь между колебательными частотами. Эти зависимости будут использованы при дальнейшем изложении. [41]

Из предыдущих рассуждений следует, что корректная разрешимость уравнения Аху эквивалентна существованию ограниченного обратного оператора А-1. Заметим, что свойство корректной разрешимости существенно зависит от рассматриваемых пространств и норм на них. [42]

Из предыдущих рассуждений мы знаем, что это уравнение имеет единственное решение. [43]

Из предыдущих рассуждений ясно, что полное отыскание всех действительных периодических решений может быть выполнено за конечное число шагов. [44]

Сопоставление предыдущих рассуждений и леммы 7.23 приводит к следующему результату. [45]

Страницы: 1 2 3 4