Cтраница 1
Расходимость при w - 0 и означает полную синхронизацию ( так что фактически распределение сжимается в дельта-функцию), поэтому в идеальном симметричном случае степенное распределение (13.25) при сильной связи не наблюдается. Однако оно появляется при отклонениях от полной симметрии, вследствие следующих факторов. [1]
Расходимость при малых передаваемых импульсах, соответствующих малым углам рассеяния, связана с уже обсуждавшимся следствием дальнодействующего характера кулонов-ских сил, приводящего к бесконечному полному сечению рассеяния. [2]
Расходимость при е - - 0 устраняется, как обычно, вычи-тательной процедурой. [3]
Расходимость происходит от области высоких частот, и первоначально считалось, что при высоких частотах адроны, вероятно, мягкие и электромагнитная собственная энергия сходится. Теперь же мы знаем, что по крайней мере при неупругом рассеянии адроны выглядят так, будто они сделаны из точечных составных частей. Означает ли такое точечное поведение, что энергия должна расходиться. Конечно, она могла бы расходиться отдельно для протона и нейтрона - только разность должна сходиться, - но разница в точечной структуре описывается функцией WIP - W n, которая тоже конечна и является точечной в пределе скейлинга. К расходимости собственной энергии приводит совпадение аргументов б-функций фотонного и электронного пррпагаторов в координатном пространстве. Теперь мы видим, что и протон, и нейтрон, и протон минус нейтрон обладают сингулярным поведением на световом конусе; поэтому на первый взгляд кажется, что расходимость неизбежна. [4]
Расходимость такого пучка очень мала и составляет приблизительно 0 001 радиана, что соответствует расширению пучка до 1 м на расстоянии в 1 км. [5]
Расходимость этого выражения не представляет принципиальной трудности и связана с легко устранимыми пренебрежениями. Во-первых, электрон не является свободным, но связан в атоме, что устраняет расходимость на нижнем пределе. [6]
Расходимость обоих полей равна нулю. [7]
Расходимость остается и в более высоких приближениях. [8]
Расходимость определяется генерируемой модой резонатора и оптич. [9]
Расходимости в простой С, В случае обычной теории тяготения, хотя она и является неперенормируемой, расходимости ( в отсутствие материальных связей) возникают начиная с двух петель диаграмм Фейнмана, однопетлевых расходимостей нет. [10]
Расходимость такого пучка очень мала и составляет приблизительно 0 001 радиана; что соответствует расширению пучка до 1 м на расстоянии в 1 км. [11]
Расходимость этих интегралов непосредственно связана с возрастанием ( линейным или логарифмическим) квадратов относительных смещений разных атомов с увеличением расстояния между их равновесными положениями. Этот результат, однако, не только не доказывает невозможности существования линейных или двухмерных решеток, образованных правильным распределением этих равновесных положений, при Т 0, но, наоборот, предполагает их существование. Из него вытекает лишь то обстоятельство, что рассеяние рентгеновых лучей подобными решетками должно иметь относительно диффузный характер, сходный с тем, который обусловливается обычными - трехмерными - жидкостями. [12]
Расходимость здесь исключается, но сходимость обеспечивается не всегда. [13]
Расходимость при 6 - я в дальнейшем будет устранена при учете поверхностной диффузии. [14]
Расходимость при этом исключается, однако сходимость может быть очень медленной при неудачном выборе Vq и тогда теряется основное преимущество метода Ньютона. [15]