Расходимость
Cтраница 3
Расходимость суммы при г а связана с бесконечностью решетки. [31]
 |
Зависимость средней мощности излучения лазерной системы ЗГ ( АЭ ГЛ-201-ПФК-УМ ( АЭ ГЛ-201 Д при радиусе кривизны выпуклого зеркала ЗГ R - 5 см от временной расстройки его каналов. [32] |
Расчетная расходимость хорошо согласуется с экспериментальными данными. Изменение радиуса кривизны зеркала от 0 6 до 5 см приводит к изменению мощности в качественном пучке от 3 до 13 Вт ( кривая 3), расчетной расходимости - от 0 1 до 0 3 мрад. Для АЭ ГЛ-201 из-за его меньшей длины такие же расходимости достигаются при меньших радиусах кривизны. Так, для АЭ ГЛ-201Д пучок с расходимостью 0 3 мрад формируется при R - 5 см, а для АЭ ГЛ-201 - при R - 3 см, но в последнем случае мощность излучения примерно в два раза меньше, чем в первом. С уменьшением радиуса кривизны зеркала эффективность АЭ ГЛ-201 Д растет быстрее, чем эффективность АЭ ГЛ-201: мощность излучения при близких к дифракционному пределу расходимостях ( реал 0 1 - 0 15 мрад) в первом случае в 5 - 10 раз больше. Поэтому для получения относительно мощного качественного пучка излучения в режиме работы с одним зеркалом более выгодно применять длинные АЭ. Но обычно длинные АЭ максимально эффективны при применении их в качестве усилителя мощности в лазерных системах ЗГ - УМ. [33]
Расходимость суммы в (6.4) ( при больших р, р) связана с произведенной заменой всех матричных элементов постоянными значениями и несущественна, так как при дальнейшем использовании этого выражения для вычисления энергии системы все равно получится сходящееся выражение, в котором большие импульсы не играют роли. Мы понимаем под а длину рассеяния медленных частиц, не зависящую от их энергии. [34]
Расходимость гармонического ряда, которую мы раньше доказали другим путем, является, как видим, непосредственным следствием этой теоремы. [35]
Расходимость коэффициентов электрострикции непосредственно связана с тем, что вблизи Тк приложение электрического поля приводит к появлению больших значений т ], мы с этим сталкивались уже при рассмотрении диэлектрических аномалий в собственных сегнетоэлектриках ( см. гл. В этом смысле говорят, что рассматриваемая аномалия электрострикционной константы является следствием диэлектрической аномалии. Истинная же элект-рострикционная константа не аномальна. Истинной называют константу, связывающую деформацию с квадратом поляризации. Нетрудно убедиться, что вблизи точки перехода эта константа практически совпадает с г1; что непосредственно следует из того уже отмечавшегося факта, что вблизи точки перехода Р & ац. [36]
Расходимость рассматриваемого ряда, следует, конечно, и из того, что все его члены по абсолютной величине равны единице, и поэтому не выполняется необходимое условие (35.5) сходимости ряда. [37]
Расходимость лазерного луча не превышает 12 X 45 для трубки эллиптического сечения. [38]
Расходимость гармонического ряда была установлена итальянским ученым Менголи в 1650 г. Степенные ряды появились у Ньютона ( 1665), который полагал, что степенным рядом можно представить любую функцию. Точная теория рядов начинается с работ Гаусса ( 1812), Больцано ( 1817) и, наконец, Коши ( 1821), где впервые дано современное определение суммы сходящегося ряда и установлены основные теоремы. [39]
Расходимость последнего выражения обусловлена предположением о бесконечной длине провода. [40]
Расходимость последующих интегралов по г) демонстрирует дально действующую природу кулоновской силы. [41]
Расходимость электронной статистической суммы в выражениях (2.46) и (2.47) устраняется путем ограничения верхних энергетических уровней. [42]
Расходимость генерируемого светового пучка была близка к дифракционной и обеспечивала формирование световой картины в выходной плоскости с разрешением 5 мм-1. [43]
Расходимость среднего квадрата смещения означает, что точка, к которой относится определенное значение р ( х), может смещаться на очень большие расстояния; другими словами, плотность р ( х) размажется по всему телу, так что никакая функция р ( я) ( кроме тривиальной р const) не оказывается возможной. [44]
Страницы: 1 2 3 4