Расчет - уравнение - состояние
Cтраница 1
Расчет уравнения состояния в нерелятивистской области от pnut до р - 1015 г / см3 связан с двумя трудностями, а) определением ядерного потенциала для нуклон-нуклонного взаимодействия, б) построением метода, подходящего для решения многочастичной задачи. Выбор потенциала несколько ограничен данными о нуклон-нуклонном рассеянии и свойствах ядерной материи. [1]
Расчет уравнения состояния ( рис. 3) с использованием этих решений для бинарной функции распределения в случае жестких сфер приводит к отчетливой границе существования жидкого состояния в отношении его плотности. Как и в случае машинного расчета уравнения состояния, метод условных функций показывает, что граница существования жидкости ( флюида) соответствует ее плотности, равной V / V0 1 5 - 1 6, где V - объем моля жидкости; У0 - объем моля жестких шаров при плотной упаковке. [2]
Расчеты уравнения состояния и функций радиального распределения для жестких сфер служат нулевым исходным приближением для расчета термодинамических свойств и структуры реальных жидкостей. Поэтому ясна важность полученных результатов не только для модели, но и для реальных жидкостей. [3]
Расчет уравнения состояния ( рис. 3) с использованием этих решений для бинарной функции распределения в случае жестких сфер приводит к отчетливой границе существования жидкого состояния в отношении его плотности. Как и в случае машинного расчета уравнения состояния, метод условных функций показывает, что граница существования жидкости ( флюида) соответствует ее плотности, равной V / V0 1 5 - 1 6, где V - объем моля жидкости; F0 - объем моля жестких шаров при плотной упаковке. [4]
Результаты расчетов уравнения состояния молярных смесей представлены на фиг. Здесь мы ограничимся рассмотрением относительного изменения объема при смешении AF / F, где V - объем смеси, a AF F - FHB - избыточный объем смеси над объемом идеальной смеси FHB, который определяется как сумма объемов чистых компонентов при давлении р, равном давлению в смеси. [5]
Использовать для расчетов уравнения состояния идеального и реального газов. [6]
С точки зрения расчетов уравнения состояния учет флуктуационных вкладов предпочтительно проводить непосредственно через производные приближенного потенциала, поскольку при этом уравнения состояния будут термодинамически согласованными. [7]
О, затем обсудим кратко расчет уравнения состояния ячеечной плазмы. [8]
 |
Энергия взаимодействия двух атомов аргона, рассчитанная по уравнению U be-r / f - сг-в. [9] |
Это уравнение очень полезно для расчетов уравнений состояния, транспортных свойств, а также свойств кристаллов атомов инертных газов и некоторых других неполярных молекул. [10]
При этом для использованного в расчете уравнения состояния температура испарения грунта составляет при нормальных условиях около 3 103 К. Следует отметить, что высокочастотные составляющие, присутствующие во всех осредненных графиках, связаны с достаточно слабой радиальной зависимостью полей газодинамических параметров в области определения границы канала. [11]
В большинстве практически важных случаев для расчета уравнения состояния, вычислении критических параметров и при использовании в теории растворов достаточно ограничиться простым вариантом теории ячеек, когда число ячеек принимается равным числу молекул. Кроме того, принимая, что все ячейки одинаковы, мы с самого начала исключаем из рассмотрения флюктуации. Использование метода ячеек означает также, что поведение каждой молекулы в своей ячейке рассматривается по отношению к среднему по времени сферически симметричному расположению окружающих частиц. [12]
В большинстве практически важных случаев для расчета уравнения состояния, вычисления критических параметров и при использовании в теории растворов достаточно ограничиться самым простым вариантом теории ячеек, когда число ячеек принимается равным числу молекул. Кроме того, допуская, что все ячейки одинаковы, из рассмотрения исключают флуктуации. Это делает метод ячеек более пригодным для расчета равновесных свойств жидкостей, чем для описания их кинетических свойств. [13]
Отметим, что часто используемая в расчетах уравнения состояния модель, в которой нейтральная ячейка рассматривается независимо от остального вещества, дает неправильное значение корреляционного вклада в давление. [14]
В работах [75, 77, 91, 92] проведено подробное сравнение результатов расчета уравнений состояния с экспериментом и расчетами по другим моделям. Анализ полученных результатов показал, что в области жидкометаллической, плотной и разреженной плазмы при температуре Т 5эВ модифицированная модель Хартри-Фока - Слэтера дает достаточно надежные результаты; это подтверждается сравнением с экспериментальными данными в области ударного сжатия, а также с расчетами по различным полу эмпирическим моделям и модели Саха с учетом неидеальности в приближении большого канонического ансамбля Дебая-Хюккеля. Что касается твердотельных характеристик вещества, в особенности термодинамического описания фазовых переходов типа жидкость-твердое тело, то здесь необходимо проводить более аккуратный учет зонной структуры энергетического спектра электронов, обменных и корреляционных эффектов, чем это принято в настоящее время в модифицированной модели Хартри-Фока - Слэтера. В этой области необходимо использовать полуэмпирические модели. Термодинамические свойства вещества по рассмотренной модифицированной модели были рассчитаны для конструкционных материалов: алюминия, железа и свинца. [15]
Страницы: 1 2 3