Cтраница 1
Расчет матричных элементов, входящих в выражение (5.25) для парамагнитного вклада в восприимчивость, довольно сложен. [1]
Расчеты матричных элементов безнейтринного распада можно сделать более надежными, если проводить их в рамках той модели ядерной структуры, адекватность которой проверена путем сопоставления расчетных и экспериментальных матричных элементов для двухнейтринного варианта процесса. [2]
Расчет матричного элемента оператора дипольного момента пары с учетом обменной части электростатического взаимодействия между ионами гораздо более сложен. [3]
Для расчета матричных элементов разработаны мощные методы, например метод эквивалентных операторов, в котором члены ряда (1.8.8) заменяются соответствующими комбинациями операторов момента количества движения. Конкретные выражения потенциала (1.8.8) получены и про-табулированы для всех точечных групп симметрии. [4]
При расчете матричных элементов (3.57) необходимо проводить суммирование по всему кристаллу. Как известно, при таком вычислении необходимо применять специальные методы суммирования, поскольку получающиеся знакопеременные ряды плохо сходятся. Наконец специального рассмотрения требует вопрос о применении при расчетах кристаллов параметризаций метода ППДП, разработанных для молекул. [5]
Для упрощения расчетов матричных элементов применяется теория групп. Структуры, образующие базисы для различных представлений точечной группы, не будут взаимодействовать, и соответствующие элементы гамильтониана обратятся в нуль. [6]
Все необходимые для расчета матричных элементов Fmn величины параметризуются. [7]
Реализация указанной схемы требует расчета матричных элементов взаимодействия от кристаллического потенциала по атомному базисному набору, в качестве которого обычно используются слэйтеровские АО. [8]
В зависимости от способа расчета матричных элементов методы расчета подразделяются на неэмпирические и полуэмпирические. В неэмпирических методах интегралы перекрывания и Рта вычисляются прямым интегрированием соответствующих подынтегральных выражений, построенных из аналитических выражений для АО. Эти выражения имеют, как правило, корректную угловую составляющую и тем или иным способом аппроксимированную радиальную: используется слейтеровская аппроксимация, разложение в ряд по гауссианам или экспонентам и другие приемы. [9]
В случае / - электронов расчет матричного элемента Vmm, проводится совершенно аналогично, с той лишь разницей, что вместо Sd-функции в интегралах для Fk ( R) и 6 т / по ( Я. Подставляя в последний шаровые функции Y ( &, ф) и Yf ( &, ф) и вычисляя интеграл в. [10]
Здесь мы рассмотрим два примера расчета матричных элементов: допольного момента и энергии. [11]
По существу задача сводится к расчету матричных элементов. [12]
Читатель может познакомиться самостоятельно с правилами расчета матричных элементов, обратившись к монографиям по квантовой химии. Довольно четкое обсуждение имеется в работах: a) Sandorfy С. [13]
Рассмотренный выше способ построения функций Xt и расчета матричных элементов метода ограниченного KB естественно является не единственным. [14]
Дальнейший расчет вероятности безызлучательного переноса сводится к расчету матричного элемента оператора взаимодействия между ионами. Оно определяется в первую очередь сильными электростатическими и более слабыми магнитными взаимодействиями. Электростатическое взаимодействие принято в свою очередь подразделять на обычное кулоновское и обменное взаимодействие. [15]