Резонанс - ядро
Cтраница 2
В разделе II, В 3 обсуждаются результаты по исследованию резонанса ядер Н1, Fe19 и А127 в твердых веществах, представляющих интерес для катализа. [16]
В аналитической практике ЯМР находит наибольшее применение при изучении тонкой структуры резонанса изолированного ядра; для этого используют спектрометр ЯМР высокого разрешения. Некоторые спектрометры сконструированы только для изучения ядер водорода ( протонов), другие позволяют наблюдать также резонанс фтора или фосфора. [17]
Вместо правильного мультиплета, характерного для системы АтХ, в области резонанса ядра X системы АтВ Х появляется мультиплет, в котором ни число, ни интенсивность линий не отвечает таковым в спектрах первого порядка. [18]
Вместо правильного мультиплета, характерного для системы АтХ, в области резонанса ядра X системы AmBnX появляется мультиплет, в котором ни число, ни интенсивность линий не отвечает таковым в спектрах первого порядка. [19]
Резонанс ядра в атоме наступает в области более высоких полей, чем резонанс ядра, полностью лишенного электронной оболочки. Поскольку не существует ядер без электронов, на практике для сравнения используют стандартные вещества, относительно которых измеряют химический сдвиг. [20]
 |
Сверхтонкая структура в спектре ядерного магнитного резонанса PF3. [21] |
Вследствие различных возможностей ориентации резонансная линия ядра А под действием способного к резонансу ядра В со спином / расщепляется на мульти-плет из ( 2 / - f - 1) компонент. [22]
GD; G и G - не вносят вкладов, так как за время жизни парамагнитных частиц резонанс ядер в них смещается в поля Н0 а / 2 и становится ненаблюдаемым. [23]
Спектр состоит из 24 линий, симметричных относительно центра спектра, причем 12 из них связаны с резонансом ядра А и 12 - ядра В. Вследствие симметрии спектра достаточно рассмотреть одну его часть - А или В. Столь значительное уменьшение числа линий в АА ВВ - спектре, по сравнению с общим случаем системы четырех спинов, вызвано симметрией, подобно тому как в А2В - спектре число линий уменьшается до 9 по сравнению с 15 линиями в спектрах ABC. Такой спектр состоит из 6 линий - двух симметричных триплетов 1: 2: 1, связанных с ядрами А и: X, которые можно анализировать по правилам I порядка. При этом невозможно определить из спектра / д и / х, а также относительные знаки констант связи. Другой интересный случай - когда одна из констант связи, например У, значительно больше остальных трех констант. Такой спектр представляет собой симметричный квартет, напоминающий квартет спектра типа АВ, компоненты которого незначительно расщеплены на 5 - 6 пиков, обусловленных этими тремя константами. Различные характерные теоретические спектры системы АА ВВ представлены на рис. IV-14 ( стр. [24]
 |
Произвольное ядро в группе атомов с аксиально-симметричным У тензором магнитной восприимчивости в плоскости хг. [25] |
Поэтому существуют области пространства, отделенные друг от друга двойным конусом с углом наклона 54 44, такие, что резонанс ядер, находящихся внутри конуса, сдвинут в одном направлении, а резонанс ядер вне конуса - в другом. [26]
При благоприятных условиях, когда скорость обмена мала ( в шкале времени ЯМР) или он вообще отсутствует, в спектре наблюдаются линии резонанса ядер как свободного, так и связанного в комплекс компонента, и параметры молекулярных соединений можно найти по положению этих сигналов в спектре. Положение усложняется при наличии обмена. [27]
Резонанс наступает тогда, когда поле вблизи протона достигает критического значения, поэтому чем больше экранировано данное ядро, тем большее поле необходимо приложить, чтобы вызвать резонанс ядра. На рис. 2.5 поле растет слева направо и, следовательно, экранирование, которое увеличивается в том же направлении, будет наибольшим для протонов тетраметилсилана ( ТМС) и наименьшим для протонов трифторуксусной кислоты. Было бы логично измерять экранирование для данного ядра по смещению его сигнала относительно сигнала изолированного протона, но последний нельзя наблюдать в обычных условиях, поэтому приходится прибегнуть к другому эталону. [28]
Поэтому существуют области пространства, отделенные друг от друга двойным конусом с углом наклона 54 44, такие, что резонанс ядер, находящихся внутри конуса, сдвинут в одном направлении, а резонанс ядер вне конуса - в другом. [29]
Ясно, что каждый из вариантов равновероятен, так что число молекул, в которых реализуется тот или иной вариант, составляет 25 % от общего числа молекул образца. В остальных молекулах резонанс ядер А смещен в область слабого ( 1) или сильного ( 4) поля. В результате сигнал ядер А состоит из трех пиков ( триплет) с соотношением интенсивностей 1: 2: 1 и с одинаковыми расстояниями между компонентами, равными / АБ. [30]
Страницы: 1 2 3 4