Рейнольдсова

Cтраница 1

Адиабатическая смесительная каме - Ра со стационарными тепловыми потоками. [1]

Рейнольдсова модель, однако, предполагает отсутствие тепловых потоков в веществах, движущихся в О - и 5-состояниях. [2]

Рейнольдсова гипотеза, выраженная в такой форме, гласит, что измеренные в действительности § г, §, л и § Р будут идентичными величинами. Значит, теперь тепл является как раз частным значением величины § п при отсутствии в рассматриваемых условиях течения химических реакций ( ср. Однако по нашей схеме химическая реакция не влияет на рейнольдсов поток, поэтому тепл и § н также равны друг другу. [3]

Поскольку рейнольдсова модель стационарна, то соответствующей формой первого закона термодинамики является уравнение баланса энергии установившегося течения, или сокращенно УБЭ. [4]

Движущаяся смесь посредством рейнольдсова потока сначала приводится в состояние температурного равновесия с поверхностью раздела, но при этом принимается, что химическая реакция не имеет места. [5]

Оценка порядков по рейнольдсову числу масштабов протяженности этих подобластей и механических и термодинамических характеристик движений среды в них представляет основной этап построения асимптотических решений. Вторым этапом служит составление рядов по параметрам, малость которых обеспечивается стремлением внешнего рейнольдсова числа к бесконечности, и определения коэффициентов этих рядов в том или другом простейшем приближении. При этом выполняется сшивание асимптотических решений в смежных подобластях. Заметим, что такой метод необходим и при численном решении уравнений Навье - Стокса при больших значениях рейнольдсова числа, так как позволяет заранее оценить характерный для каждой подобласти масштаб размеров ячеек применяемой сетки. [6]

При больших значениях того же рейнольдсова числа оба члена сохраняют свое значение, и для решения задачи необходимо выдвигать дополнительные допущения. [7]

Величина эта зависит как от рейнольдсова числа потока, так и от расстояния х от входа в трубу. [8]

Величина К является функцией от рейнольдсова числа потока и была уже определена в предыдущем параграфе. [9]

Данные Джиллилевда и Шервуда ( 1934 по испарению различных веществ, в турбулентный поток воздуха с поверхности пленок, стекающих по внутренним стенкам цилиндрической трубы. [10]

Шервуда, можно заключить, что рейнольдсова гипотеза и, следовательно, наиболее простая методика расчета, будет приводить к большим ошибкам при весьма малых или очень больших величинах ц / р г. Приведем другие экспериментальные данные, подтверждающие обоснованность таких прогнозов. [11]

Величина 60 имеет по отношению к рейнольдсову числу потока Re UccL / v тот же порядок, что и толщина стационарного пограничного слоя. [12]

Для вывода выражения движущей силы еще раз рассмотрим рейнольдсову модель, иллюстрированную на рис. 2 - 1, и применим уравнение баланса энергии к контрольному С5 - объему. [13]

При некоторых предположениях из этих уравнений получены выражения для рейнольдсова напряжения и соотношение, устанавливающее связь между рейнольдсовыми напряжениями и состоянием поверхности пленки. С помощью этих выражений проводится качественный анализ влияния некоторых параметров на механизм распада пленки. [14]

Сделанный только что вывод о независимости положения точки отрыва от рейнольдсова числа, конечно, справедлив только в предположении о применимости уравнения Прандтля в предотрывной области. На самом деле в области отрыва - ее размеры требуют специальной оценки по рейнолъдсо-ву числу - уравнения Прандтля в рассмотренной форме теряют силу. При приближении к точке отрыва тормозящее влияние стенки резко убывает до нуля, и преимущественное значение производных по нормали к стенке по сравнению с производными в направлении, параллельном стенке, исчезает. Большое значение приобретает факт заметного в этих условиях искажения внешнего безвихревого потока за счет оттеснения его линий тока от поверхности тела. [15]

Страницы: 1 2 3 4