Рейнольдсова

Cтраница 2

И в этом случае распределение давления оказывается сильно зависящим от рейнольдсова числа. [16]

Сделанные только что выводы о независимости положения точки отрыва от рейнольдсова числа и о малости угла отрыва, конечно, справедливы только в предположении о применимости уравнения Прандтля в предотрывной области. На самом деле в области отрыва - ее размеры требуют специальной оценки по рейнольдсову числу - уравнения Прандтля в рассмотренной форме теряют силу. [17]

Пояснение. правила рычага для адиабатического смешения установившихся потоков. [18]

Значимость правила рычага для целей, поставленных в книге, вытекает из того обстоятельства, что рейнольдсова гипотеза характеризует процесс смешения в установившемся потоке. Если один из составляющих потоков рассматривается в Г - состоянии, то этот процесс смешения будет также и адиабатическим при определенном Г - состоянии. Следовательно, допуская справедливость рейнольдсовой гипотезы, явления, происходящие вблизи поверхности раздела, при массопереносе можно интерпретировать просто геометрически на диаграмме энтальпия - состав. [19]

Поперечные составляющие чих ( г, т и чиг ( г. т вектора скорости w ( г, т как.| Наложенные профили стационарных функций скоростей осредненного развитого турбулентного движения ( / и затянувшегося ( нестабильного ламинарного ( 2 потоков воздуха в трубопроводе при одинаковой числе ReReKp. [20]

У, X, Z принятой системы отсчета ( рис. 3.3 и 3.4) и ввести упрощенную рейнольдсову модель осредненного по времени стационарного движения, линии тока которого можно условно стратифицировать ( от лат. [21]

Равенство ( 8) дает количественную оценку малости величины отношения 6 / L как величины, обратной корню квадратному из рейнольдсова числа Re, в настоящей главе предполагаемого достаточно большим. [22]

На рис. 212 в упрощенной форме ( опущены экспериментальные точки) показано изменение коэффициента перемежаемости в круглой трубе в зависимости от рейнольдсова числа Re и относительного расстояния от входа в трубу x / d по опытам И. [23]

Отрывное обтекание бугорков сводит тормозящее влияние поверхности трубы к сопротивлению плохо обтекаемых тел ( бугорков шероховатости), которое не зависит от рейнольдсова числа и пропорционально скоростному напору набегающей жидкости. [24]

Полученное равенство выражает общий для всех плоских, стационарных ламинарных пограничных слоев закон изменения их относительных толщин обратно пропорционально корню квадратному из рейнольдсова числа потока. [25]

Подстановка размерностей § и т в ( 2 - 1) указывает на отсутствие размерности В, представляющей собой отношение скорости мас-сопереноса к рейнольдсову потоку. [26]

Не имея возможности в настоящем общем руководстве останавливаться на деталях применения асимптотических методов, укажем лишь, что задача об определении порядков по рейнольдсову числу характерных масштабов подобластей потока требует в каждом отдельном случае применения тех или других, во многом интуитивных, физических соображений, что особенно относится к сложным сверхзвуковым и гиперзвуковым задачам. [27]

Как показывают графики, приведенные в цитированной книге1), интенсивности продольных и поперечных пульсаций, отнесенные к динамической скорости, слабо зависят от рейнольдсова числа потока. [28]

Введенный ранее постоянный масштаб поперечных длин 60 следует трактовать как величину, характеризующую общий порядок толщин пограничного слоя в рассматриваемом потоке; величина 60 зависит от рейнольдсова числа. Чтобы найти закон этого изменения, сравним порядки величин конвекции и диффузии, заданные левой и правой частями уравнения баланса завихренности, выразив эти порядки при помощи введенных ранее масштабов. [29]

Если проанализировать кривые ( см., например, рис. 152) зависимости коэффициента сопротивления сх плохо обтекаемого тела ( шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел ( порядка 2 4 - 105) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. [30]

Страницы: 1 2 3 4