Cтраница 1
Решение задачи теплопроводности показало, что максимальная температура на внутренней поверхности трехслойной вставки незначительно превышает температуру в однослойном корпусе, но при неповрежденной футеровке и наличии воды в рубашке она остается меньше расчетной температуры для корпуса. [1]
Решение задачи теплопроводности в покрытии при одновременном действии лучистого и конвективного теплообмена в соответствии с граничным условием (8.10) имеет определенный теоретический интерес, так как полученные выражения для расчета температурных полей могут быть использованы при различных сочетаниях критериев Pdm Вг, т.е. при наличии или отсутствии лучистого либо конвективного теплообмена. [2]
Решение задачи теплопроводности с помощью преобразования Фурье. Рассмотрим задачу теплопроводности для полубесконечного твердого тела х О при условии, что граница х О поддерживается при постоянной температуре Т, а начальная температура равна нулю. [3]
Решение задачи теплопроводности в полубесконечном стержне при общем краевом условии (15.1) представляет значительно большие трудности и требует иных средств. [4]
Решение задач теплопроводности по методу источников сводится к соответствующему выбору источников и их распределения. [5]
Решение задач теплопроводности по этому методу в основном сводится к правильному выбору источников и их распределению. [6]
Решение задач теплопроводности может быть получено еще одним численным методом - методом конечных элементов. Математической основой метода конечных элементов является вариационное исчисление. В отличие от метода конечных разностей, в котором исходные дифференциальные уравнения непосредственно используются для построения разностной схемы, в методе конечных элементов дифференциальное уравнение теплопроводности и соответствующие граничные условия используются для постановки вариационной задачи, которая затем решается численно. [7]
Решение задачи теплопроводности для пояубесконечного стержня методами операционного исчисления приведено в книге, упомянутой на стр. [8]
Решение задач теплопроводности для классических тел имеет важное значение по двум причинам: во-первых, такие тела часто встречаются на практике и, во-вторых, полученные формулы будут использованы в дальнейшем для решения задач теплопроводности применительно к телам сложной формы. [9]
Решение задач теплопроводности методом преобразования Лапласа существенно упрощается благодаря наличию таблиц изображений. В результате преобразования решать приходится обыкновенное алгебраическое уравнение, после решения которого применяют обратное преобразование ( по таблицам), являющееся решением исходного дифференциального уравнения. [10]
Решение задач теплопроводности при нестационарном режиме численными методами требует замены дифференциального оператора dt / dr разностным. [11]
Решение задач теплопроводности для движущегося полубесконечного стержня не позволяет проанализировать процесс в ряде практически интересных случаев. Известно, например, что для получения качественных кристаллов стремятся свести к минимуму тепловой поток с боковой поверхности кристалла. [12]
Решение задачи теплопроводности для полубссконечного стерни ч методами операционного исчисления приведено в книге, упомянуто. [13]
Решение задачи теплопроводности в покрытии при одновременном действии лучистого и конвективного теплообмена в соответствии с граничным условием (8.10) имеет определенный теоретический интерес, так как полученные выражения для расчета температурных полей могут быть использованы при различных сочетаниях критериев Pdm Вг, т.е. при наличии или отсутствии лучистого либо конвективного теплообмена. [14]
Решение задачи теплопроводности ( а) при условиях равномерного теплового потока, который возмущается частично теплоизолированным разрезом ( - а, а), можно получить, суммируя решение задачи ( Ь) об антисимметричном нагревании плоскости вдоль разреза с решением задачи ( с) о невозмущенном тепловом потоке. [15]