Решение - задача - термоупругость
Cтраница 2
Таким образом, для решения задачи термоупругости для тел с трещинами необходимо определить температурное поле, а затем найти решение уравнений (43.10) при определенных граничных условиях на поверхностях трещин и границе тела. [16]
Таким образом, метод решения задачи термоупругости, основанный на теореме взаимности, заключается в том, что определение напряженного состояния в упругом теле под действием температурного поля сводится к задаче изотермической теории упругости о напряженном состоянии упругого тела под действием единичной сосредоточенной силы. [17]
Рассмотренные постановка и представление решения задачи термоупругости в перемещениях справедливы как для односвязных, так и для многосвязных тел; при этом перемещения должны быть однозначными функциями, имеющими непрерывные производные до второго порядка включительно. [18]
Таким образом, метод решения задачи термоупругости, основанный на теореме взаимности работ, заключается в том, что определение тепловых напряжений, деформаций и перемещений сводится к задаче изотермической теории упругости о напряженном состоянии упругого тела под действием единичной сосредоточенной силы. [19]
В качестве приближенного метода решения задач термоупругости, являющегося по существу вариационным, в работе [41] предлагается метод подобластей, в котором решение рассматривается как функция, ортогональная в некотором смысле системе функций, определенных в различных подобластях области определения решения. [20]
При этом на основе решения несвязанной квазистационарной задачи термоупругости для слоя учитывается тепловыделение от трения в области контакта, неоднородность твердости по глубине покрытия, зависимость коэффициента трения и износостойкости от температуры. Определяется ресурс трибосо-пряжения при абразивном режиме изнашивания. [21]
Наибольшие сложности возникают при решении задач термоупругости и пластичности сыпучих материалов, когда необходимо обеспечить подобие стационарных и нестационарных температурных полей. [22]
Контроль сходимости последовательных приближений при решении задачи термоупругости для тела из неоднородного линейно-упругого или из нелинейно-упругого материала удобно вести по изменению компонентов В от итерации к итерации и прекращать процесс приближений, если это изменение по абсолютной величине укладывается в заданный допуск. [23]
В работах [ 39Ь, 40а ] решения задач термоупругости строятся с помощью функций напряжений Галеркина. Функции напряжений в случае плоской задачи рассмотрены в работе [ 39а ], где было показано, что для уравнений термоупругости, выраженных в напряжениях, напряжения аи, а22 и температура Э могут быть определены через три функции напряжений Фг, t l, 2, 3, для которых получены раздельные уравнения. [24]
В предыдущем параграфе был описан некоторый подход к решению задач термоупругости со смешанными краевыми условиями. Использованные там функции Грина для перемещений и температуры определялись в соответствии с этими краевыми условиями. Изложим теперь другой подход. [25]
 |
Колебания полосы толщиной Л 0 008 м при воздействии теплового удара. [26] |
Учет связанности поля температур и поля перемещений при решении задач нестационарной термоупругости приводит к качественно новым результатам, позволяющим исследовать явление затухания колебаний. [27]
Рассмотрим возможность использования (1.111) как интегрального тождества для поиска неизвестного решения задачи термоупругости. [28]
В работах Мелана и Паркуса [42], Новацкого [46] и др. определение термоупругого потенциала перемещений Ф является основным этапом решения задач термоупругости. В этих работах принят следующий метод решения отдельных статических и квазистатических задач термоупругости. [29]
Далее показывается, что использование любой из асимметрических единичных функций для представления физико-механических характеристик приводит к одному и тому же решению задачи термоупругости. [30]
Страницы: 1 2 3 4