Решение - дифракционная задача
Cтраница 2
Свойства ее имеют очень важное значение для решения любой дифракционной задачи. Поэтому подробно рассмотрим такую решетку. [16]
Какие трудности принципиального характера присущи приближенному методу решения дифракционных задач на основе принципа Гюйгенса - Френеля. [17]
Эти уравнения окажутся полезными при нахождении высокочастотных асимптотик решения дифракционной задачи. [18]
Одним из наиболее мощных и эффективных подходов к решению д-волновой дифракционной задачи является так называемое приближение физической оптики, основанное на том типе рассмотрения дифракции, которое содержится в первых нескольких главах данной книги. Поскольку в научных публикациях это приближение было изложено лишь в сжатой форме, для его описания мы выделим специальную, следующую главу. Здесь же мы рассмотрим другие приближения, в некоторой степени более широко известные и используемые, которые сразу же вытекают из рассмотрения двух последних глав. [19]
Формула (8.14) представляет собой количественную формулировку принципа Гюйгенса-Френеля, которую можно использовать для решения конкретных дифракционных задач. [20]
 |
Схема рентгеносъемки по методу вращения ( а и рентгенограмма вращения монокристалла кварца вокруг оси с ( б. [21] |
I было показано, что использование представления об обратной решетке и сфере отражений значительно облегчает решение дифракционных задач. [22]
Если бы закон распределения электрического тока на поверхности цилиндра ( или поверхности любого другого тела) был известен заранее, то решение аналогичных дифракционных задач было бы более простым. Но, к сожалению, истинный закон распределения тока на поверхности тела может быть найден лишь в результате строгого решения задачи аналогично вышеизложенному. [23]
Вторичные сферические волны, излучаемые каждой точкой в плоскости отверстия, являются в определенном смысле абстракцией и вводятся в приведенном выше подходе к решению дифракционных задач, главным образом, для удобства описания. Более физический подход развит в работах Зоммерфельда. Зоммерфельд рассматривал высказанную еще в 1802 г. Томасом Юнгом идею, заключающуюся в следующем: наблюдаемое поле является суперпозицией падающей волны, прошедшей через отверстие без искажения, и дифрагированной волны, источником которой служит край отверстия. Однако на этом подходе мы подробно останавливаться не будем. [24]
Впрочем, параметрическое излучение волн при расширении сферы в однородном поле мы подробно рассматривали в § 2.1. Его результаты являются частным случаем квазистатической схемы решения дифракционной задачи. [25]
Если гравитационное сооружение в виде цилиндра большого диаметра имеет сплошное днище и устанавливается на искусственный слой ( постель) из каменной или гравийной наброски ( см. рис. 5.1 6), то решение дифракционной задачи должно учитывать гидродинамические давления, развивающиеся под днищем сооружения и влияющие на суммарные нагрузки и опрокидывающие моменты. [26]
Отклонения от геометрической оптики на больших расстояниях позади экрана называют дифракцией Фраунгофера. При решении дифракционной задачи с помощью уравнения (5.48) в процессе интегрирования необходимо было бы учитывать всю волновую поверхность, в противоположность дифракции Френеля, где имели значение участки волновой поверхности лишь вблизи края экрана. [27]
При построении решения внешних дифракционных задач единственность может быть обеспечена только путем учета условия излучения. Применительно к отражению волн от плоской границы при неподвижности последней это означает, что отраженная волна, оказывается уходящей от границы, раздела. [28]
Данная глава посвящена исследованию напряженно-деформированного состояния в окрестности кругового цилиндрического препятствия в случае, когда действующая нагрузка ( падающая волна) произвольным образом изменяется во времени. При наличии переходных процессов решение дифракционных задач существенно усложняется, так как не удается отделить временную переменную традиционным путем и приходится использовать интегральные преобразования. В последнем параграфе третьей главы изложен один из эффективных способов решения нестационарных задач. Здесь приведены наиболее существенные количественные результаты. [29]
Уменьшение или увеличение амплитуд, одинаковое для всех фиктивных источников, обусловит лишь пропорциональное изменение амплитуд дифрагировавших волн, но не повлияет на их характерные особенности. Последнее обстоятельство позволяет не проводить решения дифракционной задачи в полном объеме и, тем не менее, выяснить структуру восстановленной волны. [30]
Страницы: 1 2 3