Cтраница 3
В главах 1 - 3 изложены общие вопросы. Приведены сведения об основных моделях, применяемых при решении дифракционных задач. Изложены основные соотношения линейных упругих и вязко-упругих тел. Дана постановка линеаризованных задач для нелинейных тел. [31]
Метод решения при этом очевиден и заключается в двукратном применении преобразования Лоренца. Если в системе отсчета, относительно которой тело покоится, решение дифракционной задачи известно, то не возникает принципиальных трудностей и при исследовании процесса взаимодействия волн с равномерно движущимся объектом. [32]
Возможность регулирования параметров гиромагнитной среды электрическим способом позволяет реализовать устройства СВЧ с управляемыми характеристиками в широком интервале частот и значений параметров волноводных структур. Представленные в данной главе общие соотношения полезны при разработке алгоритмов решения дифракционных задач и задач возбуждения волноводов, содержащих гиромагнитные среды. [33]
Затем в плоскости z 0 помещается непрозрачный 1 экран с отверстием. Это и есть то граничное условие, которое необходимо знать для решения дифракционной задачи. [34]
Если точка Р находится внутри замкнутой области Bt, то (1.3.4) есть нагруженное интегральное уравнение и к нему применима обычная теория Фредгольма. Интегральное уравнение (1.3.4) имеет одно определенное решение, которое и есть решение поставленной дифракционной задачи. [35]
Определение коэффициентов матрицы Zik возможно и из строгого электродинамического расчета ячейки резонатора. Однако это существенно более сложный путь, так как задача сводится к решению дифракционной задачи для корректного учета связи между резонаторами. [36]
Вследствие ограниченности поперечных размеров зеркал и активной среды лазера распространение волн в резонаторе сопровождается дифракционными явлениями. Поэтому применение принципа цикличности к распределению амплитуды поля по волновому фронту сводится к решению дифракционной задачи: квантовый генератор формирует когерентный световой пучок с таким поперечным распределением амплитуды, которое с учетом дифракционных явлений должно воспроизводить себя на протяжении одного цикла. [37]
Как уже отмечалось, задача дифракции упругих волн на трехмерных телах решена методом разделения переменных для сферического и сфероидального тел. Для тел другой формы результаты еще не получены. В третьей главе изложен разработанный приближенный подход к решению дифракционных задач для произвольных тел, близких к сферическому, в случае произвольного волнового воздействия. [38]
С целью проверки этой возможности было выполнено математическое моделирование процесса измерения. Волновое поле на движущемся экране было математически смоделировано и вычислено на антенне в пределах ее апертуры А для всех фиксируемых в ходе эксперимента 1024 положений экрана. При этом была учтена геометрия эксперимента и сделаны предположения, что волна распространяется в свободном пространстве, а поле непосредственно за акустически непрозрачным экраном в соответствии с известным правилом Кирхгофа равно нулю, а вне экрана остается невозмущенным. Такие правила, подменяющие решение дифракционной задачи, в дальнейшем будем называть правилом Кирхгофа. Правило Кирхгофа является хорошим приближением для экранов больших волновых размеров в пределах малых углов дифракции. По вычисленным 64 Ю24 значениям волнового поля в дальней зоне была численно решена задача о восстановлении значений волнового поля в непосред - ственной близости за экраном. [39]
Если обтекаемая стенка податлива, положение существенным образом изменяется; псевдозвук переизлучается в виде истинного звука. Мы не имеем здесь возможности остановиться на этом вопросе сколько-нибудь подробно. Решение сводится к квадратурам, если известны корреляционные функции поля пульсаций скоростей или поля пульсаций давления и известно решение дифракционной задачи о дифракционном поле в присутствии данной упругой поверхности. [40]
Согласно принципу Гюйгенса - Френеля, дифрагировавшее поле за голограммой однозначно определяется фазами и амплитудами фиктивных источников на некоторой произвольной поверхности. Такой поверхностью может служить выходная плоскость голограммы, для которой мы вычислили поле ( Й ( р)) и, таким образом, узнали характеристики фиктивных источников Гюйгенса-Френеля. Напомним, что существенное значение в любой дифракционной задаче имеет только закон распределения фаз и амплитуд фиктивных источников. Уменьшение или увеличение амплитуд, одинаковое для всех фиктивных источников, обусловит лишь пропорциональное изменение амплитуд дифрагировавших волн, но не повлияет на их характерные особенности. Последнее обстоятельство позволяет не проводить решения дифракционной задачи в полном объеме и, тем не менее, выяснить структуру восстановленной волны. [41]