Решение - стокс
Cтраница 1
Решения Стокса и Адамара получены при бесконечно малых значениях критерия Рейнольдса. Обтекание твердой сферы при малых, но конечных значениях Re впервые исследовалось Уайтхе-дом ( 1889 г.), который к решению уравнений Навье - Стокса применил метод последовательных приближений, разлагая поле потока в ряд по степеням критерия Re. Однако построенное Уайт-хедом решение противоречило грвничным условиям вдали от сферы. [1]
 |
Картина линий тока и распределение скоростей при течении Стокса около шара.| Картина линий тока для течения около шара. По Овеену. [2] |
Решение Стокса было улучшено К. Озеейом [8] путем частичного учета инерционных членов в дифференциальных уравнениях Навье - Стокса. [3]
Решения Стокса и Осеена широко используются при определении вязкости жидкостей. [4]
Это знаменитое решение Стокса, подробное обсуждение которого приводится во всех курсах гидродинамики. [5]
Обобщение решения Стокса, данное Озееном, частично учитывает инерционные члены уравнений Навье - Слокса. Получающиеся линии тока для движущейся сферы больше не являются одинаковыми перед телом и за ним. Скорости за сферой выше, чем перед ней, и некоторое количество жидкости увлекается сферой - факт, наблюдаемый экспериментально при больших числах Рейнольдса. [6]
Как известно, решение Стокса (1.149) отвечало такому дифференциальному уравнению движения вязкой жидкости, в котором были полностью отброшены инерционные члены. Поэтому в дальнейшем были получены другие распределения скоростей путем частичного учета инерционных членов в уравнениях Навье - Стокса. [7]
Это и есть решение Стокса данной задачи. [8]
Следует рассматривать только те решения Стокса, которые растут наиболее медленно на бесконечности. [9]
Опыт подтвердил, что решение Стокса справедливо лишь при ламинарном режиме обтекания, которое имеет место при осаждении сравнительно мелких частиц. [10]
Вычислены [2] поправки к решению Стокса и закону сопротивления ( II. [11]
Как было выше отмечено, решение Стокса задачи о движении сферы, изложенное в предыдущем параграфе, представляется неудовлетворительным, потому что в этом решении отбрасываются члены, которые на достаточно больших расстояниях становятся сколь угодно большими по сравнению с оставленными членами. [12]
Оценим влияние нелинейной части в решении Стокса ( по сравнению с теорией волн малой амплитуды) на величину горизонтальной составляющей скорости на вершине гребня волны, где эта скорость максимальна. [13]
Если иметь в виду, что решение Стокса справедливо вплоть до Re - 0 5, то при значении Рг порядка 103 для капельных жидкостей критерий Ре достаточно часто может превышать единицу в пределах вязкого режима обтекания. При этом, несмотря на отсутствие около частицы гидродинамического пограничного слоя, диффузионный пограничный слой существует. [14]
Даже в случае медленных течений распространение решения Стокса на произвольное множество сферических частиц связано со значительными трудностями. В работе [585] выполнено широкое исследование потерь давления и осаждения в псевдоожиженных слоях ( гл. Характер движения в псевдоожиженном слое таков, что данные по потерям давления в этом слое могут быть использованы для определения коэффициента сопротивления множества твердых частиц. [15]
Страницы: 1 2 3